'

Лекция 3

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

Лекция 3 Кинетическая и магнитогидродинамическая модели космической плазмы


Слайд 1

- плотность частиц - средняя скорость - хаотическая скорость - температура -давление


Слайд 2

Если столкновения в плазме отсутствуют При наличии столкновений При упругих столкновениях


Слайд 3

Если на частицу плазмы не действуют силы неэлектрической природы Масштаб усреднения В состоянии термодинамического равновесия Если температуры электронов и ионов одного порядка, При столкновении легкой частицы с тяжелой передается доля энергии порядка отношения их масс


Слайд 4

- приближение для интеграла столкновений При рассмотрении токов в полностью ионизованной плазме Интеграл столкновений в форме Ландау : - кулоновский логарифм (отклонение частицы на угол порядка ?/2) (при больших скоростях ) Влиянием магнитного поля на процесс рассеяния можно пренебречь, когда


Слайд 5

Если , то (уравнение Власова) Если , то следует учитывать многочастичные корреляции . Если - магнитогидродинамическое описание плазмы.


Слайд 6

Дрейфовое кинетическое уравнение (критерий замагниченности) - функции распределения центров ларморовских кружков в пятимерном фазовом пространстве


Слайд 7

Уравнения переноса ? т.к Уравнение непрерывности ?=mn ?e=en


Слайд 8

Уравнение движения


Слайд 9

При изотропии хаотических скоростей ?=0. В случае упругих столкновений, т.к. ? - приближение


Слайд 10

Уравнение переноса энергии ? - плотность потока тепла - выделение тепла за счет столкновений с остальными частицами


Слайд 11

В случае упругих соударений Уравнение баланса тепла Уравнение для температуры


Слайд 12

Энтропия, приходящаяся на одну частицу Связь ?ij, q, R, Q с n, V, Т можно найти либо феноменологически, либо методами кинетики. Решение линейного интегродифференциального уравнение в пространстве скоростей для будет линейно зависеть от пространственных производных


Слайд 13

Двухжидкостная магнитная гидродинамика


Слайд 14

где Током смещения можно пренебречь, если B/L>>E/ct или B>>VE/c . E/L~B/ct т.е. ~VB/c. Током смещения можно пренебречь, если


Слайд 15

Одножидкостная магнитная гидродинамика плотность массы гидродинамическая скорость Не вошло


Слайд 16

Уравнение движения в одножидкостном пределе


Слайд 17

- полное давление В F входят вязкость, электрические силы (и могут входить другие силы не электрической природы)


Слайд 18

Тензор максвелловских натяжений - вектор Умова-Пойнтинга В приближении одножидкостной магнитной гидродинамики рассматриваются большие масштабы и малые скорости или низкие частоты процессов. Плазма в этих условиях почти квазинейтральна и изотропна. Поэтому можно пренебречь вязкостью и величинами ~V2


Слайд 19

Условия, при которых можно пользоваться (1) (2) E~VB/с если


Слайд 20

Уравнение переноса энергии При, вязкость ионов всегда гораздо больше, чем электронов, поэтому вязкость плазмы целиком определяется ионами.


Слайд 21

Уравнение баланса тепла


Слайд 22

Закон сохранения полной энергии Если времена диссипативных процессов велики по сравнения с обратными величинами частот движений Уравнение баланса энтропии при - рождение энтропии, - энтропия единицы объема плазмы.


×

HTML:





Ссылка: