'

СТРУКТУРА ТЕПЛОВОГО ПОТОКА ПРИ КОНВЕКЦИИ ВЕРХНЕЙ МАНТИИ ЗЕМЛИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ А.Н.Четырбоцкий Дальневосточный геологический институт ДВО РАН

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

СТРУКТУРА ТЕПЛОВОГО ПОТОКА ПРИ КОНВЕКЦИИ ВЕРХНЕЙ МАНТИИ ЗЕМЛИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ А.Н.Четырбоцкий Дальневосточный геологический институт ДВО РАН


Слайд 1

Несмотря на широту охвата рассмотренных в серии работ [Cristensen, 1984; Schubert, 1985; Трубицын, 1991; Zhong, 1996; Трубицын, 2006] различных проблем верхнемантийной конвекции, открытыми остаются вопросы о влиянии на режим этого процесса условия, которое задается на границе литосферы и астеносферы. Актуальность изучения этого вопроса связана с изучением причин и результатов различий их реологий. А именно, снижению потоков тепла из астеносферы в литосферу. Такая ситуация, в силу закона сохранения энергии, обусловливает определенную аккумуляцию тепла и рост давления на границе этих сред. В зависимости от толщины литосферы, ее состава и ряда других факторов, здесь далее создаются вполне благоприятные условия либо для ее частичного проплавления («прожигания»), либо теплового взрыва (представляется также, что может иметь место и их определенное сочетание). После чего указанная последовательность процессов вновь повторяется.


Слайд 2

Постановка задачи: Модельным представлением верхней мантии здесь выступает вязкая несжимаемая жидкость в поле силы тяжести. Для численного моделирования ее конвекции используются двумерные уравнения Стокса в приближении Обербека-Буссинеска.


Слайд 3

Начальные и граничные условия: Численные значения параметров модели: Н=(660-120 )км=540 км


Слайд 4

Вт/м°С П Численные значения параметров модели: Н=(660-120 )км=540 км °С/м, м/с , Дж/кг ·°С, м/с °С °С Вт/м°С кг/м3


Слайд 5

Динамика функций модели


Слайд 6

Поле скорости и температуры на момент времени 2.5 млрд. лет


Слайд 7

СПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ


×

HTML:





Ссылка: