'

Электростатика

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

Кузнецов Сергей Иванович доцент кафедры ОФ ЕНМФ ТПУ Электростатика


Слайд 1

Тема 8. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗАХ 8.1. Явление ионизации и рекомбинации в газах. 8.2. Несамостоятельный газовый разряд. 8.3. Самостоятельный газовый разряд. 8.4. Типы разрядов. 8.5. Применение газового разряда. 8.6. Понятие о плазме.


Слайд 2

Основные соотношения ?ni = ?nr – условие равновесия возникающих и рекомбинирующих ионов без поля. ?ni = ?nr + ?nj – условие равновесия ионов в электрическом поле. 1) Случай слабого поля ?nj << ?nr – плотность тока в цепи и Обозначим nq(?+ + ?–) = ? – удельная проводимость тогда Закон Ома в дифференциальной форме 2) Случай сильного поля ?nr <<?nj и ?ni = ?nj (?nr>0) ?ni – не зависит от E Iн – ток насыщения jн = Nqd – плотность тока насыщения


Слайд 3

8.1. Явление ионизации и рекомбинации в газах Процесс ионизации заключается в том, что под действием высокой температуры или некоторых лучей молекулы газа теряют электроны и тем самым превращаются в положительные ионы. Ток в газах – это встречный поток ионов и свободных электронов. Одновременно с процессом ионизации идёт обратный процесс рекомбинации (иначе - молизации). Рекомбинация – это нейтрализация при встрече разноименных ионов или воссоединение иона и электрона в нейтральную молекулу (атом). Факторы, под действием которых возникает ионизация в газе, называют внешними ионизаторами, а возникающая при этом проводимость называется несамостоятельной проводимостью.


Слайд 4

8.2 НЕСАМОСТОЯТЕЛЬНЫЙ ГАЗОВЫЙ РАЗРЯД Несамостоятельным газовым разрядом называется такой разряд, который, возникнув при наличии электри-ческого поля, может существовать только под действием внешнего ионизатора.


Слайд 5

Основные обозначения N0 – число молекул газа в единице V N – число ионов одного знака; N/V = n – концентрация ионов ?ni – число пар ионов возникающих под действием ионизатора за 1 сек в единице V ?nr – число пар ионов рекомбинирующих за 1 сек в единице объема ?nj – число пар ионов уходящих из газоразрядного промежутка к электродам за 1 сек и – скорости направленного движения положительных и отрицательных ионов ? – подвижность ионов q – заряд, переносимый ионами – плотность тока – напряженность электрического поля d – расстояние между электродами


Слайд 6

Равновесное состояние, при котором число пар ионов, возникающих под действием ионизатора за одну секунду в единице объёма, равно числу пар рекомбинировавших ионов. При этом скорость ионизации равна скорости рекомбинации: .


Слайд 7

Условие равновесия в случае слабого поля


Слайд 8

1. Слабое поле Слабый ток


Слайд 9

Вывод: в случае слабых электрических полей ток при несамостоятельном разряде подчиняется закону Ома.


Слайд 10

2. Сильное поле ?nr << ?nj ?ni = ?nj (?nr>0)


Слайд 11

Максимальное значение тока, при котором все образующиеся ионы уходят к электродам, называется ток насыщения. Сильное поле ?nr << ?nj ?ni = ?nj (?nr>0)


Слайд 12

3. Дальнейшее увеличение напряженности поля ведет к образованию лавины электронов


Слайд 13

Происходит лавинообразное размножение первичных ионов и электронов, созданных внешним ионизатором и усиление разрядного тока.


Слайд 14

Вывод: для несамостоятельного разряда при малых плотностях тока, т.е. когда основную роль в исчезновении зарядов из газоразрядного промежутка играет процесс рекомбинации, имеет место закон Ома ( ); при больших полях закон Ома не выполняется – наступает явление насыщения, а при полях превышающих – возникает лавина зарядов, обуславливающая значительное увеличение плотности тока.


Слайд 15

8.3. Самостоятельный газовый разряд Самостоятельный разряд такой газовый разряд, в котором носители тока возникают в результате тех процессов в газе, которые обусловлены приложенным к газу напряжением. Т. е. данный разряд продолжается и после прекращения действия ионизатора.


Слайд 16

Когда межэлектродный промежуток перекрывается полностью проводящей газоразрядной плазмой, наступает его пробой. Напряжение, при котором происходит пробой межэлектрод-ного промежутка, называется пробивным напряжением.


Слайд 17

Условия возникновения и поддержания самостоятельного газового разряда


Слайд 18

1. При больших напряжениях между электродами газового промежутка ток сильно возрастает. Это происходит вследствие того, что возникающие под действием внешнего ионизатора электроны, сильно ускоренные электрическим полем, сталкиваются с нейтральными молекулами газа и ионизируют их. В результате этого образуются вторичные электроны и положительные ионы (процесс 1)


Слайд 19

2. Ускоренные электрическим полем положительные ионы, ударяясь о катод, выбивают из него электроны (процесс 2);


Слайд 20

3. Положительные ионы, сталкиваясь с молекулами газа, переводят их в возбужденное состояние; переход таких молекул в основное состояние сопровождается испусканием фотонов (процесс 3);


Слайд 21

4. Фотон, поглощенный нейтральной молекулой, ионизирует ее, происходит процесс фотонной ионизации молекул (процесс 4);


Слайд 22

5. Выбивание электронов из катода под действием фотонов (процесс 5);


Слайд 23

6. Наконец, при значительных напряжениях между электродами газового промежутка наступает момент, когда положительные ионы, обладающие меньшей длиной свободного пробега, чем электроны, приобретают энергию, достаточную для ионизации молекул газа (процесс 6), и к отрицательной пластине устремляются ионные лавины. Когда возникают, кроме электронных лавин, еще и ионные, сила тока растет уже практически без увеличения напряжения.


Слайд 24

Рассмотрим условия возникновения и поддержания самостоятельного разряда. 1) При больших напряжениях между электродами газового промежутка ток сильно возрастает. Это происходит вследствие того, что возникающие под действием внешнего ионизатора электроны, сильно ускоренные электрическим полем, сталкиваются с нейтральными молекулами газа и ионизируют их, в результате чего образуются вторичные электроны и положительные ионы (процесс 1). 2) ускоренные электрическим полем положительные ионы, ударяясь о катод, выбивают из него электроны (процесс 2); 3) положительные ионы, сталкиваясь с молекулами газа, переводят их в возбужденное состояние; переход таких молекул в основное состояние сопровождается испусканием фотонов (процесс 3); 4) фотон, поглощенный нейтральной молекулой, ионизирует ее, происходит процесс фотонной ионизации молекул (процесс 4); 5) выбивание электронов из катода под действием фотонов (процесс 5); 6) наконец, при значительных напряжениях между электродами газового промежутка наступает момент, когда положительные ионы, обладающие меньшей длиной свободного пробега, чем электроны, приобретают энергию, достаточную для ионизации молекул газа (процесс 6), и к отрицательной пластине устремляются ионные лавины. Когда возникают, кроме электронных лавин, еще и ионные, сила тока растет уже практически без увеличения напряжения.


Слайд 25

8.4. Типы разрядов В зависимости от давления газа, конфигурации электродов и параметров внешней цепи существует четыре типа самостоятельных разрядов: тлеющий разряд; искровой разряд; дуговой разряд; коронный разряд.


Слайд 26

Тлеющий разряд Тлеющий разряд возникает при низких давлениях (в вакуумных трубках). Его можно наблюдать в стеклянной трубке с впаянными у концов плоскими металлическими электродами. Вблизи катода располагается тонкий светящийся слой, называемый катодной светящейся пленкой


Слайд 27


Слайд 28

Тлеющий разряд 1. Астоново темное пространство; 2. Катодная светящаяся пленка; 3. Катодное темное пространство; 4. Тлеющее свечение; 5. Фарадеево темное пространство; 6. Положительный столб.


Слайд 29

Искровой разряд Искровой разряд возникает в газе обычно при давлениях порядка атмосферного Рат. Он характеризуется прерывистой формой. По внешнему виду искровой разряд представляет собой пучок ярких зигзагообразных разветвляющихся тонких полос, мгновенно пронизывающих разрядный промежуток, быстро гаснущих и постоянно сменяющих друг друга. Эти полоски называют искровыми каналами.


Слайд 30

Искровой разряд Рат


Слайд 31

После того, как разрядный промежуток «пробит» искровым каналом, сопротивление его становится малым, через канал проходит кратковременный импульс тока большой силы, в течение которого на разрядный промежуток приходится лишь незначительное напряжение. Если мощность источника не очень велика, то после этого импульса тока разряд прекращается. Напряжение между электродами начинает повышаться до прежнего значения, и пробой газа повторяется с образованием нового искрового канала.


Слайд 32

В естественных природных условиях искровой разряд наблюдается в виде молнии. На рисунке изображен пример искрового разряда – молния, продолжительностью 0,2 ? 0,3с силой тока 104 – 105 А, длиной 20 км


Слайд 33


Слайд 34


Слайд 35

Диаметр канала молнии равен примерно 1 см, температура в канале молнии равна примерно 25 000°С, продолжительность разряда составляет доли секунды.


Слайд 36

Ток молнии может достигать 1 млн А, напряженность поля пробоя (10-30) кВ/см


Слайд 37

Характерная форма путей разрядов


Слайд 38

Дуговой разряд Дуговой разряд. Если после получения искрового разряда от мощного источника постепенно уменьшать расстояние между электродами, то разряд из прерывистого становится непрерывным возникает новая форма газового разряда, называемая дуговым разрядом. Рат U=50-100 В I = 100 А


Слайд 39

Ток при дуговом разряде резко увеличивается, достигая десятков и сотен ампер, а напряжение на разрядном промежутке падает до нескольких десятков вольт. Дуговой разряд поддерживается, главным образом, за счет термоэлектронной эмиссии с поверхности катода. На практике – это сварка, мощные дуговые печи.


Слайд 40

Коронный разряд Коронный разряд возникает в сильном неоднородном электрическом поле при сравнительно высоких давлениях газа (порядка атмосферного). Такое поле можно получить между двумя электродами, поверхность одного из которых обладает большой кривизной (тонкая проволочка, острие). Рат


Слайд 41

Когда электрическое поле вблизи электрода с большой кривизной достигает примерно 3•106 В/м, вокруг него возникает свечение, имеющее вид оболочки или короны, откуда и произошло название заряда.


Слайд 42

8.5. Применение газового разряда Самыми распространёнными приборами, основанными на явление газового разряда, являются точные приборы, которые можно разделить на следующие групп шесть групп. ? Тиратроны и газотроны тлеющего разряда. ? Стабиллитроны тлеющего и коронного разрядов. ? Счётчики коммутаторные векотроны. ? Индикаторы тлеющего разряда. ? Газотроны тиратроны с наполненным катодом. ? Импульсные водородные тиратроны с наполненным катодом.


Слайд 43

Газоразрядные приборы очень разнообразны, и различаются видом используемого разряда. Они используются для стабилизации напряжения, защиты от перенапряжения, выполнения переключательных функций, индикации электрического состояния и т. д. В последнее время для повышения защиты уязвимых и ответственных объектов, например, пусковых комплексов ракет, пытаются реализовать различные формы управления молнией, в частности лазерное инициирование молнии. Лазерное инициирование основано на создании в воздухе ионизованного канала с помощью лазерного излучения.


Слайд 44

8.6. Понятие о плазме В газовом разряде возникает большое количество положительных ионов вследствие высокой эффективности ударной ионизации, причем концентрация ионов и электронов одинакова. Такая система из электронов и положительных ионов, распределенных с одинаковой концентрацией, называется плазмой. Плазма, в которой выполняется равенство: (где индексы «э», «и», «а» относятся к электронам, ионам, атомам) называется изотермической. Такая плазма имеет место при ионизации с помощью высокой температуры (дуга, горящая при атмосферном и выше давлении, искровой канал); например, в дуге сверхвысокого давления (до 1000 атм.) температура плазмы достигает 10000 К, температура плазмы при термоядерном взрыве – порядка нескольких десятков миллионов градусов, в установке «ТОКАМАК» для исследования термоядерных реакций – порядка 7•106 K.


Слайд 45

Важнейшие свойства плазмы: а) сильное взаимодействие с внешними магнитными и электрическими полями, связанное с ее высокой электропроводностью; б) специфическое коллективное взаимодействие частиц плазмы, осуществляющееся через усредненные электрические и магнитные поля, которые создают сами эти частицы; в) благодаря коллективным взаимодействиям плазма ведет себя как своеобразная упругая среда, в которой легко возбуждаются и распространяются различного рода колебания и волны (например, ленгмюровские колебания плазмы); г) во внешнем магнитном поле плазма ведет себя как диамагнитная среда; д) удельная электрическая проводимость полностью ионизованной плазмы не зависит от плотности плазмы и увеличивается с ростом термодинамической температуры, и при Т ? 107 К столь велика, что плазму можно приближенно считать идеальным проводником


Слайд 46

Плазма – наиболее распространенное состояние вещества во Вселенной. Солнце и другие звезды состоят из полностью ионизованной высокотемпературной плазмы. Основной источник энергии излучения звезд – термоядерные реакции синтеза, протекающие в недрах звезд при огромных температурах.


Слайд 47

Холодные туманности и межзвездная среда также находятся в плазменном состоянии.


Слайд 48

В околоземном пространстве слабоионизованная плазма находится в радиационных поясах и ионосфере Земли. С процессами, происходящими в этой плазме, связаны такие явления, как магнитные бури, нарушения дальней радиосвязи и полярные сияния


Слайд 49

Проблема электризации космических аппаратов магнитосферными электронами


Слайд 50

Основной практический интерес к физике плазмы связан с решением проблемы управляемого термоядерного синтеза – процесс слияния легких атомных ядер при высоких температурах ~ 108 К. Энергетический выход реактора составляет 105 кВт/м3 Схема токамака


Слайд 51

Схема Казахстанского токамака КТМ в сечении и его вид с вакуумной камерой Осуществление управляемой термоядерной реакцией в высокотемпературной плазме позволит человечеству в будущем получить практически неисчерпаемый источник энергии.


Слайд 52

МГД - генератор Движение плазмы в магнитном поле используется в методе прямого преобразования внутренней энергии ионизованного газа в электрическую. Этот метод осуществлен в магнитогазодинамическом генераторе


Слайд 53


Слайд 54


Слайд 55

Свойства плазмы излучать электромагнитные волны ультрафиолетового диапазона используются в современных телевизорах с плоским плазменным экраном. Ионизация плазмы в плоском экране происходит в газовом разряде. Разряд возникает при бомбардировке молекул газа электронами, ускоренными электрическим полем ? самостоятельный разряд.


Слайд 56

Плоский телевизор с экраном из газоразрядных элементов содержит около миллиона маленьких плазменных ячеек, собранных в триады RGB – пиксели (pixel – picture element).


Слайд 57

Лекция окончена


×

HTML:





Ссылка: