'

Фазовые переходы в присутствии ферми-конденсата.

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

Фазовые переходы в присутствии ферми-конденсата. Попов К.Г. Отдел математики, Коми НЦ, УРО, РАН  


Слайд 1

История проекта Осень, 2004, 'Progress in Superconductivity Research.' , Nova Science Publishers, Inc.,USA. Весна, 2005, Работа в Теор. отделе СПб. Института ядерной физики. Лето, 2005, Написание англоязычного текста. Осень, 2005, Написание русскоязычного текста. Работа над развитием программ и исследования продолжаются.


Слайд 2

Состав исполнителей проекта Шагинян В.Р., Теор.отдел, СПб Институт ядерной физики. Россия – руководитель проекта. Амусья М.Я., СПб Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе. Россия. Артамонов С.А., СПб Институт ядерной физики. Россия. Мзезане А.З., Кларковский университет Атланты, США. Попов К.Г., Коми НЦ, УрО, РАН, Россия.


Слайд 3

Мотивации проекта Изучение сильно коррелированных систем. Изучение металлов с тяжелыми фермионами и высокотемпературных сверхпроводников. Обоснование понятия ферми-конденсата. Дискуссия о методах описания фазовых переходов. Технические возможности проведения расчетов.


Слайд 4

Теория Ландау ферми-жидкости. Квазичастица- элементарное возбуждение ферми-жидкости. Энергия основного состояния- функционал -функции распределения квазичастиц. n ( p, T).


Слайд 5

Уравнение Ландау для эффективной массы квазичастиц


Слайд 6

- функция распределения квазичастиц - энергия квазичастиц Ферми-конденсатный квантовый фазовый переход


Слайд 7

Квантовый протекторат R.B.Laughlin, D.Pines, The Theory of Everything, PNAS, 97,1, 29, (2000) R.B.Laughlin, A Different Universe, (Reinventing Physics from the Bottom Down), 2005


Слайд 8

Точно решаемые модели I.Dzyaloshinskii J.Phys.I (France), 6, 119, (1995) D.Lidsky et al., Phys. Rev. B 57, 1340 (1998). V.Yu. Irkhin, A.A. Katanin, M.I. Katsnelson, Phys. Rev. Lett. 89, 076401 (2002). V.A. Khodel, V.R. Shaginyan, Nucl. Phys. A 555, 33, (1993). V.A. Khodel, V.R. Shaginyan, V.V. Khodel, Phys. Rep. 249, 1 (1994).


Слайд 9

Модель Ландау.


Слайд 10


Слайд 11

Примеры спектров и функций распределения


Слайд 12


Слайд 13


Слайд 14

Система в критической точке под действием магнитного поля


Слайд 15


Слайд 16


Слайд 17


Слайд 18


Слайд 19

Temperature dependence of the magnetic susceptibility at different applied fields. CeRu2Si2 D. Takahashi et al., Phys. Rev. B 67, 18407 (2003). V.R. Shaginyan, JETP Lett. 79, 344 (2004). M.V. Zverev, V.A.Khodel, JETP Lett. 79, 772 (2004).


Слайд 20

Система после фазового перехода


Слайд 21


Слайд 22

В отличие от стандартных квантовых фазовых переходов, физика которых определяется термическими и квантовыми флуктуациями и характеризуется отсутствием квазичастиц, поведение ферми-систем до и после ферми-конденсатного фазового перехода определяется квазичастицами, отличающимися от квазичастиц Ландау. Такое поведение является внутренним свойством сильно коррелированных систем. В отличие от квазичастиц Ландау эффективная масса новых квазичастиц сильно зависит от температуры, магнитного поля, плотности и т.д. Эта система квазичастиц имеет демонстрирует универсальные свойства. Такое поведение является внутренним свойством сильно коррелированных систем. Выводы


Слайд 23

Спасибо за внимание.


×

HTML:





Ссылка: