'

МЕДИЦИНСКАЯ И БИОЛОГИЧЕСКАЯ ФИЗИКА

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

МЕДИЦИНСКАЯ И БИОЛОГИЧЕСКАЯ ФИЗИКА Под общей редакцией член-корреспондента АПН Украины профессора А.В.Чалого II том © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 1

РАЗДЕЛ 10. ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ И ЕГО ДЕЙСТВИЕ НА МЕДИКО-БИОЛОГИЧЕСКИЕ ОБЪЕКТЫ © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 2

РАБОТУ ВЫПОЛНИЛ: ученик 11-Б класса, IV группы УМЛ НМУ им. А.А.Богомольца г. Киева Лавриненко Дмитрий Александрович Научный руководитель: Лялько Вера Ивановна 2010 © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 3

10.1 РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ 10.1.1 Открытие рентгеновского излучения. Работы И. Пулюя 10.1.2. Природа рентгеновских лучей. 10.1.3 Тормозное рентгеновское излучение. 10.1.4 Характеристическое рентгеновское излучение. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 4

ИСТОРИЯ ОТКРЫТИЯ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ, РАБОТЫ ПУЛЮЯ В конце 1895 г. Вильгельм Конрад Рентген сообщил про открытие им новых лучей, которые были названы Х-лучами. Эти лучи были обнаружены во время пропуска электрического тока через разряженный газ в разрядной трубке. Они излучались веществом, которое бомбардировалось потоком быстрых электронов. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 5

Но за 14 лет до первых исследований Рентгена эти Х-лучи открыл украинский физик Иван Пулюй (1845-1919 гг.), уроженец городка Гримайлова Тернопольской области. Пулюй после гимназии поступает на теологический факультет Венского университета. Паралельно посещает лекции по математике, физике, астрономии, которые читались на философском факультете. И так ими увлекся, что после окончания курса теологии отказывается от сана священника и занимается физико-математическими науками. Он в 1884 г. стал профессором Высшей технической школы в Праге, в 1899-1900 гг. - ее ректором, в 1902 г. - первым деканом первого в Европе электротехнического факультета Высшей технической школы. Действительний член научного сообщества имени Т.Г. Шевченка во Львове. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 6

ЗАСЛУГИ ИВАНА ПУЛЮЯ Разработка электроосветительных ламп и катодных трубок. Исследование лампы “холодного света”. Изготовление так называемых “катодных ламп”, которые подталкивали его к открытию Х-лучей. Открыл ионизирующую способность Х-лучей, первым дал объяснение их природы и механизма образования. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 7

ПЕЧАЛЬНЫЙ КОНЕЦ ИСТОРИИ ОТКРЫТИЯ Изобретение Пулюя дало возможность Рентгену в 1895 г. снова открыть эти лучи и получить за это в 1901 г. первую Нобелевскую премию с физики. В результате всего этого мы и сейчас говорим: “рентгеновские лучи”, а не “лучи Пулюя”. Рентгеновские лучи очень сильно действовали на фотопластинку, ионизировали газ. Эти лучи также проходили через непрозрачные для видимого света тела, вызывали флуоресцентное свечение люминофоров. Эти свойства Х-лучей используют для их выявления. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 8

ПРИРОДА РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ И МЕТОДЫ ИХ ПОЛУЧЕНИЯ Ученые с разных стран, начиная с 1896 г., стали быстро распространять сведения о новых лучах и их свойствах. Так, выдающийся российский физик П.Н. Лебедев, известный своим открытием давления света, уже 19 января 1896 г. сделал снимок своей руки и демонстрировал его на лекциях под названием “Про открытие Рентгеном Х-лучей”, которые произошли в Санкт-Петербургском университете 29 января и 8 февраля 1896 г. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 9

Тогда еще ученые, даже такие опытные, как П.Н. Лебедев, ничего не знали о биологическом действии радиации. Поэтому нельзя без страха и в то же время с большим уважением к этому рыцарю науки читать такие слова из дневника П.Н. Лебедева: “20 февраля. Готовясь к “рентгеновской” лекции, я для снятия грудной клетки позировал 30 января в клинике Левшина 20 минут, не защищая лицо, а 8 февраля - 60 минут, защищая лицо цинковым листком, за исключением подбородка. В ночь со вчера на сегодня у меня вылезла вся борода. С ужасом жду, что будет дальше. Оказывается, что брови тоже заметно выпадают”. К сожалению, великий ученый-физик П.Н. Лебедев, именем которого назван Институт физики Российской Академии наук в Москве, прожил лишь 48 лет. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 10

Следующие исследования показали, что рентгеновские лучи - это короткие электромагнитные волны с длиной волны в интервале . В шкале электромагнитных волн они находятся между ультрафиолетовыми и гамма-лучами. Волновая электромагнитная природа рентгеновских лучей была полностью доказана исследованиями по дифракции рентгеновских лучей на кристаллической решетке. Кроме того, с этими лучами были проведены интерференцированные и дифракционные исследования, аналогичные исследованиям с зеркалами Френеля и дифракции на щели. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 11

ПОЛУЧЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ. СТРОЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОЙ ТРУБКИ Рентгеновские лучи получают в рентгеновских трубках - стеклянных баллонах, с которых выкачан воздух до давления р = 10-6-10-7мм.рт.ст. В баллон впаяны два электрода: катод К и анод А. Анод (антикатод) - металлический стержень, на скошенном конце которого прикреплена пластинка 3 из тугоплавкого металла, которая называется зеркальцем антикатода. Участок зеркальца 3, на который падает основная часть электронов (для концентрации электронов катод имеет фокусирующий цилиндр), называется фокусом трубки. От его площади зависит ширина пучка излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 12

Катод являет собой спираль из вольфрамового провода, который нагревается электрическим током от источника накаливания Uр и излучает электроны (термоэлектронная эмиссия). Электроны, которые выпускает нагретый катод, ускоряются электрическим полем между катодом и антикатодом А и бомбардируют антикатод. Ускоряющая электроны разница потенциалов Ua равняется нескольким десяткам тысяч (и даже больше) вольт. Быстрые электроны влетают в антикатод, тормозятся в нем и в результате торможения их кинетическая энергия преобразуется в энергию рентгеновского излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 13

СТРОЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОЙ ТРУБКИ рент. лучи Ua Uр К А 3 © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 14

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ С АТОМАМИ ВЕЩЕСТВА, НА КОТОРОЕ ОНИ ПАДАЮТ, СВОДИТСЯ К ТАКИМ ПРОЦЕССАМ: Ускоренные электроны выбивают внешние электроны с атомов вещества антикатода, то есть ионизируют их. Потерю энергии быстрых электронов на ионизацию атомов называют ионизационными потерями. Эта энергия преобразуется в теплоту, за счет которой нагревается тело антикатода. Чтоб антикатод не расплавился, его изготавливают из материала с достаточно высокой теплопроводностью (конечно, из меди), в процессе работы его охлаждают проточной водой либо маслом. С этой целью в теле антикатода делают каналы, по которым циркулирует охлаждающая жидкость. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 15

Быстрые электроны теряют энергию в результате торможения во время движения в веществе. При резком торможении быстрых электронов их кинетическая энергия переходит частично в энергию так называемого тормозного рентгеновского излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 16

Быстрые электроны могут вырывать электроны из внутренних (K, L, M) оболочек атомов вещества антикатода. На освобожденное место переходит электрон с высшей (внешней) оболочки, в результате чего образуется характеристическое излучение. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 17

ТАКИМ ОБРАЗОМ, РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ, КОТОРЫЕ ВЫПУСКАЕТ АНТИКАТОД, ДАЮТ ДВА СПЕКТРА: Сплошной (либо тормозной), который зависит от напряжения на трубке Ua и имеет резкую границу со стороны коротких длин волн. Характеристический (линейчатый), который зависит от материала антикатода. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 18

ТОРМОЗНОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ Сплошной спектр получается в результате торможения быстрых электронов в веществе антикатода. Если между катодом и антикатодом приложено напряжение Ua, электроны разгоняются и их энергия равняется eUa, где е - заряд электрона. Влетая в антикатод, электроны резко тормозятся, то есть двигаются с отрицательным ускорением и становятся источниками рентгеновского электромагнитного излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 19

Условия торможения для разных электронов неодинаковы, и разные доли их кинетической энергии преобразуются в энергию рентгеновских квантов. При полном преобразовании энергии электрона mv2/2 = eUa в энергию кванта hvмакс получим eUa = hvмакс , где h - постоянная Планка, vмакс - наибольшая частота рентгеновского тормозного спектра. Учитывая, что vмакс = с / ?мін (с - скорость света в вакууме, ?мін - граничная длина волны излучения, котороя соответствует vмакс), получим eUa = hc / ?мін, откуда: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 20

По этой причине в тормозном рентгеновском спектре наблюдаются все длины волн, начиная с ?мін. Поэтому его называют сплошным “белым спектром”. Разделение интенсивности по непрерывному спектру рентгеновских лучей при разных Ua для вольфрамового антикатода приведено на рис. Длина волны ?м, на которую приходится максимум в спектре тормозного рентгеновского излучения, удовлетворяет условие: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 21

РАЗДЕЛЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ ПО НЕПРЕРЫВНОМУ СПЕКТРУ 0,2 0,4 0,6 0,8 И н т е н с и в н о с т ь ?мax ?мin ?м = 3 / 2 ?min 30 кВ 50 кВ © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 22

Важной особенностью сплошного рентгеновского спектра является его кратковолновая грань. Из выражения (10.1) вытекает, что при данном напряжении Ua не может быть длины волны, которая меньше, чем ? мін. Значение постоянной Планка h, полученное из измерений кратковолновой грани рентгеновского сплошного спектра, является одним из самых точных и достоверных. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 23

Поток Ф рентгеновских лучей, которые выходят из трубки, возрастает пропорционально силе тока I в трубке, квадрату напряжения на трубке Ua и зависит от величины атомного номера Z вещества антикатода, то есть: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 24

Жесткость рентгеновских лучей, которая возрастает с уменьшением длины волны, характеризует их проникающую способность и зависит только от напряжения Ua, которое подается на трубку. Чем выше напряжение, тем более жесткие рентгеновские лучи, как это видно из формул (10.1) и (10.2). Интенсивность рентгеновского излучения регулируется путем изменения тока накаливания в зависимости от требуемой мощности излучения - от небольших токов в трубке при просвечивании (2-5 мА) до очень больших токов (тысячи милиампер), которые применяются при некоторых рентгеновских снимках. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 25

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, ЕГО ПРИРОДА ЗАКОН МОЗЛИ Характеристический спектр возникает по причине того, что часть бомбардирующих электронов проникает в атомы антикатода и возбуждает их. Причем электронные переходы происходят в недрах атомов, то есть в оболочках, близких к ядру - К, L, M. Поэтому энергия квантов рентгеновских лучей больше энергии квантов видимого света, так как последние получаются при электронных переходах между внешними оболочками атома, то есть на его периферии. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 26

Характеристическое излучение имеет линейчатый спектр. Свое название оно получило по причине того, что этот тип рентгеновского излучения характеризует вещество антикатода, и его вид не зависит от того, находится элемент в свободном, либо химически связанном состоянии. Характеристические линии всегда возникают на фоне непрерывного спектра. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 27

На рис. 10.3 изображен график разделения интенсивности по спектру излучения рентгеновской трубки с вольфрамовым анодом при Ua = 168 кВ. Этот график наглядно показывает тот факт, что общий спектр включает в себя как непрерывный спектр, так и характеристические линии К - серии. На участке непрерывного спектра, который размещен слева от наложенных на него спектральных линий, виден “провал”. Эта отсутствующая энергия пошла на возбуждение соседних спектральных линий. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 28

РАЗДЕЛЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ ПО СПЕКТРУ ИЗЛУЧЕНИЯ РЕНТГЕНОВСКОЙ ТРУБКИ С ВОЛЬФРАМОВЫМ АНОДОМ (РИС 10.3) 0 0,1 0,2 0,3 И Н Т Е Н С И В Н О С Т ь ?, А © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 29

На рис. 10.4 схематически изображено возникновение разных серий характеристических рентгеновских лучей. В атомах с большим атомным номером внутренние электронные оболочки K, L, M полностью заполнены электронами. При изъятии электрона с одной из внутренних оболочек на свободное место переходит электрон с более отдаленной от ядра оболочки и излучается рентгеновский квант. Переходы, которые кончаются на K - оболочке, дают K - серию характеристического спектра, которая состоит из трех линий: К? - соответствует переходу с L - оболочки на К - оболочку; К? - соответствует переходу с М - оболочки на К - оболочку; К? - соответствует переходу с N - оболочки на К - оболочку. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 30

Переходы, которые кончаются на L - оболочке и М - оболочке, дают соответственно L - серию и М - серию характеристического рентгеновского спектра. Характеристический спектр состоит из 8-10 линий, которые образовывают К, L, М - серии. Для тяжелых элементов в каждую серию входят три линии ?, ?, ?. Наиболее интенсивная в характеристическом спектре К? - линия, так как вероятность переходов на К - оболочку с L- оболочки больше, чем с М, N и других более отдаленных оболочек. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 31

ВОЗНИКНОВЕНИЕ РАЗНЫХ СЕРИЙ ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИХ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ (РИС 10.4) N M L K К? К? К? L? L? M? © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 32

Для каждого атома существует грань возбуждения K - серии. Например, для ртути (Z = 80) она состовляет около 82 кеВ. Это связано с тем, что для вырывания электрона из самой ближней к ядру K - оболочки, на которой электроны сильнее всего притягиваются к ядру, необходима существенная энергия, которая идет на выполнение работы с вырывания электрона. Поэтому линии характеристического спектра появляются только при напряжении на рентгеновской трубке, которое больше определенного значения для каждого материала анода. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 33

ЗАКОН МОЗЛИ В 1913 г. английский физик Мозли, исследуя зависимость длины волны характеристических лучей от атомного номера Z разных элементов, установил отношения, которые называются законом Мозли: где R = 3.3•1015 с-1 - постоянная Ридберга; ? - величина, которая называется постоянной экранирования (для линии К? ? = 1, для L - серии ? = 0.75). Для К-линии Для L-серии © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 34

На рис. 10.5 изображена так называемая диаграмма Мозли, которая иллюстрирует для линий К? линейную зависимость v?/ R от атомного номера Z. Последовательное использование формулы Мозли к элементам периодической системы Менделеева подтвердило в свое время закономерное возростание на единицу заряда ядра при переходе от одного элемента к другому. Это стало подтверждением справедливости ядерной модели атома и периодического закона Менделеева. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 35

ДИАГРАММА МОЗЛИ 20 40 60 80 К 0 © Лавриненко Дмитрий, 2010 Z Выдающиеся ученые ПЛАН


Слайд 36

Вильгельм Конрад Рентген (1845-1923 гг.) Родился 27 марта 1845 г. в Леннепе, небольшом городке близ Ремшейда в Пруссии, единственный ребенок в семье преуспевающего торговца текстильными товарами Фридриха Конрада Рентгена и Шарлотты Констанцы. В 1848 семья переехала в голландский город Апельдорн - на родину родителей Шарлотты. Рентген поступил в Утрехтскую техническую школу в 1862, но был от туда исключен. В 1865 Рентген зачислен студентом в Федеральный технологический институт в Цюрихе и в 1868 получил диплом. Август Кундт, профессор физики этого института, посоветовал Рентгену заняться физикой. Тот последовал совету и через год защитил диссертацию в Цюрихском университете, после чего стал ассистентом Кундта. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 37

В 1872 вместе с Кундтом перешел в Страсбургский университет, где в 1874 начал преподавать физику. Через год стал профессором физики Сельскохозяйственной академии в Гогенхейме (Германия), а в 1876 вернулся в Страсбург для чтения курса теоретической физики. Далее преподавал в Гисенском университете (1879-1888), Вюрцбургском университете (1888-1894). В 1899 Рентген стал профессором физики и директором Физического института при Мюнхенском университете. В Мюнхене он узнал, что он стал первым лауреатом Нобелевской премии по физике «в знак признания необычайно важных заслуг перед наукой, выразившихся в открытии замечательных лучей, названных впоследствии в его честь».. Он ушел в отставку со своих постов в Мюнхене в 1920, вскоре после смерти жены. Умер 10 февраля 1923 от рака. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 38

ПЕТР НИКОЛАЕВИЧ ЛЕБЕДЕВ (1866-1912 ГГ.) Петр Николаевич Лебедев родился 8 марта 1866 года в Москве, в купеческой семье. С сентября 1884 по март 1887 года Лебедев посещал Московское высшее техническое училище, однако деятельность инженера его не привлекала. Он отправился в 1887 году в Страсбург, в одну из лучших физических школ Европы, школу Августа Кундта. В 1891 году Лебедев возвратился в Москву и по приглашению А.Г. Столетова начал работать в Московском университете на должности лаборанта. Исследование светового давления стало делом всей жизни Петра Николаевича. В 1900 году при защите магистерской диссертации Лебедеву была присуждена степень доктора наук, минуя степень магистра. В 1901 году он становится профессором Московского университета. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 39

В последние годы жизни его внимание привлекла проблема ультразвука. В 1911 году Лебедев вместе с другими профессорами покинул Московский университет в знак протеста против действий реакционного министра просвещения Кассо. В этом же году Лебедев дважды получал приглашения из института Нобеля в Стокгольме, где ему предлагали должность директора лаборатории и материальные средства. Был поставлен вопрос о присуждении ему Нобелевской премии. Однако Петр Николаевич остался на родине, со своими учениками. Отсутствие необходимых условий для работы, переживания, связанные с уходом в отставку, окончательно подорвали здоровье Лебедева. Он умер 1 марта 1912 года в возрасте всего лишь сорока шести лет. Основные заслуги: впервые получил и исследовал миллиметровые электромагнитные волны (1895), открыл и исследовал давление света на твердые тела (1899) и газы (1907), количественно подтвердив электромагнитную теорию света. Идеи П.Н. Лебедева нашли свое развитие в трудах его многочисленных учеников. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 40

Жан Огюстен Френель (1788-1827 гг.) Жан Огюстен Френель - французский физик, один из создателей волновой теории света. Родился в Броли 10 мая 1788. Окончил Политехническую школу (1806) и Школу мостов и дорог (1809) в Париже. Работал инженером, в период 100 дней - временного возвращения Наполеона из ссылки - лишился работы как участник военных действий. Впоследствии работал в Политехнической школе. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 41

Работы Френеля посвящены физической оптике. Заинтересовавшись работами Э. Малюса, стал самостоятельно изучать физику и вскоре начал проводить эксперименты по оптике. В 1815 переоткрыл принцип интерференции, добавив к опытам Т. Юнга несколько новых, в частности опыт с «бизеркалами Френеля». В 1816 дополнил принцип Гюйгенса, введя представление о когерентности элементарных волн и их интерференции (принцип Гюйгенса-Френеля). Исходя из этих двух принципов, разработал в 1818 теорию дифракции света. Предложил способ расчета дифракционной картины, основанный на разбиении фронта волны на зоны (зоны Френеля). С его помощью рассмотрел дифракцию от края препятствия и круглого отверстия. В 1821 доказал поперечность световых волн. В 1823 установил законы поляризации света при его отражении и преломлении (формулы Френеля). Изобрел ряд интерференционных приборов (зеркала Френеля, бипризма Френеля, линза Френеля). В 1823 Френель был избран членом Парижской АН, в 1825 стал членом Лондонского королевского общества. Умер Френель от туберкулеза в Виль-д ’ Авре близ Парижа в июле 1827. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 42

ГЕНРИ ГВИН ДЖЕФРИС МОЗЛИ (1887-1915 ГГ.) Генри Гвин Джефрис Мозли - английский физик. Родился в Уэймуте (графство Дорсет) 23 ноября 1887. Учился в Итоне и Тринити-колледже Оксфордского университета. В 1910-1914 работал в лаборатории Резерфорда в Манчестерском университете, затем в Оксфордском университете. В 1913 установил зависимость между частотой спектральных линий характеристического рентгеновского излучения и атомным номером излучающего элемента. Согласно закону Мозли, «квадратный корень из частоты соответственных линий в рентгеновских спектрах различных элементов увеличивается при переходе от данного элемента к следующему на одну и ту же величину». © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 43

Это открытие имело большое значение для установления физического смысла периодической системы элементов и атомного номера. В 1914 Мозли опубликовал работу, в которой сделал вывод, что между элементами алюминием и золотом в периодической таблице должно находиться три (как оказалось позже, четыре) элемента. С началом Первой мировой войны Мозли был направлен на фронт. Умер Мозли в Галлиполе (ныне Гелиболу, Турция) 10 августа 1915. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 44

ТЕМА: Радиоактивное излучение (ст. 305-319) © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 45

ПЛАН 10.2.1 Радиоактивность, ее свойства 10.2.2 Основной закон радиоактивного распада. Период полураспада. Активность. 10.2.3 Правила смещения, особенности спектров при радиоактивном распаде © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 46

М. Склодовская- Кюри, П. Kюpи и Э. Резерфорд изучили физическую природу беккерелевих сиял. В магнитном поле поток беккерелевих лучей делится на три части -компоненты, которые назвали альфа (?), бета(?)- и гамма (?)-лучами. Вещества, которые выпускают открытое Беккерелем излучение, назвали радоактивными, а свойство веществ излучать ?-, ?-, ?-лучи назвали радио- активностью или радиоактивным распадом. Было установлено, что при ?- и ?-распадах образовываются ядра новых элементов. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 47

АЛЬФА-ИЗЛУЧЕНИЕ В дальнейшем Резерфорд, Kюpи и их сотрудники доказали, что ?- частицы представляют собой ядра гелия Не, т.е. имеют заряд вдвое больший по модулю, чем заряд электрона ( Кл) благодаря двум протонам, и массу, которая в четыре раза большая, чем масса ядра атома водорода( кг) благодаря двум протонам и двум нейтронам. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 48

БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЕ Оно бывает двух типов: электронное бета-излучение, которое состоит из быстрых электронов, которые вылетают из ядра атома; позитронное бета-излучение. Позитрон, который также вылетает из ядра, есть античастица по отношению к электрону, которая отличается от него лишь знаком заряда и магнитного момента. Позитрон был открыт теоретически В. Рафаэле и П. Дираком в 1930 г. и экспериментально Андерсоном в 1932 г. при исследовании космических лучей в камере Вільсона, что была помещена в магнитное поле. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 49

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ Оно, как и рентгеновское излучение, принадлежит к более широкому классу электромагнитных излучений. В основному физическая природа гамма-излучения связана с переходами нуклонов ядра с одного стационарного энергетического уровня на другого подобно до того, как переход между стационарными энергетическими уровнями атомов и молекул сопровождается излучением или поглощением электромагнитного излучения радио -, инфракрасного, видимого и ультрафиолетового диапазонов. Поэтому энергия ?-фотона при гамма-излучении может быть найденная за известной формулой Бора- Зоммерфельда: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 50

Pадиоактивность – это процесс, вследствие которого происходят: самопроизвольное превращение ядер одного химического элемента у ядра другого элемента, которое сопровождается излучением ядер гелия (?-распад) или электронов и позитронов(?-распад); самопроизвольное излучение из ядра химического элемента коротковолнового электромагнитного излучения(?-распад), которое сопровождает ?- і ?-распад. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 51

Различают два вида радиоактивности: естественную и искусственную. До сих пор мы рассматривали естественную радиоактивность -преобразование неустойчивых изотопов одного элемента в изотопы других элементов при ?- и ?- розпадах или излучение ядрами ?-квантов, которые происходят в естественных условиях самопроизвольно, т.е. без внешних влияний. Исскуственная радиоактивность - распад искусственно полученных изотопов химических элементов вследствие разных ядерных реакций. Искусственная радиоактивность была открыта в 1934 г. супружеством Ирен Кюри и Фредериком Жолио- Кюри. Оба вида радио- активности - естественная и искусственная - подчиняются одним и тем самым законам. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 52

ОСНОВНОЙ ЗАКОН РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Вследствие самопроизвольности радиоактивного распада число ядер dN, которые распадаются за промежуток времени от t до t + dt, пропорционально числу исходных радиоактивных ядер N и промежутка времени dt: © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 53

Соотношение формулы определяет по сути закон радиоактивного распада в дифференциальной форме, который формулируется таким образом: относительное уменьшение количества радиоактивных ядер за единицу времени, т.е.- dN/Ndt, есть величина стала, какая называется постоянной радио- активного распада ?. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 54

ПЕРИОД ПОЛУРАСПАДА Для оценки стойкости радиоактивных ядер что- к их распаду вводят понятие периода полураспадаТ1/2. Период полураспадаТ1/2 определяется как то время, на протяжении которого распадается половина исходного количества, т.е.N0 /2, радиоактивных ядер вещества. Соответственно за два периода полураспада остается четвертая часть радиоактивных ядер, который не распались. Найдем связь периода полураспадаТ1/2 с постоянной радиоактивного распада?. Поскольку в момент времени t= Т1/2 количество радиоактивных ядер N = N0 /2, это из уравнения имеем N0 /2 = N0e-?T. Отсюда получим є ?T = 2, что дает после логарифмирования © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 55

АКТИВНОСТЬЮ А НАЗЫВАЮТ СКОРОСТЬ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА, Т.Е. КОЛИЧЕСТВО РОЗПАДОВ ЗА ЕДИНИЦУ ВРЕМЕНИ. Поскольку энергия выделяется при каждом акте распада, то общее количество энергии, которая выделяется вследствие радиоактивного распада за единицу времени, будет определяться именно активностью. Формула для активности А имеет такой вид: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 56

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗАРЯДА сумма зарядных чисел дочерних ядер и частичек, которые образовались при распаде, равняется зарядному числу исходного (материнского) ядра. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 57

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МАССЫ сумма массовых чисел дочерних ядер и частиц, которые образуются при радиоактивном распаде, равняется массовому числу исходного (материнского) ядра. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 58

внутренняя конверсия В большинстве случаев радиоактивное вещество выпускает несколько групп "моноэнергетических" ?- частичек. Это обусловлено тем, что дочернее ядро может возникать как в нормальному (невозбужденному), так и в возбужденном состоянии. Переходя в нормальное или более низкое возбужденное состояние, дочернее ядро выпускает ?-фотон. Через это ?- распад может сопровождаться?-излучением. Образованное в результате ?-распада возбужденное ядро может отдать излишек энергии непосредственно (без предыдущего выпускания ?- кванта) одному из электроновК-, L- или М-Пласта атома, в результате чего электрон вылетает из атома. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 59

ТЕМА: Основы дозиметрии ионизирующего излучения (ст. 319-329) © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 60

ПЛАН 10.3.1 Экспозиционная доза, ее мощность, единицы. 10.3.2 Поглощенная доза, ее мощность, единицы. 10.3.3 Эквивалентная доза, ее мощность, единицы. 10.3.4 Дозиметры ионизирующего излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 61

ЭКСПОЗИЦИОННАЯ ДОЗА, ЕЕ МОЩНОСТЬ, ЕДИНИЦЫ Для количественной характеристики действия ионизирующего излучения вводят так называемую экспозиционную дозу D0. Экспозиционная доза определяет величину заряда, который возникает в единице массы сухого воздуха под действием рентгеновского и ?-излучения, то есть © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 62

ИНТЕРЕСНО ОТМЕТИТЬ: энергия ионизации существенно отличается от тепловой энергии Та доза излучения, которая может стать летальной для человека, повышает температуру тела лишь на тысячные частицы градуса. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 63

ЭКСПОЗИЦИОННАЯ ДОЗА В СИСТЕМЕ СИ В соответствии с формулой за единицу экспозиционной дозы в системе СИ принята такая экспозиционная доза рентгеновских и ?-излучений, при которой в результате полной ионизации 1 кг сухого воздуха образуется заряд в 1кулон, то есть [D0] = 1 Кл/кг. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 64

РЕНТГЕН Другой (очень распространенной, внесистемной) единицей экспозиционной дозы является рентген (Р). Рентгеновское излучение имеет большое значение для диагностики. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 65

ОТКРЫТИЕ РЕНТГЕНА Во время исследования он обнаружил, что икс-лучи могут проникать почти во все предметы на разную глубину, которая зависит от толщины предмета и плотности вещества. Держа небольшой свинцовый диск между разрядной трубкой и экраном, Рентген заметил, что свинец непроницаем для икс-лучей, и здесь сделал поразительное открытие: кости его руки отбрасывали на экран больше темную тень, окруженную больше светлой тенью от мяких тканей. Икс-лучи вызывают не только свечение екрана, покрытого цианоплатинитом бария, но и потемнение фотопластинок (после проявления), в тех местах, где икс-лучи попадают на фотоэмульсию. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 66

СВЯЗЬ МЕЖДУ ЕДИНИЦАМИ ЭКСПОЗИЦИОННОЙ ДОЗЫ: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 67

Таким образом, 1 рентген - это такая экспозиционная доза рентгеновского и ? -излучений, которая в результате ионизации 1 кг сухого воздуха вызывает появление электрического заряда у 2.58*10-4 кулона. Поскольку каждый положительный ион, который образуется при отрыве одного электрона от нейтрального атома, несет заряд 1.6*10-19 Кл, то легко подсчитать количество пар положительных и отрицательных ионов, точнее пар "однозарядный положительный ион + электрон", что возникают в 1кг воздуха под действием экспозиционной дозы D0 = 1 Р. Эта величина равняется 2.58*10-4/1.6*10-19 ~1,6*1015 пар ионов/кг. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 68

ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭКСПОЗИЦИОННОЙ ДОЗЫ В 1 РЕНТГЕН 1 рентген - это такая экспозиционная доза, при которой в результате полной ионизации под действием 1 рентгеновского и ?-излучения в 1 см3 сухого воздуха образуется около 2 миллиардов пар ионов имеет, как это следует из уравнения Клайперона-Менделеева, массу m = 0.001293 г ~ 1.3*10-6 кг; 1 рентген - это такая экспозиционная доза, при которой в 1 кг сухого воздуха поглощается 8.69 мДж энергии рентгеновского и ? - излучения. Действительно, средняя энергия, которая вызывает появление пары "положительный ион + электрон" в воздухе, равняется 5.43*10-18 Дж ~ 34 еВ. Потому общая энергия, которая необходима для образования 1.6*1015 пар ионов/кг, составляет © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 69

Мощность экспозиционной дозы Р0 - это экспозиционная доза, которая отнесена к единице времени, то есть (10.23) или с учетом определения (10.21) имеем (10.24) где І = qlt - сила тока. Таким образом, мощность экспозиционной дозы Р0 - это: заряд, который возникает за 1 с в 1 кг сухого воздуха под действием рентгеновского и у-излучений; сила тока, который возникает в 1 кг сухого воздуха в результате его ионизации рентгеновским и ?-излучением. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 70

ПОГЛОЩЕННАЯ ДОЗА, МОЩНОСТЬ, ЕДИНИЦЫ Основной величиной, которая характеризует действие на вещество ионизирующего излучения, является энергия излучения, котороя поглощается единицей массы за время облучения. Эта величина называется поглощенной дозой Dn и определяется формулой: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 71

РАСПОЗНАВАНИЕ В СИСТЕМЕ СИ Согласно с этим определением единицей поглощенной дозы в системе СИ является Dn = 1 Дж/кг, то есть такая поглощена доза излучения, при которой в 1 кг массы облученного вещества поглощается 1 Дж энергии любого ионизирующего излучения. Другим названием этой единицы является Грей (Гр), то есть 1 Гр - 1 Дж/кг © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 72

ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ СВЯЗЬ Между поглощенной дозой Dn и экспозиционной дозой D0 существует такая пропорциональная связь: где f - переходный коэффициент, который зависит от атомного номера и плотности облученного вещества, а также от энергии ионизирующего излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 73

НАХОЖДЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА F Численное значение коэффициента f находится обычно опытным путем. Поскольку, как отмечалось выше, 1 рентгену экспозиционной дозы отвечает поглощение 8.69 мДж энергии рентгеновского и ?-излучения в 1 кг сухого воздуха, то экспозиционная доза D0 = 1 Р вызывает в воздухе поглощенную дозу, которая равна: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 74

Отсюда имеем Dn (paд) = 0.869 D0 (Р), то есть для воздуха f = 0.869. Для воды и биологических жидкостей (кровь, лимфа), а также для мягких тканей организма человека экспозиционная доза D0 = 1 Р вызывает поглощение 9.6*10-3 Дж/кг ?-излучений. Потому для этих сред а переходный коэффициент f = 0.96 ~1. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 75

ДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ВЕЩЕСТВО В особенности на ткани организмов людей и животных, существенно зависит не только от общей дозы поглощенного излучения, но и от скорости, с которой эта доза изменялась, то есть производной dDn/dt от поглощенной дозы по времени. Понятно, что эта производная определяет мощность Рn поглощенной дозы. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 76

ЭКВИВАЛЕНТНАЯ ДОЗА, ЕЕ МОЩНОСТЬ, ЕДИНИЦЫ Для оценки биологического действия каждого типа ионизирующего излучения нужно множить величину поглощенной дозы Dn на соответствующий множитель k, который называют коэффициентом качества или относительной биологической эффективностью (ОБЭ) излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 77

СВЯЗЬ ЭКВИВАЛЕНТНОЙ И ПОГЛОЩЕННОЙ ДОЗЫ Такое произведение kDn характеризует так называемую эквивалентную дозуDэкв. Таким образом, имеем такую связь между эквивалентной дозой и поглощенной дозой: С учетом соотношения между поглощенной и экспозиционной дозами получаем такую формулу, что связывает между собой эквивалентную и экспозиционную дозы: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 78

РАСПОЗНАВАНИЕ В СИСТЕМЕ СИ За основную единицу эквивалентной дозы в системе СИ принят 1 зиверт (Зв) - это такая эквивалентная доза, которая отвечает поглощенной дозе в 1 грей (Гр) при действии на биообьект рентгеновских, у- и ?-излучений. В общем случае, который включает другие типы ионизирующих излучений, имеем на основании формулы такое соотношение между эквивалентной дозой Dэкв, измеренной в Зв, и поглощенной дозой Dn в Гр: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 79

ЗНАЧЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА КАЧЕСТВА ДЛЯ РАЗНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 80

«БИОЛОГИЧЕСКИЙ ЭКВИВАЛЕНТ РЕНТГЕНА» Другой (внесистемной) единицей эквивалентной дозы является бэр. Поскольку к = 1 для первых трех типов излучения (см. табл.), то 1 бэр - это такая эквивалентная доза, которая отвечает поглощенной дозе в 1 рад рентгеновских, у- и ?-излучений. Для других типов излучений по аналогии с (10.30) © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 81

СООТНОШЕНИЕ ДОЗ Последнее соотношение, которое связывает между собой биологическую дозу Dэкв , измеренную в бэрах, и экспозиционную дозу D0, измеренную в рентгенах, и дало основания для определения "биологический эквивалент рентгену" - бер. Поскольку 1 Гр = 100 рад, то такое же соотношение остается между зивертом и бэром, то есть 1 Зв = 100 бер. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 82

ТЕМА: Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом (ст. 305-319) © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 83

План 10.4.1 Первичные физические механизмы взаимодействия рентгеновского излучения с веществом. 10.4.2 Механзмы действия радиоактивного излучения на вещество. 10.4.3 Физико-химические механизмы радиационных повреждений. 10.4.4 Эффект действия малых доз ионизирующего излучения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 84

Первичные физические механизмы взаимодействия рентгеновского излучения с веществом. Когерентное рассеяние.. Механизм взаимодействия с веществом рентгеновских лучей определяется длиной их волны (частотой). Излучение с длиной волны ? < 0.1 А (1 А = 10-10 г = 0.1 нм) имеет большую энергию и глубже проникает в вещество, его называют жестким рентгеновским излучением. Излучение с ? = 10 -100 А называют предельным, а с ? > 100 А - мягким, поскольку оно имеет сравнительно малую проникну способность. Попадаясь в вещество (например, тело человека), рентгеновское излучение частично поглощается и рассеивается в веществе, частично проходит через вещество. Действие на вещество совершает излучение, поглощенное и рассеянное в веществе. Рис. 10.9. Процесс когерентного рассеивания © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 85

Фотоны рентгеновского излучения взаимодействуют в основном с электронами атомов и молекул вещества. Есть три первичных процесса взаимодействия рентгеновского излучения с веществом: когерентное рассеяние, фотоэффект, комптон-эффект (некогерентное рассеяние). Когерентное рассеяние наблюдается при взаимодействии рентгеновского фотона с электронами внутренних, крепко связанных с ядром оболочек. При этом изменяется только направление первичного фотона, длина волны остается неизменной. На рис. 10.9 схематично изображенный процесс когерентного рассеяния, который происходит по условия, что энергия hv рентгеновского кванта (фотона) меньшая за энергию, необходимую для ионизации атома, которая равняется работе А, по отрыву электрона от атома (hv <Аі). Следует отметить, что именно механизм когерентного рассеяния рентгеновских лучей лежит в основе рентгеноструктурного анализа. С помощью рентгеноструктурного анализа были впервые определенные, как отмечалось в разделе 6, пространственная структура белковой молекулы гемоглобина кита и спиральная структура ДНК. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 86

Формула Вульфа-Брегга Получим основную формулу Вульфа-Брегга, который используется в рентгеноструктурном анализе. Для упрощения рассмотрим кубическую кристаллическую решетку с периодом d, который часто является искомой величиной. На рис.10.10 изображен разрез кристаллической решетки. Выделим в кристалле семейство параллельных атомных плоскостей 1, 2, 3,..., которые образовывают с пучком первичных лучей с длиной волны ? угол ?, и рассмотрим интерференцию отраженных волн от отдельных плоскостей семейства. Так как рентгеновские лучи способны проникать в глубину кристалла, то отбивание лучей пройдет не только от плоскости 1, но и от плоскостей 2, 3, ... . Отраженные от разных плоскостей лучи будут інтерферувати между собой и усиливать друг друга, если разность хода лучей ? равная целому числу к (к = 1, 2, ...) длин волн ?: ? = к?. Из рис. 10.10 видно, что ? = AB + BC = 2AB = 2dsіn?. Рис. 10.10. Разрез кристаллической решетки: 1,2, 3 – атомные плоскости © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 87

Формула Вульфа-Брегга Таким образом, условие интерференционного максимума отраженных рентгеновских лучей имеет вид: 2dsin? =?? (10.33) где d - міжплощинна расстояние (период решетки). Угол ? обычно называют углом скольжения, или углом отбивания. Если известно ? и ?, из формулы (10.33) легко найти d. На дифракции рентгеновских лучей грунтується рентгеноструктурный анализ кристаллических решеток твердых растворов, сплавов и чистых веществ, а также других систем, включая биологические объекты. Формула (10.33) имеет название формула Вульфа-Брегга. Эта формула была получена в 1913 г. независимо русским кристалофізиком Ю.В. Вульфом и английским физиком Л. Бреггом. Последний вместе со своим отцом - английским физиком Г. Бреггом были награждены в 1915 г. Нобелевской премией за значительный взнос у изучение внутренней структуры кристаллов с помощью рентгеновских лучей. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 88

Фотоэфект Фотоэффект наблюдается, когда энергии фотона hv хватает для выполнения работы выхода Ав электрона. 10.11). Энергия такого электрона за формулой Ейнштейна имеет вид:m?2/2 При hv > Ав фотон поглощается и электрон отрывается от атома (рис. 10.10) = hv – Aв В зависимости от энергии квантов, рентгеновские лучи могут вызвать фотоэффект из разных электронных оболочек атомов. С увеличением энергии квантов (уменьшением длины волны) коэффициент поглощения уменьшается. Однако на некоторых частотах поглощения он резко возрастает. Это связано с появлением дополнительного поглощения за счет вырывания электронов из соответствующей внутренней оболочки атома. Значение этих частот рентгеновских лучей дает возможность определить энергию электронов в состояниях, которые отвечают разным підоболонкам. Результатом фотоэффекту есть интенсивная ионизация атомов и молекул вещества. Рис. 10.11. Процесс фотоэффекта © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 89

Рис. 10.12. Процес некогерентного розсіяння. Некогерентное рассеяние, или эффект Комптона Некогерентное рассеяние, или эффект Комптона, наблюдается при взаимодействии фотонов довольно больших энергий (hv " Aі) с внешними электронами, которые имеют слабую связь с ядром. При этом первичный (налітаючий) фотон передает часть своей энергии электрона. Электрон отрывается от атома, такие электроны называются электронами отдачи, или комптонівськими электронами. Вместе с электронами отдачи излучается еще и фотон с энергией меньшей, чем у первичного фотона. Направление этого фотона также другой, чем в первичного (рис. 10.12). © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 90

Эффект Комптона Запишем закон сохранения энергии в случае ефекта Комптона: hv = Ai+ m?2/2 + hv' Согласно этому уравнению энергия налітаючого рентгеновского кванта (фотона) hv тратится на работу ионизации Аі для отрыва электрона от атома, предоставление этому электрона кинетической энергии m?2/2 , а также на энергию вторичного фотона hv', что появляется вследствие процесса некогерентного рассеяния. Поскольку энергия вторичного (рассеянного) фотона hv' должна быть меньшая за энергию первичного фотона hv, то из условия вытекает, что длина волны ?' = c/v' рассеянного фотона большая за длину волны первичного фотона ? = c/v. Условие означает, что рассеянный фотон "краснеет", т.е. его длина волны сдвигает в сторону больших длин волны в сравнении с длиной волны первичного фотона, который налетает на атом. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 91

Зависимость вида рассеяния от энергии фотона Если энергия фотона недостаточная для отрыва электрона, может происходить возбуждение атома или молекулы. Переходя из возбужденного состояния в стабильный, атом (молекула) излучает фотон. У некоторых веществ это излучение происходит в области видимого спектра (рентгенолюминисценция). В тканях организма при этом возможное увеличение скорости хода фотохимических реакций. Быстрые электроны и фотоны, которые образовались при первичных процессах, могут вызвать ряд так называемых вторичных эффектов. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 92

Так, электроны, которые образовались при фотоэффекте и комптон-эффекте, за наличием достаточной кинетической энергии могут ионизировать соседние атомы путем столкновенья. На место электронов, выбитых при фотоэффекте из внутренних оболочек, могут переходить электроны из более высоких уровней, который сопровождается вторичным характеристическим излучением. Фотоны этого излучения, а также фотоны, которые образовываются при комптон-эффекте, могут, в свою очередь, вызвать явления фотоэффекту и комптон-эффекту. Следует отметить, что с ростом энергии рентгеновского кванта (фотона) возрастает роль процесса некогерентного рассеяния (эффекта Комптона) в сравнении с процессом фотоэффекту. Так, если энергия фотона представляет W1 = 104 ев = 1.6· 10-15 Дж, то эффект Комптона практически отсутствующий и наблюдается лишь фотоэффект. Во время роста энергии фотона к величине W2 = 8 · 104 ев = 12.8· 10-15 Дж эффект Комптона и фотоэффект становятся рівноймовірними. Вконце концов, когда энергия фотона становится W3 = 2· 105 ев = 3.2· 10-14 Дж, то вероятность эффекта Комптона достигает 99%, тогда как вероятность фотоэффекту - лишь 1%. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 93

Зависимость поглощения излучения от типа вещества При прохождении рентгеновских лучей через вещество их интенсивность уменьшается вследствие истинного поглощения и рассеяние. Интенсивность І параллельного пучка рентгеновских лучей при прохождении ими в веществе расстояния d удовлетворяет закона Бугера (см. раздел 8): ? = ?? e-?d (10.35) где І0 - интенсивность падающих на вещество лучей (при d = 0), а ? - линейный коэффициент послабления. Так как послабление интенсивности излучения, которое проходит, осуществляется за счет истинного поглощения (фотоэффект и комптон-эффект) и когерентного рассеяния, то ? равное сумме линейных коэффициентов истинного поглощения ? и рассеяние ?: ?= ? + ? (10.36) Учитывая (10.36), формулу (10.35) записывают в виде ? = ?? e-( ? + ?)d Экспериментально установленная формула зависимости коэффициента истинного поглощения г от атомного номера ?, плотности ? поглощающей среды и длины волны ? рентгеновских лучей: ? = kpZ4 ?3, (10.37) где к - коэффициент пропорциональности © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 94

Зависимость интенсивности I? от угла рассеяния ? для разных значений ? приведенная на рис.6. Интенсивность I? дается отрезком прямой, которая проведена под углом ? от начала координат к сечению с кривой. С ростом ? (энергии ? -квантов) интенсивность рассеяния назад (? = ? ) и в стороны (? = ?/2, ? = 3?/2) уменьшается, а при ? = 5 рассеянное излучение напрямлений в основному вперед. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 95

На рис. 5 приведена зависимость ? ? /? = f (?) для аргона. С уменьшением Із в области длин волн, которые отвечают коротковолновой границе K-, L-, M- и т.д. серий характеристического рентгеновского излучения коэффициент поглощения ? резко возрастает. Это объясняется тем, что при таких длинах волн энергия падающего ? -кванта становиться больше энергии связи электрона, который находится соответственно на K-, L-, M- и т.д. оболочках атома, и этот электрон может быть выбит из атома. Для удобства вводят электронный коэффициент поглощения , что характеризует ослабление, которое относится до одного электрона: © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 96

Вынужденная низменность ядер Вынужденная низменность ядер. Вынужденная низменность ядра есть одним из видов ядерной реакции. Ядерной реакцией называется процесс взаимодействия атомного ядра с элементарной частичкой или с другим ядром, который приводит к преобразованию ядра (или ядер). Взаимодействие реагирующих частичек возникает при приближении их к расстоянию порядка 10-13 см благодаря действию ядерных сил. Ядерные реакции могут сопровождаться как выделением, так и поглощением энергии. Количество энергии, которая выделяется, называется тепловым эффектом. Он определяется разностью масс покоя (что выраженные в энергетических единицах) исходных и конечных ядер. Если сумма масс конечных ядер большая суммы масс исходных ядер, то реакция протекает с поглощением энергии и тепловой эффект ее будет отрицательным. Масса ядра mя всегда меньшая суммы масс частичек, которые входят в его состав. Это обусловлено тем, что при объединении нуклонов в ядро выделяется энергия связи нуклонов один из одним. Энергия связи Езв равняется той работе, которую необходимо выполнить, чтобы разделить нуклоны и отдалить их один от другого на такие расстояния, при которых они не взаимодействуют между собой. Таким образом, энергия ядра меньшая энергии системы невзаимодействующих нуклонов на величину, которая равняется Езв. Согласно закону взаимосвязи массы и энергии E = тс , уменьшение энергии тела на ?E должно сопровождаться уменьшением массы тела на ?m=?E / с.. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 97

Энергия связи нуклонов в ядре равная: Eзв = c2{[Zmp + (A-Z)mn]- mя}. (9) Здесь mp, mn - массы покоя протона и нейтрона соответственно. На рис.2 изображен график зависимости Eзв/A от массового числа А. Наисильнее связанные нуклоны в ядрах с массовыми числами порядка 50-60 (т.е. для элементов от Cr до Zn). Энергия связи для этих ядер достигает 8,7 Мев/нуклон. С ростом А удельная энергия связи постепенно уменьшается, для тягчайшего естественного элемента урана она составляет 7,5 Мев/нуклон. Такая зависимость удельной энергии связи от массового числа делает энергетически возможными два процесса: 1) низменность тяжелых ядер на несколько более легких ядер и 2) слияние (синтез) легких ядер в одно ядро. Оба процесса должны сопровождаться выделением большого количества энергии. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 98

Поглощающая и ионизирующая способность а- і ?- -частичек и ?-излучение Как отмечалось в параграфе 10.2, действие заряженных а- и ?-частичек радиоактивного излучения на вещество сводится главным образом к возбуждению и ионизации атомов, т.е. перехода электронов атома на более высокие энергетические уровне и отрыва электронов от атома. При этом, если энергия а- и ?-частичек есть достаточно большой, то они могут выбить электроны из глубоких энергетических уровней, которые приводит к возникновению характеристического рентгеновского излучения. Относительно ?-излучение, то первичные механизмы его действия на вещество большей частью подобный действия рентгеновского излучения, а именно: сводятся к фотоэффекту и эффекту Комптона. Кроме того, для ?-излучение больших энергий характерным становится процесс образования электронно-позитронных пар. Поскольку энергии покоя электрона и позитрона почти одинаковые (массы их покоя отличаются на 0.007%) Wo=moc 2 = 0.51 Мев , то для образования электронно-позитронной пары и предоставление этим частичке и античастице кинетической энергии необходимо, чтобы энергия ?-фотона была большей, чем 2Wo = 1.02 Мев. Таким образом, послабление пучка ?-излучение, как и рентгеновского излучения, описывается законом Бугера (10.35), в котором линейный коэффициент послабления ? состоит из суммы трех слагаемых ? = ?? + ?? + ?n (10.38) где первое слагаемое характеризует послабление за счет явления фотоэффекту, второй - комптон-эффекта, а третий - образование © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 99

В веществах с высоким атомным номером (например, в свинце) при энергиях фотонов меньших, чем 1 Мев, главным образом происходит фотоэффект, при средних энергиях (2?5 Мев) - комптон-эффект, а при больших энергиях значения приобретает образование пар. В результате общий коэффициент послабления с ростом энергии фотонов сначала падает вследствие снижения фотоэффекту, а потом увеличивается за счет образования пар. Для веществ с невысоким атомным номером (например, для воды) при энергии ?-фотонов W < 100 кев преобладает фотоэффект, при W ? 1 Мев - эффект Комптона, а при W> 10 Мев - процесс образования электронно-позитронных пар. Для воздуха фотоэффект имеет значение только при энергии фотонов к 0.01 Мев, потом происходит главным образом комптон-эффект, образование пар возможное только при энергии порядка 30?40 Мев. Важно указать, что ионизирующая способность возрастает в ряде ?-, ?-, ? излучение, а проницаемая способность в обратном ряде ?-, ?-, ?-излучение (см. рис. 10.13). Рис. 10.13. Відносна іонізуюча та поглинаюча здатність радіоактивного випромінювання. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 100

Ослабление действия а- и ?-частичек и ?-излучение в зависимости от их свойств Для более детальной характеристики взаимодействия радиоактивного излучения с веществом вводят такие величины: 1) удельная ионизация 2) ионизационные потери 3) полный пробег Конечно, эти величины не являются постоянными и зависят от типа излучения и его энергии. Так, для ?-частичек с энергией 8 Мев максимальное значение удельной ионизации в воздухе составляет около 8104 пар ионов на 1 см пути, причем это значение достигается не сразу при попадании ?-частички у воздуха, а после того, как она прошла путь около 6 см. При этих условиях скорость ?-частички уменьшается настолько, что ее ионизирующая способность становится максимальной, а ионизационные потери достигают значения 2.7 Мев/см. В жидкостях типа воды и в теле человека и животных типичные значения полного пробега ?-частичек обычно существенно меньшие за их значение в воздухе и составляют приблизительно R ? 0.1-0.01 мм. Объяснение этого факта связано с тем, что биологические жидкости, как и вода, содержат много атомов водорода, масса которых по порядку величины близкая к массе ?-частичек. Чем ближе масса частичек, которые соударяються, тем эффективнее передается кинетическая энергия от одной частички к другой. В этом случае так называемый коэффициент аккомодации, которая определяет такой процесс передачи энергии, направляется к единице. Именно этим определяется быстрое замедление ?-частичек в организме человека и животных, которые на 70-80% состоят из жидкостей, которые за своей консистенцией приближаются к воде. Другим примером являются использования трудной воды D2O для замедления нейтронов в ядерном реакторе. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 101

Что касается ?-частичек, то послабление их потока в веществе происходит приближенно тоже по закону Бугера І? =I0 e -??d причем взнос в линейный коэффициент послабления ?? потока ?излучения дают такие процессы, как ионизация и возбуждения атомов и молекул, тормозное рентгеновское излучение, рассеяние на электронах атомов и молекул и т.п.. Следует отметить, что в случае позитронного ?-излучение встреча электронов и позитронов, т.е. частичек и античастиц, приводит к реакции анигиляции, вследствие которой появляются 2 ?- кванты, которые через закон сохранения импульса разлетаются под углом 180° один до одного. При средних значениях энергии ЕСеред = Етах / 3 ?- частичкам в организме человека и животных (маются на внимании, конечно, электроны) присущие значительно большие значения полного пробега R? , чем ?-частичкам, а именно: R? ? 10-20 мм. Большая проницаемая способность ?-частичек объясняется меньшей их массой (mа / m? ? 7345) и существенно меньшими ионизационными потерями и удельной ионизацией (для релятивистских ?-частичек, т.е. электронов, которые двигаются со скоростью, которая близкая к скорости света, удельная ионизация составляет приблизительно 50 пар ионов на 1 см пути). Вопрос об ослаблении ?-излучения обсуждалось раньше в связи с формулой (10.38). Дополнительное внимание буде уделено этому вопросу дальше в лабораторной работе "Определение коэффициента линейного послабления ?-излучение © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 102

Ионизирующее излучение протонов и нейтронов К ионизирующему излучению относят также протоны и нейтроны. Скорость и энергия протонов, которые образовываются при ядерных реакциях, а также их проницаемая и ионизирующая способности близкие к соответствующим величинам альфа-частиц. Нейтроны, которые выкидаются при ядерных реакциях, имеют начальную скорость порядка 3·107 м/с и энергию до 4?5 Мев. В связи с отсутствием заряда первичная ионизирующая способность в них низкая, проницаемая соответственно довольно высокая. Ионизирующий эффект от действия нейтронов на вещество является следствием, главным образом, вторичных процессов. При взаимодействии нейтронов с ядрами атомов могут происходить упругое рассеяние, неупругое рассеяние и захват нейтронов ядрами (радиационное увлечение). При неупругих взаимодействиях, особенно с ядрами легких элементов, нейтрон передает ядру часть кинетической энергии. За счет полученной энергии ядро, которое в данном случае называется ядром отдачи, вызывает вторичную ионизацию, которая через наличие в ядре электрического заряда может быть довольно интенсивной. Поскольку ткани организма содержат много водорода, то быстрые нейтроны легко теряют в них свою энергию и, образовывая ядра отдачи (протоны), вызывают значительную ионизацию. При существенных передачах энергии при неупругих взаимодействиях ядер с нейтронами происходит возбуждение ядра, вследствие чего оно излучает один или несколько ?-фотонов. Если нейтрон поглощается ядром, то происходит ядерная реакция. По обыкновению это превращение ядра в радиоактивный изотоп со следующим ?-распадом и излучением ?-фотонов. При этом в биологических тканях часто образовываются дейтерий Н за реакцией © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 103

радиоактивные изотопы натрия за реакцией а также радиовуглець за реакцией (10.20) и др. При действии ионизирующих излучений может происходить также нарушение структуры молекул вещества. В частности, можно отметить радиолиз воды, который заключается в ионизации, а потом распаде ионизированной молекулы воды с образованием ненасыщенных радикалов ? и ВОН, которые не несут электрических зарядов, но имеют ненасыщенные валентности и потому имеют исключительно высокую химическую активность. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 104

Зависимость увлечения нейтрона ядром от его энергии Наибольшее значение имеют реакции, которые визиваються нейтронами. Эффективный перерез реакции как правило возрастает при уменьшении энергии нейтронов. Это можно объяснить тем, что чем меньшая скорость ? нейтрона, тем большее время, которое он находитесь в сфере действия ядерных сил, пролетая близ ядра, и, итак, тем большая вероятность его захвата. В связи с этим во многих случаях эффективный перерез ? изменяется как 1/? ~ Е - ?. Однако довольно часто случаются ядерные реакции, для которых перерез увлечения нейтронов ядром имеет резко выраженный максимум для определенной энергии Е нейтронов. В качестве примера на рис.3 приведенная кривая зависимости перереза увлечения ? нейтрона ядром U238 от энергии нейтрона Е. В этом случае зависимость ? ~ ? изображает прямой линией, которая описывается уравнением: 1п ? = const -?ln. Как видно из рисунку, кроме области энергий вблизи 7 ев, зависимость ln ? от ln E действительно близкая к прямой. Однако при Е = 7 ев перерез увлечения резко возрастает, достигая 23000 барн. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 105

Выделение нейтронов в ядерных реакциях Как отмечалось выше, низменность тяжелых ядер сопровождается выделением большого количества энергии. Но особенно важным есть то обстоятельство, которое при делении каждого ядра выделяется несколько нейтронов. Относительное количество нейтронов в тяжелых ядрах значительно большая, чем в средних ядрах. Это видно на рис.4, где изображена зависимость относительного количества нейтронов N/Z от массового числа А для стойких ядер. В связи с указанным осколки оказываются сильно перегруженными нейтронами, в результате чего они выделяют по несколько нейтронов. В среднем на каждый акт делении приходится 2,5 выделенных нейтронов. Большинство нейтронов выделяется мгновенно (за время, меньшее ~ 10-14 сек ). Часть (возле 0,75%) нейтронов, которые получили название запоздалых нейтронов, выпускается с запаздыванием от 0,05 сек до 1 минуты.. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 106

Выделение мгновенных и запоздалых нейтронов не отстраняет полностью перегрузки осколков деления нейтронами. В связи с этим большинство осколков оказывается радиоактивной и испытает ?-преобразований, которые сопровождаются ? -излучением. Конечные продукты - церий Сие140 и цирконий Zr94 - являются стабильными. Кроме урана при облучении нейтронами делятся также торій (90Th) и протактіній (91Ра), а также трансурановый элемент плутоний (94Pu). Низменность тяжелых ядер может быть вызванный не только нейтронами, но и другими частичками -протонами, ? - частичками, дейтерием ?? , а также ? - фотонами. Нейтроны сверхвысоких энергий (порядка нескольких сотен Мев) визивають низменность и более легких ядер. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 107

Физическая, физико-химическая и химическая стадии радиационного повреждения Согласно общепринятым концепциям радиационной защиты (см. список литературы к разделу 10), существует несколько основных физико-химических механизмов повреждений, которые вызываются действием радиоактивных излучений на живые существа. Первичная стадия (условно ее можно назвать физической), связанная с ионизацией молекул воды (напомним еще раз, который в теле человека на воду приходится около 3/4 общего веса) откалывается электрон согласно реакции Н2ОБ (Н2ОБ)+ + e. Этот процесс в типичных случаях длится очень короткое время (t? 10-16c) Следующая так называемая физико-химическая стадия, которая длится приблизительно на протяжении 1 мкс, характеризуется несколькими процессами (реакциями), а именно: а) відщепленням протону от додатного иона Н2ОБ+(Н2ОБ)+ > Н+ +ВОН; б) присоединением электрона к нейтральной молекуле воды с образованием від'ємно заряженного иона (Н2ОБ)-, т.е. Н2ОБ + e > (Н2ОБ)-; в) преобразование этого иона на атом водорода и від'ємно заряженный ион (ВОН)-, т.е. (Н2ОБ)- > Н + (ВОН)-. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 108

Таким образом, продуктами этих реакций являются образования как заряженных (ВОН)- и Н+, так и нейтральных Н, ВОН частичек. Следует заметить, что протон Н+ и ион (ВОН)- не сыграют у следующему любой значительной роли, так как вследствие диссоциации их есть довольно много в обычной воде, тогда как нейтральные образования - молекула водорода ? и гидроксильная группа ВОН являются свободными радикалами. Они имеют неспаренный электрон и потому химически есть очень активными. На этой стадии возникает еще и водородный пероксид Н2О2 за реакциейВОН + ВОН -> Н2О2, который является очень сильным окислителем. После физико-химической стадии наступает стадия, которую можно условно назвать химической. На этой стадии, которая длится типично несколько секунд, продукты реакций, которые получены на предыдущей стадии, начинают взаимодействовать с органическими молекулами в клетках, могут атаковать комплексы молекул в хромосомах и т.п.. © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 109

Биологическая стадия радиационного повреждения и объекты наибольшего влияния радиации Таким образом, первые три стадии (физическая, физико-химическая и химическая) по сути еще не вызывают больших нарушений в тканях. Токсичное действие излучения связано со вторичными реакциями, при которых происходит разрыв связи внутри сложных органических молекул. Свободные радикалы и другие активные биохимические продукты становятся каталізаторами для вторичных реакций уже биологического порядка, которые развиваются лавиноподібно за типом цепной реакции и могут привести организм к состоянию, которое называют лучевой болезнью. Все эти процессы происходят на последний биологической стадии, продолжительность которой может изменяться в очень широких границах - от нескольких минут к десяткам лет. Радиационные повреждения на биологической стадии обычно разделяют на такие два класса: а) соматические б) преемственные Биологическая стадия характеризуется, таким образом, отдаленными влияниями указанных выше физико-химических механизмов действия излучения на живые существа, которые связаны с замедлением или остановкой процессов деления клеток, которые приводят к соответствующим изменениям в клетках следующих поколений и к преждевременной гибели клеточной популяции и организма в целом. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 110

Следует отметить, что ионизирующее излучение действует на все біооб'єкти, начиная из простейших вирусов и бактерий и заканчивая такими найскладнішими, как человек. Изучение радіочутливості біооб'єкта, т.е. его восприимчивости к действию разных видов ионизирующего излучения, довело, что это действие происходит на всех уровнях организации живых существ - молекулярному, клеточному и організменному. o Важнейшие биологические макромолекулы - белки, нуклеїнові кислоты, ферменты и т.п. - под действием ионизирующего излучения теряют свою биологическую активность (гормональную, ферментативную и др.), в них происходит деполімеризація или, наоборот, возникают новые химические образования. В клетках даже разрушается процесс деления, которое может иногда происходить при Dпогл ? 3-5 советов. Доказаниный, что наиболее радіочутливою частью клеток есть его ядро. Гибель клеток вследствие облучения ядра происходит при дозах, которые у десятки и сотни раз меньшие за те дозы, которые приводят к гибели этих клеток при облучении их цитоплазмы. Вместе с тем было экспериментально установлено, что замена цитоплазмы озаренной клетки на цитоплазму неозаренных восстанавливает свойство клетки к дальнейшему делению. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 111

Ранние радиационные эффекты Важным результатом подобных радиационных экспериментов было установление того принципиального факта, что гибель живых организмов происходит вследствие одновременного поражения многих клеток и тканей. Вследствие этого поражения поднимается общая регуляция жизненно важных процессов, которые происходят в костном мозге, лимфатической системе, кишечном тракте, половых железах и других системах организма человека и животного. На рис. 10.14 приведенная так называемая кривая выживания, которая характеризует зависимость количества лиц (людей, животных), что выживают при облучении, от поглощенной дозы. Более точно, отдаленные влияния действия радиации разделяют на ранние и поздние эффекты. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 112

Для характеристики ранних радиационных эффектов часто вводят так называемую "летальную дозу" ЛД50/30. Это такая доза, которая есть летальной для 50% озаренных объектов определенной популяции через 30 суток после облучения. Для человеческой популяции летальная поглощенная доза ЛД50/30 представляет от 3 до 8 Гр, или 300-800 советов при общем облучении тела рентгеновскими лучами. При поглощенной дозе Dпогл < 1 Гр = 100 советов вероятность смерти есть очень малой, тогда как при поглощенной дозе Dпогл > 8 Гр = 800 советов вероятность выжить есть уже очень малой. При поглощенных дозах порядка 10 Гр (1000 советов) смерть наступает от повреждения белых кровяных клеток (у основному - лимфоцитов). Эти форменні элементы крови обычно обеспечивают защиту от инфекций. При их гибели под действием больших доз радиации озаренный человек не может противостоять любым инфекциям, которые становятся смертельно опасными. Риск смерти при Dпогл ? 10 Гр уменьшается, если пациент содержится в стерильном помещении и ему делается пересадка спинного мозга для стимуляции появления дополнительных белых кровяных клеток. Без подобных мероприятий смерть озаренного человека наступает через 3-5 суток, если Dпогл> 10 Гр= 1000 советов. При значительно больших поглощенных дозах радиации (Dпогл ? 100 Гр), происходит катастрофическая гибель клеток желудочно-кишечного тракта, а при еще больших дозах гибнут клетки центральной нервной системы. Следует однако указать, что в экспериментах на животных смерть не наступала мгновенно даже при 500 Гр. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 113

Поздние радиационные эффекты Относительно поздних радиационных эффектов, то одним из опаснейших проявлений действия радиации есть рак. Основной механизм появления этого смертельно опасного заболевания связан с разрушением системы контроля деления клеток. Следствием становится более быстрый процесс деления озаренных клеток в сравнении со скоростью этого процесса в неозаренных (нормальных) клетках. Такой процесс ускоренного деления клеток называется, как известно, пролиферацией клеток. Эффект пролиферации передается по наследству дочерним клеткам, вследствие чего могут появляться злокачественные опухоли. Между временем облучения человека и нахождением у нее ракового заболевания может пройти довольно большой (до 30 лет) промежуток времени - так называемый "латентный период". К сожалению, не существует порогової дозы, ниже которой нет риска заболеть раком. Вместе с тем нет прямых подтверждений того факта, что любые малые дозы радиации способны вызвать рак. Это довольно необыкновенное, на первый взгляд, противоречие можно объяснить такими экспериментальными данными, приведенными английскими радиологами Торном и Веннартом. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 114

Експериментальные данные Торна и Веннарта Пусть есть человеческая популяция, которая включает в себя миллион людей. Тогда оказывается, что при эквивалентной дозе радиационного излучения в 1 мілізіверт (Dекв = 1 мзв), которую получил каждый человек, общий количество случаев заболевания раком любых органов и тканей составляет: у мужчин - 10.5 случаев, у женщин - 15.5 случаев. Разность в пять случаев связана с заболеваниями женщин на рак молочной железы (более подробные данные в табл. 10.2). Интересным есть тот факт, что произведение количества людей N в группе на эквивалентную дозу Deкв (это так называемая популяційна эквивалентная доза) остается величиной постоянной, т.е. N·Deкв = const. Другими словами, такая же количество мужчин (всего их будет 10-11) или женщин (их будет 15-16) заболеет на рак любой формы при условии, которое будет взято группы не в миллион, а в тысячу людей, если эквивалентная доза станет не 1 мзв, а 1 Зв. Такой самый результат будет наблюдаться и для N=109 людей при Deкв=10-6Зв. Таблиця 10.2. Кількість захворювань на рак внаслідок радіаційного випромінювання © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 115

Общее влияние ионизирующего излучения на организм человека При действии разных типов ионизирующего излучения на биологические среды происходит передача энергии малыми конечными порциями (квантами) во время отдельных актов взаимодействия с веществом. Для ионизации опромінюваного биологической среды необходимая минимальная величина энергии, которая определяется средним потенциалом ионизации (табл. 10.3). Во время действия ионизирующего излучения прежде всего ионизируются молекулы воды - наиболее распространенной среды любого биологического объекта, которые превращаются в свободные радикалы ? и ВОН. Как отмечалось, свободные радикалы имеют высокую химическую активность и вступают в реакции непосредственно с биологическими молекулами. Начинается цепная реакция, когда в химические взаимодействия вступает все больше молекул. Вызванные ионизирующим излучением биохимические реакции приводят к изменениям в участках кліткових структур (ДНК, мембраны, хроматиди и т.п.). При небольших дозах облучения защитные механизмы организма восстанавливают повреждение в ДНК, выводят из организма поврежденные клетки, нейтрализуют их системой иммунной защиты. При больших дозах облучения защитная система организма не в возможности ликвидировать следствия ионизации, которая приводит к нарушению нормальной жизнедеятельности клеток, тканей, органов и организма в целом. Таблиця 10.3. Середній потенціал іонізації для різних середовищ © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 116

Клетка, в которой ионизирующим излучением вызванные онкогенные изменения, продолжительное время может оставаться в состоянии покоя. Для проявления ее измененных свойств необходимое действие на клетку активаторов (промоторов), которые вызовут ее ускоренную низменность. В организме всего насчитывается около 1014г клеток. Всегда есть в наличии определенное количество инициированных клеток, из которых только единицы образовывают кланы злокачественных клеток. С увеличением числа облучений возрастает количество инициированных клеток. Повторное радиационное действие для этих клеток может служить промотором. Это объясняет кумулятивное действие ионизирующего излучения на биологический объект с точки зрения риска отдаленных вероятных (стохастичних) следствий. Вызванные изменения в генетическом аппарате соматических клеток могут привести к перерождению клеток в злокачественные. Изменения в генетическом аппарате половых клеток у лиц детородного периода жизни могут побуждать к наследственным изменениям у потомков озаренных. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 117

Зависимости между дозой облучения и ее эффектом Ведущими международными организациями (Международная комиссия по радиационной защите - МКРЗ, Международное агентство по атомной энергии - МАГ???, Научный комитет по действию атомной радиации при ООН - НКДАР ООН) принимается модель безпорогової линейной зависимости между дозой облучения и ее эффектом. Это предусматривает, что даже минимальное радиационное действие имеет биологический эффект, в частности радиационный канцерогенез. Такой подход базируется на ймовірнісній (стохастичній) природе канцерогенеза. По оценкам риск смертности от рака, вызванного радиационным фоном порядка 1 мзв/год, соответственно линейной концепции составляет около 10 случаев на 1 млн. человек за год. Это подтверждается данными, приведенными в табл. 10.2. К вопросу о линейности зависимости "доза-эффект" мы еще возвратим ниже. o На мысль многих исследователей, наиболее чувствительной к ионизирующему излучению структурой клетки есть ДНК, в которой ионизация может вызвать разрыв связи между атомами. Единичные и двойные разрывы вызывают хромосомные искажения (аберрации). Появление хромосомных аберраций передует злокачественным опухолям. Наличие хромосомных аберраций в лимфоцитах периферийной крови является признаком передлейкозного состояния, отвечает начальному этапу реакции на лучевую нагрузку. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 118

Говоря об эффекте малых доз ионизирующего излучения, следует принимать во внимание еще один очень важный фактор - продолжительность их действия. В самом деле, одну и ту же самую, скажем, поглощенную (или эквивалентную) дозу можно получить при относительно малых мощностях доз за счет увеличения времени их взаимодействия с веществом (біооб'єктом, в частности). Сказанное подтверждается формулой D = P1-t1=P2·t2 = const. (10.39) Отсюда вытекает довольно очевидный факт: одно и то же самое дозове нагрузка ионизационного излучения наблюдается для случаев, когда отношение мощностей доз обратно пропорциональное временным интервалам действия этих мощностей, т.е. (10.40) © Лавриненко Дмитрий, 2010 ПЛАН


Слайд 119

Пример взаимосвязи между временем и эффектом облучения Пример. Пусть мощность эквивалентной дозы есть довольно малой: Р1 = 50 мкбер/ч (приблизительно только втрое большей за естественное фоновое значение). Тогда эквивалентная доза этого излучения будет такой же, как и излучение с существенно большей мощностью эквивалентной дозы Р2 = = 180000 мкбер/ч - 50 мбер/с (мощность Р2 более чем в 10 тысяч раз превышает естественное значение) при условии, что продолжительность действия излучения малой мощности t1 составляет 10 часов, тогда как продолжительность действия излучения большой мощности t2 составляет лишь 10 с. Для данного примера имеем Р1 = Р21 3600, t1 = 3600 t2, так что для обеих случаев произведение мощности эквивалентной дозы на время, т.е. суммарная эквивалентная доза есть величина стала: P1T1= Р2 t2 = 0.5 мбер. Эта ситуация в значительной мере эквивалентная упомянутой выше в параграфе 10.4.3 ситуации с популяційною дозой ионизирующего излучения, а именно: медико-биологические эффекты (вчастности, количество раковых заболеваний) остается постоянной при одновременном пропорциональном увеличении эквивалентной дозы Deкв и уменьшении численности N человеческой популяции, которая озаряется (Deкв·N= const). І последнее замечание относительно действия малых доз излучения на біооб'єкти. Оно касается довольно спорного и не до конца выясненного явления усиления действия физико-химических (и, наверное, и медико-биологических) факторов при следовании параметров, которые характеризуют этот фактор (например, концентрации вещества) к нулю. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 120

С математической точки зрения эффект усиления часто описывается такой формулой: А(С)~ ln С, (10.41) где А - определенное свойство (фактор); С - соответствующая сменная (параметр). Примером может быть приведенная в параграфе 6.4.2 зависимость осмотичного взноса в химический (электрохимического) потенциала от концентрации С, что подается выражением ?? = RTlnC (10.42) Из формул (10.41) и (10.42) непосредственно вытекает, что когда концентрация С направляется к нулю, то величина \А\ или |??| направляются к бесконечности. Более внимательный анализ довольно тонких математических нюансов получения подобных логарифмических особенностей А(С) или ?? (C) показывает, что просто так направляться сменную С к нулю нельзя (через использование так называемой формулы Стірлінга, которая перестает быть верной при С > 0). Вместе с тем тенденция к увеличению фактора А при уменьшении параметра С (пусть не к нулю) остается. Подобные эффекты наблюдаются в физико-химических исследованиях некоторых растворов. Наверное, именно они лежат в основе действия гомеопатических препаратов, а также в действии ионизирующего излучения в малых дозах на биологические объекты. Конечно, крайне необходимое выяснение особенностей молекулярных механизмов действия малых доз излучения, которое нуждается в дальнейших теоретических и экспериментальных исследованиях по стороне специалистов разных областей знаний © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 121

ТЕМА Радиоактивное излучение в медицине (ст. 349-367) © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 122

ПЛАН 10.5.1 Методы рентгенодиагностики 10.5.2 Рентгенотерапия 10.5.3 Рентгеновский структурный анализ а медико-биологических исследованиях 10.5.4 Лучевые нагрузки на медицинский персонал при рентгенодиагностических исследованиях. 10.5.5 Некоторые факты реакции крови на облучение. 10.5.6 Облучение малыми дозами больших групп людей. 10.5.7 Латентный период нарушений, вызванных обдлучением 10.5.8 Риск, связанный с радиационным воздействием. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 123

Первое практическое применение рентгеновские лучи нашли в области медицинской диагностики и терапии. В январе 1896 г. рентгеновскими лучами занялся изобретатель радио Попов, который изготовил в Кронштадте аппарат для получения рентгеновских лучей. Этот аппарат был им построен уже через две недели после публикации первого сообщения Рентгена. Попов применил свой аппарат для выявления ружейной дроби, которая застряла в теле раненого. Такие аппараты были изготовлены им и доставлены на некоторые корабли флота. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 124

Врач крейсера "Аврора" B.C. Кравченко впервые применил рентгеновские лучи для диагностики 40 раненных в боях при Цусими в русско-японскую войну (1905 г). П.М. Лебедев демонстрировал во время лекций рентгеновские снимки частей своего тела, начиная с января 1896 г. В последующие годы применение рентгеновских лучей в медицине совершенствовалось как для диагностических, так и терапевтических целей. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 125

Методы рентгенодиагностики Под рентгенодиагностикой понимают распознавание заболевания с помощью просвечивания тела рентгеновскими лучами. Тело человека состоит из тканей и органов, которые имеют разный элементный состав и разную плотность, а значит и разную способность поглощать рентгеновское излучение. Поэтому во время просвечивания тела ткани с большей плотностью поглощают рентгеновские лучи сильнее и выделяются как темные на фоне светлых, мало поглощающих, тканей. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 126

Схема установки для рентгенодиагностического обследования включает три обязательных компонента: источник излучения (рентгеновская трубка); объект обследования; устройство для регистрации рентгеновского излучения, которое прошло через объект. В зависимости от вида регистрирующего устройства различают несколько методов рентгенодиагностики: рентгеноскопия, флюорография, рентгенография, електрорентгенография, рентгенотелевидение, рентгенотомография. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 127

Рентгеноскопия В этом методе регистрирующим устройством является экран, который светится под действием рентгеновского излучения (флуоресцентный экран). Светотеневое изображение исследуемой части тела на этом экране рассматривает (наблюдает) врач-рентгенолог, который осуществляет визуальный контроль. Между экраном и глазом рентгенолога ставится свинцовое стекло, чтобы защитить врача от рентгеновского излучения, которое проходит через пациента. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 128

Рентгеноскопия дает представление о функциональном (рентгенофункциональном) состояние органа. Недостатки рентгеноскопии: низкая яркость флуоресцентного экрана, недостаточная контрастность изображения на обычном рентгеновском экране, работа проводится в затемненном помещении, наблюдение проводит один человек. Врач и больной находятся близко к рентгеновской трубке, которая приводит к значительному их облучению. Последнее ограничивает возможность практического применения рентгеноскопии, особенно во время продолжительных рентгенологических обследований. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 129

© Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 130

Флюорография (рентгенофлюорография) Флюорография - рентгенологическое исследование, при котором рентгеновское изображение объекта фотографируется с флуоресцентного экрана на фотопленку. Различают мелкокадровую 24x24 или 35x35 мм) и крупнокадровую (70x70 или 100x100 мм). Последняя за диагностическими возможностями приближается к рентгенографии. Чтобы защитить рентгенолога в процессе рентгеновского обследования больного, был предложен метод рентгенографии. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 131

Рентгенография - метод рентгенологического исследования, при котором в роли устройства для регистрации используется рентгеновская пленка. Изображение предмета получают на фотопленке. Рентгеновскую съемку любого органа проводят не менее чем в двух взаимно перпендикулярных проекциях. Технические условия съемки автоматически задаются специальными приборами, которые входят в комплект рентгеновской установки. На рентгенограммах оказывается больше деталей изображения, чем при рентгеноскопии. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 132

Рентгенографический метод характеризуется значительно большей информативностью, чем рентгеноскопический. Для анализа рентгенограммы можно привлечь других, более опытных специалистов, и это есть документ, который можно сравнить со следующими аналогичными снимками. При рентгенографии суммарная экспозиция во много раз меньше, чем при рентгеноскопии (при рентгеноскопии, как видно из рис. 10.15, расстояние между фокусами рентгеновской трубки и поверхностью тела минимально - до 30-40 см, а время включения высокого напряжения на рентгеновской трубке велико). © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 133

По экспозиции одно рентгеновское обследование эквивалентно 5-9 рентгенограммам. Пропорционально экспозиции изменяется величина тканевых доз. Для повышения разрешающей способности и уменьшения лучевых нагрузок используют усилители рентгеновского изображения (УРИ). Применение УРИ создает меньшие дозовые нагрузки, чем при использовании обычного экрана для рентгеноскопии. Тем не менее и в этом случае при большой продолжительности обследования возможны достаточно большие дозовые нагрузки. В табл. 10.4 приведенные тканевые дозы, полученные во время рентгеноскопического и рентгенографического обследований. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 134

Таблица 10.4 Тканевые дозы, полученные во время рентгенологических исследований к содержанию © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 135

Индексами сверху обозначены: 1 - тканевые дозы в мГр, в скобках - в милирадах. Из табл. 10.4 видно, что при прицельной рентгенографии (три прицельных снимка) дозы почти в 10 раз ниже, чем при рентгеноскопии; 2 - тканевые дозы без УРИ; 3 - тканевые дозы в режиме обследования. Условные обозначения тканевых доз разных органов: Daкт - активный костный мозг; Dл - легкие; Dж - желудок; Dпе - печень; Dп - почки; Dс - селезенка; Dмж - молочные железы; Dщж - щитовидная железа; Dмг - мужские гонады; Dжг - женские гонады. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 136

Тканевые дозы Тканевые дозы определяются по формуле: D = r І t Где r - удельное значение тканевой дозы (мкГр/ мАс); І - сила тока в рентгеновской трубке; t - среднее время исследования. С целью снижения доз облучения рекомендуется полная замена рентгеноскопии на рентгенографию. Рентгеноскопическое обследование, которое проводится с помощью обычного экрана без усилителя рентгеновского изображения, должно применяться только в исключительных случаях. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 137

Електрорентгенография Рис. 10.16а. Зарядка селеновой пластины: 1 - пласт полупроводника; 2 - электропроводная пластина. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 138

В этом методе регистрация излучения, которое прошло через пациента, осуществляется фотоведущим пластом высокоомного полупроводника (селены, окиси цинка и т.п.). Полупроводник наносится на ведущую основу - подложку. Перед получением изображения пласт полупроводника - селеновую пластину - "возбуждают", заряжая ее ионами обычно из коронного разряда в воздухе, а подложку заземляют (рис. 10.16а). В результате на противоположных поверхностях селеновой пластины появляются заряды противоположных знаков (сверху +, снизу -), внутри пластины создается электрическое поле. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 139

Рис. 10.16 б. Экспонирование: 1 – Рентгеновские лучи; 2 – объект исследования; 3 - участки селенового пласта, где сохранилась поляризация. При облучении такой пластины рентгеновскими лучами в результате фотопроводимости селена уменьшается сопротивление пласта, которые побуждают к стечению нанесенных на поверхность пласта зарядов пропорционально освещенности. Заряды, которые остались после экспонирования, образуют скрытое электрическое изображение (рис. 10.16 б). Его можно визуализировать двумя способами: 1 - такой: а) проявление електрически заряженным порошком (в сухом виде или в виде суспензии, см. рис. 10.16 в); б) закрепление непосредственно на пласте или переносе на бумагу и закрепление (рис. 10.16г); 2 - путем непосредственного электронного считывания. к содержанию © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 140

Рис. 10.16 в. Образование электростатического изображения: 1 - пластина селена; 2 - порошинки проявочного вещества; З - электрод © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 141

Рис. 10.16г. Перенос изображения: 1 - бумага, на которую переносится изображение; 2 - пластина селена. к содержанию © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 142

Метод отличается высокой экономичностью (используется обычная бумага вместо дорогой рентгеновской пленки), скоростью получения готового снимка (2-2.5 минуты), удобством работы на свету без специальной фотолаборатории. При использовании этого метода 1 м? селеновых пластин заменяет свыше 3000 м? рентге-новской пленки и тем самым освобождается для других целей 40-50 кг серебра и 60-90 кг дефицитного фотографического желатина. Усилители рентгеновского изображения Рентгеновский електронно-оптический усилитель представляет разновидность електронно-оптическогопреобразователя (ЕОП). ЕОП - устройство для преобразования изображения из одной области спектра в другую через построение промежуточного электронного изображения. В рентгеновском ЕОП изображение превращается в электронное со следующим его превращением в световое. Схема устройства простейшего ЕОП для рентгеновского излучения изображена на рис 10.17 © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 143

Лучевая нагрузка на больного при електрорентгенографии с применением пластин СЕРП- 100-150 такая же, как и при обычной рентгенографии. Разработка более чувствительных к рентгеновскому излучению полупроводниковых материалов есть очень актуальная проблема, которая даст возможность снизить лучевые нагрузки. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 144

Рис. 10.17. Схема строения простейшего ЕОП для рентгеновского излучения: 1 - рентгеновская трубка; 2 - диафрагма; 3 - объект; 4 - стеклянный вакуумный баллон; 5 - фотокатод; 6 - анод; 7 - защитное свинцовое стекло; 8 - флуоресцентный экран; 9 - объектив; 10 - изображение; 11 - окуляр. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 145

Рентгеновские лучи от источника 1 сквозь диафрагму 2 проходят через объект 3 и попадают на фотокатод 5. Фотокатод под действием этого излучения эмитирует (выпускает) электроны. Количество электронов, которое выпускает этот участок катода, пропорционально "зажиганию" этого участка рентгеновскими лучами. Интенсивнее зажигание - больше электронов. Таким образом, через фотокатод изображение объекта в рентгеновских лучах превращается в электронное изображение. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 146

Электроны, которые вылетели из фотокатода, ускоряются электрическим полем между катодом и анодом и проектируются на флуоресцентный экран 8, где электронное изображение снова превращается в световое. Последнее и наблюдается с помощью оптической увеличительной системы 9, 11. Современные ЕОП имеют три исходных окна: с зеркальной оптикой, с телевизионной камерой и кинокамерой. ЕОП имеют разрешающую способность 1-2 штриха на 1 мм, их использование при рентгеноскопии снижает дозу облучения в 10-12 раз. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 147

Рентгенотелевидение Изображение с экрана ЕОП проектируется объективом на фоточувствительную поверхность передающей телевизионной трубки, где оно превращается в электрические импульсы (видеосигналы). Видеосигналы по проводникам (коаксиальным кабелям) подаются на вход телевизора, на экране которого видно изображение исследуемой части тела или органа. Схема принципа рентгенотелевизионной установки приведена на рис. 10.18. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 148

Применение рентгенотелевидения уменьшает дозу облучения пациента в 15 раз сравнительно с той, которую получают при проведении обычного просвечивания, и в 3-5 раз меньше сравнительно с дозой, полученной при просвечивании с помощью ЕОП. Время обследования сокращается приблизительно на четверть сравнительно со временем обычного обследования благодаря достаточно высокой яркости и контрастности изображения. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 149

Если вдобавок учесть, что при рентгенотелевизионном обследовании уменьшается количество рентгеновских снимков, то суммарная доза облучения при таком обследовании уменьшается в 25-30 раз сравнительно с обычной рентгеноскопией. Рентгенотелевизионное изображение можно сфотографировать, снять на кинопленку, записать на видеокассету. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 150

ТЕМА Компьютерная томография (ст. 368-383) © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 151

План: 10.6.1 Рентгеновская томография 10.6.2 ЯМР-томография 10.6.3 Позитронная эмиссионная томография © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 152

1.1. Принцип рентгенотомографии Получения послойного снимка основывается на перемещении двух из трех компонентов: рентгеновская трубка, рентгеновская пленка, объект исследования. Распространение достала методика, при которой объект неподвижен, а рентгеновская трубка и кассета с пленкой согласованно перемещаются в противоположных направлениях.Принцип получения рентгенограмм разных слоев показан на рис. 10.20 © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 153

Принцип рентгенотомографии ( рис.10.20.)? а А Х F b © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 154

Рентгенологическая картина. Реконструкция рентгенологически картины осуществляется на основании оценки интенсивности рентгеновского излучения, которое регистрируется каждым детектором. А величина регистрирующей интенсивности определяется поглощением рентгеновских лучей темы материалами, через которых они проходят. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 155

1.2. Рентгенологическая картина. Изображения отображается в форме матрицы, которая имеет 80 х 80 полей размером 3 х 3 мм. Каждое из 6 400 полей характеризует величину излучения, поглощенного участком ткани размером 3 х 3 х 13 мм. Назовем его как элемент ткани. Каждый такой элемент имеет свой номер и свой коэффициент поглощения. Последний исчисляется цифровым компьютером с точностью до 0,5% и воспроизводится специальным печатающим устройством. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 156

1.3. Методы обработки информации. Рядом с изучением коэффициента поглощения в численном виде есть такие методы обработки полученной информации: 1) получают непосредственно изображение объекта нп экране электронно-лучевой трубки; 2) для фиксации исследуемого участка объекта используется рентгенография изображения аппаратом типа «Поляроид" © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 157

1.4. Комплекс рентгеновского компьютерного томографа. Комплекс рентгеновского компьютерного томографа, который предназначен для исследований как главного мозга, так и других органов тела человека, включает семь основных блоков: 1. Стол для больного, пульт управления и круговая рамка с рентгеновской трубкой и детекторами; 2. Центральный пульт управления; 3. Генератор рентгеновского излучения; 4. Устройство для обработки информации; 5. Устройство для воспроизведения изображения; 6. Система охлаждения (кондиционер); 7. Высоковольтный трансформатор. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 158

1.5. Возможности метода рентгеновской компьютерной диагностики. Рентгеновское изображение при компьютерной томографии получают благодаря тому, что разные ткани тела человека имеют неодинаковый коэффициент поглощения рентгеновских лучей. Во время исследования любого органа или ткани их патологические изменения могут проявиться или участками с большим коэффициентом поглощения (опухоли, кальцінати), или с малым коэффициентом поглощения (зоны деструкции), или дежурством зон большей и меньшей плотности. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 159

1.5. Возможности метода рентгеновской компьютерной диагностики. Для увеличения контрастности - "усиление" изображение при компьютерной томографии в вену вводят 20- 40 мл sodіum іothalamate и повторно сканируют через 5,10,15,20 минут. При этом наблюдается значительное увеличение плотности многих патологических образований и, как следствие, увеличение раздельных возможностей метода. Методику усиления в данное время используют более чем в 60% больных. Количество других типов контрастного вещества, которое вводят людям во время обследования, изменяется от 50- 100 мл 60%-го ренографіну к 300- 600 мл метилглюкатіну или гіпаку. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 160

2. ЯМР - томография. В основе ядерно-магнито-резонансной томографии ( Ямр-Томографии) лежит явление ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Как оказывается, система протонов ядра, которые находятся во внешнем магнитном поле с индукцией B, может резонансно поглощать энергию высокочастотного электромагнитного поля с частотой Vр, что лежит в радиодиапазоне. По условию резонанса резонансная частота Vр прямо пропорциональная индукции B магнитного поля и может изменяться в довольно широких границах. Это явление дает ценную информацию относительно пространственного распределения ядер в определенном объеме, который находится в магнитном поле. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 161

2.1. Блок-схема ЯМР – томографа (рис.10.21)? N 6 4 5 7 S © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 162

2.3. Задача ЯМР - томографии. Важными задачами, связанными с практической реализацию метода ЯМР- томографии есть: 1) Создание необходимой конфигурации магнитного поля; 2) Восстановление изображения исследуемого біоб'єкта. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 163

- Решение первой задачи Ямр- Томографии : Для решения первой задачи исследуемый объект вмещается в магнитное поле, индукция которого линейно изменяется во взаимно перпендикулярных направлениях. В таком случае говорят о линейном градиенте магнитного поля, для которого изменение индукции B с координатой x происходит по закону где a = d B/ d x = const - постоянная величина, которая характеризует градиент магнитного поля;B0 – определенное значение индукции, которая достигается внутри исследуемого объекта. B( x ) = B0 + a x, © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 164

Конфигурация магнитного поля в методе ЯМР- томографии ( рис. 10.22.)? © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 165

- Решение второй задачи Ямр- Томографии : Решение второй задачи стало возможным благодаря роботам П. Лаутербурга и других ученых, которые использовали для этого так называемый метод восстановления за проекциями. Суть этого метода заключается в получении многих одноизмеримых проекций исследуемого объекта. Это достигается изменением направления градиента индукции магнитного поля за счет изменения силы тока в трех взаимно перпендикулярных катушках. В отличие от рентгеновской томографии такой метод дает возможность исключить механические перемещения исследуемого біооб'єкта или аппаратурных частей томографа. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 166

3.1. Принцип ПЕТ, реакция анигиляции. Принцип ПЕТ базируется на явлении анигиляции электрона и позитрона. Реакция, которая характеризует это явление, имеет такой вид: Реакция анигиляции пары электрон- позитрон была открыта в 1933 г. Сам термин "анигиляция" в переводе с латинского языка означает "исчезновение, превращение в ничто". При взаимодействии электрона и позитрона выполняются все фундаментальные законы природы - законы сохранения энергии, импульса, электрического заряда, спина и т.п.. При этом материя превращается в фотоны электромагнитного излучения - диапазона или - кванты. При относительно низких энергиях пары частичка- античастица процесс анигиляции сопровождается рождением более легких частичек. При значительных энергиях легкие частичка- античастица могут аннигилировать с образованием пары более трудных частички-античастицы. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 167

Реакция анигиляции электрона и позитрона ( рис.10.23.)? Вследствие реакции анигиляции рождаются два фотона ( - кванты). Согласно закону сохранения импульса, оба - кванты разлетаются под углом 180 относительно один до одного. Именно это обстоятельство используется для их выявления с помощью электротехнической схемы сходимости и дальнейшей визуализации объекта исследования, где состоялись акты анигиляции пар электрон- позитрон,с помощью специальных компьютерных программ. На рис.10.23. изображено: две прямые встречные линии, которые обозначают столкновенье пары электрон и позитрон, и две волнистые линии - два - кванты, которые разлетаются под углом 180. ? ? ? ? © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 168

3.2. Суть метода ПЕТ. Суть метода ПЕТ можно сформулировать таким образом: на специальных устройствах производятся радиоактивные ізотопы, которые имеют довольно короткий период полураспада. Чаще за все это есть ізотопы так называемых "аутентичных элементов" (кислорода, азота, углерода) - тех элементов, которые содержатся в теле человека. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 169

3.2. Суть метода ПЕТ. Метод ПЕТ дает возможность получать очень полезную и точную информацию относительно процессов, которые происходят в главном мозге человека и в других органах при диагностике нейропсихических нарушений, во время изучения довольно тонких особенностей деятельности центральной нервной системы и т.п.. © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 170

Изображение головного мозга человека ( рис.10.24.)? © Лавриненко Дмитрий, 2010


Слайд 171

Спасибо за внимание=)


×

HTML:





Ссылка: