'

  Цепочечные агрегаты в полидисперсных магнитных жидкостях 

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

  Цепочечные агрегаты в полидисперсных магнитных жидкостях  С.С. Канторович


Слайд 1

Предмет исследования Постановка задачи Решение Результаты Сравнение с экспериментом Выводы


Слайд 2

Предмет иcследования Магнитные жидкости Первые обзоры и монографии: Шлиомис М.И. Магнитны жидкости. УФН, 1974 Блум Э.Я., Майоров М.М., Цеберс А.О. Магнитные жидкости. Рига: Зинатне, 1989. Розенцвейг Р. Феррогидродинамика. М.: Мир, 1989. Первые попытки синтеза: Elmore W.C. Ferromagnetic colloid for studying magnetic structures. Phys. Rev. 1938 Начало (в современном понимании): Resler E.L., Rosensweig R. E. Magnetocaloric power, 1964 Первые эксперименты: Kaiser R., Miskolczy G. Magnetic properties of stable dispersions of subdomain magnetic particles. J. Appl. Phys, 1970 Бибик Е.Е. и др. Магнитостатические свойства коллоидов магнитита. Магнитная гидродинамика, 1973


Слайд 3

Предмет иcследования Магнитные жидкости


Слайд 4

Предмет иcследования Цепочки! Эксперимент Yu.N. Skibin, V.V. Chekanov and Yu.L. Raikher, J. Exp. Theor. Phys. 45 (1977) 496; P.C. Scholten, IEEE Trans. Magn. 16 (1980) 221; S. Taketomi, Jpn. J. Appl. Phys. 1137 (1983) 22; E. Hasmonay et al., Eur. Phys. J. B 5 (1998) 859; M. Rasa, J. Magn. Magn. Mater. 201 (1999) 170; A.F. Pshenichnikov and V.M. Buzhmakov, Colloid. J. 63 (2001) 305; E. Hasmonay et al., J. Appl. Phys. 88 (2000) 6628; S. Odenbach and H. Gilly, J. Magn. Magn. Mater. 152 (1996) 123; S. Odenbach and H. Stork, J. Magn. Magn. Mater. 183 (1998) 188; S. Odenbach, Magnetoviscous Effects in Ferrofluids, Lecture Notes in Physics (Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg, New York, 2002); S. Kamiyama and A. Satoh J. Coll. Int. Sci. 127 (1989) 173; R. Rosman, J.S.M. Janssen and M.Th. Rekveldt, J. Magn. Magn. Mater. 85 (1990) 97; H.D. Williams, K. O'Grady and S.W. Charles, J. Magn. Magn. Mater. 122 (1993) 134; V.M. Buzmakov and A.F. Pshenichnikov, J. Coll. Int. Sci. 182 (1996) 63; и так далее… Компьютерное моделирование M.E. van Leeuwen and B. Smit, Phys. Rev. Lett. 71 (1993) 3991; M.J. Stevens and G.S. Grest, Phys. Rev. E 51 (1995) 5962; A. Satoh et al., J. Colloid Interface Sci. 178 (1996) 620; G.N. Coverdale et al., J. Magn. Magn. Mater. 188 (1998) 41; Ph.J. Camp and G.N. Patey, Phys. Rev. E 62 (2000) 5403; A.F. Pshenichnikov and V.V. Mekhonoshin, J. Magn. Magn. Mater. 213 (2000) 357; Eur. Phys. J. E 6 (2001) 399; T. Kristof and I. Szalai, Phys. Rev. E 68 (2003) 041109; T. Kruse, A. Spanoudaki and R. Pelster, Phys. Rev. B 68 (2003) 054208; Z. Wang, C. Holm and H.W. Muller, Phys. Rev. E 66 (2002) 021405; Z. Wang and C. Holm, Phys. Rev. E 68 (2003) 041401; и так далее… Теория P. Jordan, Mol. Phys. 25 (1973) 961; Mol. Phys. 38 (1979) 769; P.G. de Gennes and P. Pincus , Phys. Kondens. Mater. 11 (1970) 189; A.Yu. Zubarev and L.Yu. Iskakova, J. Exp. Theor. Phys. 80 (1995) 857; A.Yu. Zubarev, J. Exp. Theor. Phys. 93 (2001) 80; A.Yu. Zubarev, in Ferrofluids, Magnetically Controllable Fluids and Their Applications, Lecture Notes in Physics, ed. by S. Odenbach (Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg, New York, 2002); A.O. Ivanov, Z. Wang and C. Holm, Phys. Rev. E 69 (2004) 031206;R.P. Sear, Phys. Rev. Lett. 76 (1996) 2310; R. van Roij, Phys. Rev. Lett. 76 (1996) 3348; M.A. Osipov, P.I.C. Teixeira and M.M. Telo da Gama, Phys. Rev. E 54 (1996) 2597; J.M. Tavares, J.J. Weis and M.M. Telo da Gama, Phys. Rev. E 59 (1999) 4388; K.I. Morozov and M.I. Shliomis, in Ferrofluids, Magnetically Controllable Fluids and Their Applications, Lecture Notes in Physics, ed. by S. Odenbach (Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg, New York, 2002); и так далее…


Слайд 5

Монодисперсная модель Традиционный подход к определению микроструктуры феррожидкости Функционал свободной энергии Факторизация


Слайд 6

Монодисперсная модель Традиционный подход к определению микроструктуры феррожидкости Решение Функционал свободной энергии


Слайд 7

Бидисперсная модель


Слайд 8

Бидисперсная модель. 1. a+b+c = m+n-1 ae11+be12+ce22 2. a?m-1 c?n-1 3. m?n, b?2m n?m, b?2n m=n, b?2m-1 4. m?n+1,c?0 Ограничения n?m+1, a?0 (n?0)&(m?0), b>0 5. a =m - 1, b?2 c=n-1, b?2


Слайд 9

Бидисперсная модель Энергетический вектор Структурный вектор Топологический индекс K(i,n,m) Комбинаторный множитель Концентрация g(i,n,m)


Слайд 10

Бидисперсная модель Решение Функционал свободной энергии


Слайд 11

Основные классы


Слайд 12

Основные топологические классы Бидисперсная модель Отношение вероятностей появления основных классов


Слайд 13

Бидисперсная модель Фазовая диаграмма


Слайд 14

Бидисперсная модель Эффект отравления Характерные зависимости среднего числа крупных частиц <n> в цепочках от объемной концентрации мелкодисперсной фракции ?1. Кривая 1 - ?2=0.1, кривая 2 - ?2=0.05.


Слайд 15

Бидисперсная модель Эффект отравления Компьютерное моделирование Теория Z. Wang and Ch. Holm, Phys. Rev. E, 68, 041401 (2003)


Слайд 16

Бидисперсная модель Средние характеристики Средняя длина цепочечных агрегатов первых трех классов <N> от молярной доли крупнодисперсной фракции ?2


Слайд 17

Бидисперсная модель Средние характеристики Зависимости процентных долей неагрегированных частиц обеих фракций ?1, ?2 от концентрации по магнитной фазе ?m


Слайд 18

Бидисперсная модель Средние характеристики Относительная зависимость среднего числа частиц в цепочке от температуры для моно- и бидисперсной моделей (?N0? –средняя длина цепочки при T=273 K) (кривая 1 и 2 соответственно). 1 0.8 0.6 0.4 282 272 292 302 312 T, K


Слайд 19

Микроструктура феррожидкостей Бидисперсная модель


Слайд 20

Сравнение с экспериментом H F1, F2 Концентрация по магнитной фазе 0.072 Намагниченности насыщения 31.5 кА/м, 32.1 кА/м. Средние значения диаметра магнитного ядра 9.2 нм, 10.1 нм Намагниченность насыщения материала 450 кА/м Магнитовязкий эффект Odenbach S. Magnetoviscous Effects in Ferrofluids, Lecture Notes in Physics (2002).


Слайд 21

Сравнение с экспериментом Магнитовязкий эффект


Слайд 22

Сравнение с экспериментом Магнитовязкий эффект


Слайд 23

Сравнение с экспериментом Магнитовязкий эффект


Слайд 24

С. Такетоми Наличие агрегатов Бесконечно вытянутые эллипсоиды Сравнение с экспериментом Магнитное двулучепреломление


Слайд 25

Сравнение с экспериментом Магнитное двулучепреломление


Слайд 26

Сравнение с экспериментом Магнитное двулучепреломление в слабых полях ?i – магнитный момент цепочки структуры i ?(i), ?(e) – диэлектрические проницаемости цепочки и несущей жидкости n||,? – размагничивающие факторы || и ? главной оси эллипсоидов.


Слайд 27

Сравнение с экспериментом Магнитное двулучепреломление в слабых полях Зависимость магнитного двулучепреломления от внешнего поля H, ?ns – предельная разность показателей преломления. Теория Эксперимент E. Hasmonay et al. Eur. Phys. J. 5 859 (1998).


Слайд 28

Магнитные свойства Постоянное магнитное поле H0 совпадет по направлению с Z. Переменное поле h=h0cos(?t) ? H0 . Колебания H =H0+h, значит и M, приводят к появлению ЭДС в катушке.


Слайд 29

250 200 150 100 50 0 0 2 4 6 8 H, кА/м E, мВ Эксперимент Магнитные свойства


Слайд 30

Магнитные свойства


Слайд 31

Магнитные свойства


Слайд 32

250 200 150 100 50 0 0 2 4 6 8 H, кА/м E, мВ Эксперимент Магнитные свойства


Слайд 33

Результаты и выводы Построен функционал плотности свободной энергии модельного бидисперсного ферроколоида в случаях отсутствия внешнего магнитного поля и бесконечно интенсивного магнитного поля


Слайд 34

Результаты и выводы Разработанный алгоритм перебора цепочечных агрегатов не только позволил учесть вклады всех энергетически и энтропийно различимых цепочечных структур в свободную энергию бидисперсной системы, но и сделал впервые возможным выписать функционал плотности свободной энергии для системы, состоящей из произвольного числа фракций


Слайд 35

Результаты и выводы В реальных феррожидкостях большая часть частиц крупнодисперсной фракции связана в цепочечные агрегаты друг с другом и с мелкими частицами, располагающимися в основном по краям цепочек. Подавляющее количество мелких частиц находится в одиночном, неагрегированном состоянии


Слайд 36

Результаты и выводы Присутствие мелких частиц приводит к уменьшению средней длины цепочек из крупных частиц. Данный эффект, названный эффектом отравления, нашел экспериментальное подтверждение при компьютерном моделировании бидисперсной системы. Сравнение теоретически предсказанного относительного сокращения средней длины цепочечного агрегаты при увеличении концентрации мелкодисперсной фракции дает прекрасное согласие с результатами компьютерного эксперимента


Слайд 37

Результаты и выводы Построенные фазовые диаграммы позволяют предполагать, что параметры реальных феррожидкостей соответствуют такому состоянию системы, что основным типом агрегатов являются короткие цепочки из одной-двух крупных частиц в центре и одной-двух мелких частиц по краям. Наличие мелких частиц внутри цепочек из крупных (для параметров модельных ферроколлоидов, описывающих реальные магнитные жидкости) оказывается маловероятным.


Слайд 38

Результаты и выводы Магнитное поле стимулирует формирование цепочек из феррочастиц. Сравнение ситуаций отсутствия поля и бесконечно сильного поля для реальных феррожидкостей показывает, что средняя длина цепочек увеличивается на 30-40 %. Однако принципиального изменения структуры цепочечных агрегатов не наблюдается.


Слайд 39

Результаты и выводы Исследована температурная зависимость среднего числа частиц в цепочке. Как и ожидалось, при увеличении температуры, средняя длина агрегата стремится к единице, однако, в бидисперсном случае, скорость стремления ниже, чем при монодисперсном подходе, что объясняется ослаблением эффекта отравления.


Слайд 40

Результаты и выводы Анализ средней длины с увеличением общей концентрации магнитной фазы (при сохранении молярных долей крупной и мелкой фракцийсвидетельствует о том, что в области реальных параметров резкого возрастания средней длины, предсказываемой монодисперсным подходом, не наблюдается, что количественно согласуется с описанием фазового расслоения .


Слайд 41

Разработанный подход к описанию микроструктуры полидисперсных ферроколлоидов был применен к описанию трех эффектов, являющихся явным следствием сложной внутренней структуры магнитных жидкостей – магнитовязкий эффект, магнитное двулучепреломление и немонотонное изменение сигнала ЭДС в эксперименте в скрещенных полях. Впервые в рамках этого подхода удалось предсказать с достаточной точностью немонотонность сигнала ЭДС в катушке (эксперимент в скрещенных магнитных полях). Это означает, что магнитные свойства феррожидкостей весьма чувствительны не только к агрегатообразованию, но и к линейным размерам и концентрации этих образований. Из полученного согласия с экспериментом можно сделать вывод, что высота пика сигнала ЭДС и его положение определяется именно этими параметрами. Обнадеживающее согласие, которго удалось достигнуть при описании магнитного двулучепреломления в магнитных жидкостях говорит о том, что в слабых полях основной вклад в оптическую анизотропию вносит поворот агрегатов на поле, а не их удлинение. Получение подобных результатов в рамках монодисперсного подхода невозможно. Результаты и выводы


Слайд 42

Результаты и выводы Построенная концепция микроструктуры реальных ферроколлоидов оказалась применимой к описанию натурных экспериментов, что позволяет надеяться на адекватность разработанной модели цепочечных агрегатов в магнитных жидкостях. Более того, при описании этих трех эффектов в рамках бидисперсной модели удалось установить непосредственную связь между реологические и оптическими свойствами ферроколлоидов и их магнитными свойствами


×

HTML:





Ссылка: