'

Медицинская и биологическая физика

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

Под общей редакцией члена-корреспондента АПН Украины профессора О.В.Чалого Том II Медицинская и биологическая физика


Слайд 1

Раздел 9 Элементы квантовой механики Стр. 232-294


Слайд 2

Работу выполнила: Ученица 11-А класса Украинского медицинского лицея НМУ им. О.О.Богомольца Алаторских Анастасия Евгеньевна Руководитель: Лялько В.И.


Слайд 3

1 План: 9.1. Основные представления квантовой механики: 9.1.1 Место механики в системе наук о движении тел; 9.1.2 Гипотеза де Бройля ; 9.1.3 Соотношение неопределенностей Гейзенберга;. 9.1.4 Основные уравнения квантовой механики – уравнение Шредингера; 9.1.5 Уравнение Шредингера для атома гидрогена; 9.1.6 Многоэлектронные атомы; 9.2 Выделение и поглощение энергии атомами и молекулами: 9.2.1 Атомные спектры; 9.2.2 Молекулярные спектры;


Слайд 4

2 План: 9.3 Люминесценция: 9.3.1 Виды люминесценции 9.3.2 Фотолюминесценция. Закон Стокса; 9.3.3 Механизм люминесценции; 9.4 Индуктивное излучение: 9.4.1 Равновесная и инверсная заселенность; 9.4.2 Строение и принцип работы лазера; 9.5 Электронный парамагнитный резонанс, ядерный магнитный резонанс и их медико-биологическое применение: 9.5.1 Метод электронного парамагнитного резонанса; 9.5.2 Метод спиновых миток (спиновых зондов); 9.5.3 Спин-иммунологический метод; 9.5.4 Метод ядерного магнитного резонанса;


Слайд 5

3 План: 9.6 Практикум квантовой механики: 9.6.1 Практическое занятие “Основные представления квантовой механики”; 9.6.2 Лабораторная работа “Применение фотоэлемента для измерения освещенности и определение его чувствительности”; 9.6.3 Лабораторная работа “Изучение работы оптического квантового генератора”. 9.7 Контрольные вопросы


Слайд 6

Элементы квантовой механики КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА - наука, которая описывает движение микрочастиц, то есть элементарных частиц, ядер атомов, молекул и систем, что из них складываются. Законы квантовой механики составляют основу для изучения строения вещества, дают возможность выяснить строение атомов, природу химических связей, объяснить периодическую систему Д.И.Менделеева. Квантовая механика, зародившаяся на рубеже XIX-XX веков, была и остается основной теорией атомных явлений.


Слайд 7

9.1. Основные представления квантовой механики: 9.1.1. Место квантовой механики в системе наук о движении тел.


Слайд 8

Классическая механика Ньютона-Галилея Классическая механика — вид механики, основанный на законах Ньютона и принципе относительности Галилея. Поэтому её часто называют «Ньютоновской механикой». Классическая механика подразделяется на: Статистику (которая рассматривает равновесие тел) Кинематику (которая изучает геометрическое свойство движения без рассмотрения его причин) Динамику(которая рассматривает движение тел). Классическая механика справедлива для случаев, когда скорость тела х значительно меньше скорости распространения света с (х <<с ), а масса тела значительно больше чем масса электрона mел(mТ>>mел).


Слайд 9

Механика теории относительности Специальная теория относительности (СТО) (частная теория относительности; релятивистская механика) — теория, описывающая движение, законы механики и пространственно-временные отношения, определяющие их, при скоростях движения, близких к скорости света. В рамках специальной теории относительности классическая механика Ньютона является приближением низких скоростей.


Слайд 10

Обобщение СТО для гравитационных полей образует общую теорию относительности. Отклонения в протекании физических процессов, описываемые теорией относительности, от эффектов, предсказываемых классической механикой, называют релятивистскими эффектами, скорости, при которых такие эффекты становятся существенными  релятивистскими скоростями


Слайд 11

Квантовая механика Квантовая механика — раздел теоретической физики, описывающий квантовые системы и законы их движения. Основные уравнения квантовой динамики: Уравнение Шредингера Уравнение фон Неймана Уравнение Линдбала Уравнение Гейзенберга Квантовая механика без учета эффектов теории Относительности mТ= mел и скоростью ? <<с нерелятивистская квантовая механика


Слайд 12

Релятивистская квантовая механика Раздел теоретической физики, в котором рассматриваются релятивистские квантовые законы движения микрочастиц в т. н. одночастичном приближении. Релятивистские эффекты велики при энергиях частицы, сравнимых с её энергией покоя. При таких энергиях может происходить рождение частиц, поэтому рассмотрение одной частицы в общем случае неправомерно. Последовательное описание свойств релятивистских квантовых частиц возможно только в рамках квантовой теории поля.


Слайд 13

Однако в некоторых задачах, в которых релятивистские эффекты существенны, образование частиц можно не учитывать и использовать волновые уравнения, описывающие движение одной частицы . Основой расчётов в Релятивистская квантовая механика служат релятивистские обобщения уравнение Шредингера: Дирака уравнение для электронов и др. частиц со спином /2 (где  - постоянная Планка) и Клейна-Гордона уравнение для частиц со спином 0. Релятивистская квантовая механика справедлива в случае, если та


Слайд 14

9.1.2 Гипотеза де Бройля Первым шагом на пути создания новой квантовой теории была гипотеза Л. Бройля о дуализме оптических явлений, который значит: СВЕТ > это электромагнитные волны > это поток фотонов, которые характеризуются энергией Еф, массой mф и импульсом Рф. Согласно гипотезе де Бройля длина волны составляет: Ni


Слайд 15

9.1.3 Соотношение неопределенностей Гейзенберга Всегда существует неопределенность в значениях координаты и импульса, связанные определенным соотношением, которое было установлено в 1927 году немецким физиком В. Гейзенбергом. Из этого отношения выплывает, что чем точнее мы попробуем определить координату частицы, тем с меньшей точностью сможем охарактеризовать ее импульс:


Слайд 16

9.1.4 Основные уравнения квантовой механики – уравнение Шредингера Уравнение, которое описывает движение микрочастицы, должно воспроизводить ее волновые свойства : Уравнение функции: Стационарное уравнение Шредингера:


Слайд 17

9.1.5 Уравнение Шредингера для атома гидрогена Потенциальная энергия системы электрон-ядро в атоме гидрогена имеет вид кулоновской потенциальной энергии: Учитывая это, уравнение Шредингера для простейшей атомной системы – атома гидрогена- выглядит так:


Слайд 18

Волновая функция, которая является решением уравнение Шредингера, имеет три квантовых числа: 1) Главное квантовое число n 2) Орбитальное квантовое число ? 3) Магнитное квантовое число


Слайд 19

1) Главное квантовое число n Характеризует энергию электрона и размеры его орбиталей, может иметь такие значения: n =1, 2, 3, 4, … K, L, M, N,… (K, L, M, N – обозначение определенных энергетических уровней)


Слайд 20

2) Орбитальное квантовое число ? Характеризует величину момента количества движений, т.е. характеризует форму орбиталей: Формы орбиталей: Z S X Y Z P Y X d Z Y X


Слайд 21

3) Магнитное квантовое число Обозначает пространную ориентацию орбиталей. Спин – момент количества движения электрона. Величина которого: При наличии внешнего магнитного поля В, проекция принимает следующее значение: Таким образом, магнитное спиновое число обозначает проекцию по направлению магнитного поля.


Слайд 22

9.1.6 Многоэлектронные атомы Получить точное решение уравнения Шредингера для многоэлектронной системы невозможно. Сложность задачи заключается в том, что электрон движется не только в силовом поле ядра, но и в поле других электронов. Однако распределение электронов по орбиталях многоэлектронного атома может быть достаточно хорошо описано с условием, что эти орбитали подобны орбиталям гидрогена. При этом распределение электронов атома по орбиталям подчиняется фундаментальным принципам Паули.


Слайд 23

Принцип Паули Суть принципа заключается в том, что в атоме не может быть двух или больше электронов с четырьмя одинаковыми квантовыми числами n, l, ml, ms.


Слайд 24

В соответствии с еще одним принципом – принципом наименьшей энергии- электрон, что присоединился к атому, занимает в нем свободный уровень с наименьшей энергией.


Слайд 25

Оба указанных фундаментальных условия формируют принцип строения электронных конфигураций атомов и молекул, т.е. распределение электронов по орбиталям. Количество электронов на. разных подуровнях и шарах атомов


Слайд 26

9.2.1 Атомные спектры Оптические атомные спектры – спектры излучения и поглощения свободных или слабовзаимодействующих атомов обусловленных переходами между энергетическими уровнями внешних (валентных) электронов. В результате решения уравнения Шредингера были получены возможные значения энергии атома гидрогена: 9.2 Выделение и поглощение энергии атомами и молекулами


Слайд 27

Предоставление атому энергии в следствие влияния внешней среды, обусловливает его переход к возбужденному состоянию, что соответствует переходу электрона из основного на более высокий энергетический уровень. Через отрезок времени с. атом возвращается в основное энергетическое состояние, излучая такие частоты: Эта формула дает возможность вычислить набор частот, которые отвечают спектральным линиям.


Слайд 28

Спектральная серия Спектральная серия –отдельные группы линий, которые являются составными спектра излучения атома гидрогена. Каждой серии отвечает набор частот, которые излучаются атомами при переходе электрона на определенный энергетический уровень: 1) Серия Лаймана 2) Серия Бальмена 3) Серия Пашена


Слайд 29

1) Серия Лаймана При переходе электрона на основнойэнергетический уровень ( =1) из всех других уровней излучается серия Лаймана, которая лежит в ультрафиолетовой области. Частоты, соответствующие определенным спектральным линиям этой серии, легко получить из обобщенной формулы, при условии, что =1; =2, 3, 4…:


Слайд 30

2) Серия Бальмэра При переходе электрона на основной энергетический уровень с главным квантовым числом =2 с более высоко размещенных уровней излучается серия Бальмэра, которая лежит в видимой и ближней ультрафиолетовой областях:


Слайд 31

3) Серия Пашена При переходе возбужденного электрона на уровень, который характеризуется главным квантовым числом =3, из всех вышеразмещенных уровней излучается серия Пашена, которая лежит в инфракрасной области:


Слайд 32

9.2.2 Молекулярные спектры В отличии от энергии атомов, энергия молекулы определяется не только энергетическим состоянием электронной оболочки, но и колебательной энергией ядер атомов, которые входят в состав молекулы, а также энергий вращения ядер вокруг общего центра масс. Таким образом энергия молекулы может быть подана в током виде:


Слайд 33

Молекулярные спектры занимают широкий диапазон электромагнитного излучения. В случае: – наблюдаются переходы между вращающимися подуровнями в диапазоне одного колебательного уровня. Излучающиеся частоты создают вращающийся спектр. При : – возникает колебательно-вращающийся спектр, размещенный в ближней инфракрасной области. При: – возникает электронно-колебательно-вращающийся спектр, который лежит в видимой и ультрафиолетовой областях.


Слайд 34

Применение спектров: Спектры поглощения (абсорбции) и излучения (эмисии) данного сорта молекул дают возможность использовать их для проведения качественного и количественного анализов, а также для идентификации веществ. Особенно важным источником информации о строении органических молекул и характере межмолекулярных взаимодействий является абсорбционные колебательные и электронные спектры.


Слайд 35

Идентификация веществ с помощью спектрофотометров Для идентификации веществ, определения их концентрации, структурных параметров макромолекул и их окружения измеряется ступень поглощения света. Поглощение света проявляется в ослаблении светового потока, который прошел через исследованное вещество. Эти закономерности отображены в законе Бугера-Ламберта Бера: ?


Слайд 36

Схема спектрофотометра Свет от источника излучения (1) проходит через монохроматор (2) для выделения составляющей с определенной длинною волны. Раствор исследываемого вещества и чистый растворитель находятся в двух кюветах (3) и (4), размещенных в специальных держаках. Свет проходит через кювету и падает на фотоэлемент (5), исходящий сигнал которого регистрируется измерительным прибором (6).


Слайд 37

Принцип работы спектрофотометра Принцип работы спектрофотометра заключается в измерении интенсивностей света, который прошел через растворитель, а также через раствор вещества в том же самом растворителе. Разница этих интенсивностей дает возможность сделать вывод о ступене поглощения света.


Слайд 38

9.3 Люминесценция Согласно закону Кирхгофа тепловое излучение любого тела в любой области спектра всегда меньше за тепловое излучение абсолютно черного тела в той же области спектра и при той самой температуре. Люминесценция – оптическое измерение тела, которое есть избыточным над тепловым излучением того самого тела в данной спекторний области при той же температуре и имеет продолжительность свечения большую за 10???.


Слайд 39

9.3.1 Виды люминесценции Начальным актом люминесценции являются возбуждения атома или молекулы. В зависимости от способа возбуждения различают такие виды люминесценции: Электролюминесценция (свечение газов при электрическом разряде). Катодолюминесценция (свечение, возбужденное ударами электронов). Хемолюминесценция (свечение, которое сопровождает экзотермические химические реакции). Радиолюминесценция (свечение под действием ядерного излучения). Биолюминесценция (свечение биообъектов). Фотолюминесценция (свечение под действием оптического излучения видимой или ультрафиолетовой областей).


Слайд 40

9.3.2 Фотолюминесценция. Закон Стокса. Фотолюминесценцию редких и твердых тел можно наблюдать при освещении их светом в видимом или Ультрафиолетовом диапазонах. Регистрацию люминесцентного излучения осуществляют с помощью спектрофлуориметра.


Слайд 41


Слайд 42

Главные параметры люминесценции: спектр люминесценции; квантовый выход; поляризация люминесценции; время жизни молекулы в возбужденном состоянии.


Слайд 43

Закон Стокса Спектр люминесценции сдвинут в сторону длинных волн относительно спектра возбуждающего излучения. Отклонение от закона Стокса особенно удобно наблюдать во время возбуждения фотолюминесценции монохроматическим светом (узкой спектральной полосой). Спектр люминесценций Спектр поглощения (возбуждения) r? ? r? ? Спектр люминесценций Спектр возбуждения Антистоксовое излучение


Слайд 44

9.3.3 Механизмы люминесценции 1. Механизм резонансной флуоресценции: Атом, который поглощает квант возбуждающего излучения, переходит из основного на высший энергетический уровень. Через промежуток времени атом поворачивается единым излучаемым актом в основное энергетическое состояние. (hv)воз. (hv)люм.


Слайд 45

2. Возвращение атома или молекулы из возбужденного состояния в основное может происходить: в результаты дежурство лучеиспускательных и без лучеиспускательных переходов; ступенчатого, в результате переходов между промежуточными энергетическими уровнями.


Слайд 46

3. Квант возбуждающего излучения поглощается атомами или молекулами, которые находятся в возбужденном состоянии. При переходе их в основное состояние излучается фотон с большей энергией сравнимые с поглощенным. Именно так возникает антитоксическое излучение.


Слайд 47

4. Переход атома или молекулы из возбужденного состояния в основное может осуществляться через промежуточное, так называемое метастабильное состояние, переход из которого в основное состояние есть маловероятным в силу действия правил запрета.


Слайд 48

Переход молекулы из триплетного (метастабильного) в основное состояние может осуществиться как в результате безлучеиспускательного так и лучеиспускательного переходов. Излучения, которое сопровождает переход называется фосфоресценцией.


Слайд 49

Фосфоресценция Фосфоресценция отличается от флуоресценции продолжительностью послесвечение.


Слайд 50

Лучеиспускательный переход Вероятность лучеиспускательного перехода атома или молекулы из метастабильного энергетического уровня на основной увеличивается во время действия на них внешнего фотона, который имеет энергию, которая равняется энергии фотона, который излучается самопроизвольно. Такой лучеиспускательный переход под действием внешнего излучения называется принудительным или индуцированным.


Слайд 51

Особенности люминесцентного излучения: Люминесцентное излучение длится некоторое время после устранения причины, которая его вызывает; Каждое вещество имеет определенный, характерный именно для нее спектр люминесценции.


Слайд 52

9.4 Индуктивное излучение Индуктивное излучение впервые теоретически было доказано А. Эйнштейном. Существует два вида излучения: 1) спонтанное 2) принудительное В отличии от спонтанных переходов, которые осуществляются из более высоких уровней на более низкие, принудительные переходы могут с равным успехом происходить как в одном направление, так и в другом.


Слайд 53

Принудительное излучение имеет довольно ценные свойства, так как распространение его совпадает с внешним излучением, и их фазы и частоты тоже совпадают Таким образом, индуктивное излучение тождественное внешнему во всех отношениях.


Слайд 54

9.4.1 Равновесная и инверсная заселенность Распределение Больцмана. Основная суть закона заключается в том что, с увеличением энергии, заселенность уровня уменьшается. Это и есть так называемая равновесная заселенность энергетических уровней. В этом случае фотон с энергией с равными вероятностями будет индуктировать переходы. Отсюда переходы между уровнями пропорциональные заселенности исходного уровня. Заселение энергетических уровней называется инверсией.


Слайд 55

В веществе с инверсией принудительное излучение будет превышать поглощение, вследствие чего внешнее излучение при прохождении через вещество будет усиливаться.


Слайд 56

Идея В.А. Фабрикова была практически осуществлена в 1954 году, физиками Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым и независимо Таунсом. Ими был впервые создан мазер – генератор радиоволн в микроволновом диапазоне.


Слайд 57

В 1960 году Меиманом было создано аналогичное устройство - лазер, оптический квантовый генератор Лазер - устройство, преобразующее энергию накачки (световую, электрическую, тепловую, химическую и др.) в энергию когерентного, монохроматического, поляризованного и узконаправленного потока излучения.


Слайд 58

9.4.2 Строение и принцип работы лазера Основой лазера есть вещество, которое имеет метастабильные уровни. Работа лазера начинается из использования внешнего источника энергии для создания инверсной заселенности энергетических уровней. Этот процесс называется - подкачкой.


Слайд 59

Рабочим телом этого лазера является кристалл искусственного рубина. При поглощении света, ионы переходят в возбужденное состояние, возвращение их в основное состояние возможное двумя способами: 1) Ионный 2) Фотонный


Слайд 60

1) Отдавая часть энергии кристаллической решетке рубина, возбужденные ионы хрома без излучения переходят на промежуточный уровень, который является метастабильным. Благодаря малой возможности перехода из метастабильного уровня на основной и при достаточной мощности «подкачки» создается инверсная заселенность основного метастабильного уровней. .


Слайд 61

2) Фотон - это квант поля электромагнитного излучения. Этот способ заключается в том, что при спонтанном переходе, фотон вызывает возрастающий поток фотонов в результате индуцированных лучеиспускательных переходов возбужденных ионов между уровнями.


Слайд 62

Применения лазера в медицине Существует четыре основные принципа применения лазера в медицине: Бескровная хирургия Офтальмология Микрохирургия Гастроскопия


Слайд 63

Бескровная хирургия Вскрывая ткань, лазерный луч вызывает коагуляцию белка, предотвращая капиллярному кровотечению.


Слайд 64

Офтальмология Используется для приваривания отслоенной сетчатки и для лечения глаукомы.


Слайд 65

Микрохирургия Использование лазера дает возможность выборочно разрушать клеточные организмы.


Слайд 66

Гастроскопия С помощью лазера и волоконной оптики создан гастроскоп - прибор, который дает возможность формировать объемное воспроизведение внутренней пустоты желудка


Слайд 67

9.5 Электронный парамагнитный резонанс, ядерный магнитный резонанс и их медико-биологическое применение Сейчас рядом с традиционными методами оптической спектроскопии, в биологии и медицине стали широко использоваться методы магнитной спектроскопии, которые дают возможность получить ценную информацию про строение органичных молекул, природу межмолекулярных взаимодействий , характер молекулярных движений. В основе этих методов лежит один и тот же принцип – поглощение энергии системой парамагнитных частиц.


Слайд 68

9.5.1 Метод электронного парамагнитного резонанса Явление электронного парамагнитного резонанса было открыто советским физиком Э. К. Завойським в 1944 году. Парамагнетизм частичек с неспаренным электроном, как правило имеет спиновый характер, т.е. обусловленный наличием нескомпенсированного спинового магнитного момента электрона, который можно записать: где S-спиновое число, g- так называемый "жи- фактор", µ- магнетон Бора.


Слайд 69

При отсутствии магнитного поля систему таких парамагнитных частиц можно охарактеризовать некоторой средней энергией – Ео,записывается: Протекция спинового момента: Равенство приобретает такой вид: Отсюда: итак можно определить что:


Слайд 70

Условие резонанса можно осуществить двумя способами: а) При постоянном магнитном поле (В=const) варьируется частота . б) При неизменной частоте ( =const) варьируется индукция магнитного поля В.


Слайд 71

Для получения информации об исследуемой системе рассматриваются такие параметры спектра ЭПР: Интегральная интенсивность сигнала Положение линии поглощения в спектре Ширина линии и ее форма Сверхтонкая структура сигнала ЭПР


Слайд 72

1)Интегральная интенсивность сигнала Интегральной интенсивностью сигнала называют площадь под кривой поглощения. Она является мерой количества неспаренных электронов, которые находятся в изучаемом образце.


Слайд 73

2)Положение линии поглощения в спектре Положение линии поглощения в спектре ЭПР определяется согласно со значение -фактора


Слайд 74

3)Ширина линии и ее форма Ширина линии и ее форма дает возможность оценить подвижность парамагнитной частицы в исследуемом образце, а также характер и степень ее взаимодействия с окружающей средой.


Слайд 75

4)Сверхтонкая структура сигнала ЕПР Сверхтонкой структурой называют расщепление сигнала ЭПР на несколько компонентов вследствие взаимодействия магнитного момента неспареного электрона с магнитным моментом ядер, которые содержит парамагнитная частица. Среди ядер, которые входят в состав органических молекулах, ядерные магнитные моменты имеют протоны и ядро азота.


Слайд 76

Используя метод ЭПР, биологи и медики, могут решить такие основные задачи: 1) Идентифицировать промежуточные вещества свободно-радикальной природы в разных метаболичных реакциях. 2) Идентифицировать свободные радикалы, которые возникают в биологических тканях под действием проникающей радиации. 3) Исследовать обменные процессы в раковых клетках и тканях, которые находятся под действие гипоксии. 4) Исследовать структуру и функции биологических мембран с помощью метода спиновых меток.


Слайд 77

9.5.2 Метод спиновых миток (спиновых зондов) Для изучения структуры и функций биологических мембран с успехом применяют метод спиновых меток. Используют так: В роли спиновых зондов спин - меченные аналоги стеариновых кислот и вводят их в оболочки эритроцитов. Вводят также в биологические мембраны спин - меченных жирных кислот или синтезированных на их основе фосфолипидов, было выявлено изменение структуры мембраны. .


Слайд 78

9.5.3 Спин-иммунологический метод Первейшим клиническим применением метода спиновых меток был спин – иммунологический метод(СИМ). СИМ состоит из трех этапов: 1) Синтез спин - меченной модели данного биологически - активного соединения 2) Получение специфических антител против данного вещества 3) Определение с помощью комплекса спин - меченного соединения с антителом содержимого искомого биологически активного вещества в биологических жидкостях


Слайд 79

9.5.4 Метод ядерного магнитного резонанса Ядерный магнитный резонанс (ЯМР) был открыт в 1946 году Ф.Блохом и Э.Парселлом. Одни и те же ядра атомов в различных окружениях в молекуле показывают различные сигналы ЯМР. Отличие такого сигнала ЯМР от сигнала стандартного вещества позволяет определить так называемый химический сдвиг, который обусловлен химическим строением изучаемого вещества. В методиках ЯМР есть много возможностей определять химическое строение веществ, конформации молекул, эффекты взаимного влияния, внутримолекулярные превращения.


Слайд 80

Во внешнем магнитном поле система протонов распадается на две подсистемы соответственно к двум возможным ориентаций магнитных моментов ядер относительно внешнего поля. Условие резонансного поглощения энергии системой протонов имеет такой вид:


Слайд 81

В реальной ситуации условие ядерного резонанса поглощения имеет такой вид:


Слайд 82

Одной из основных причин возникновения таких полей является эффект диамагнитного экранирования: внешнее магнитное пол индуцирует электрический ток в молекуле, который вызывает возникновение магнитных полей, направленных за правилом Ленца противоположно внешнемумагнитному полю, то есть:


Слайд 83

Таким образом, каждый протон находится в некотором эффективном поле, которое характеризуется индукцией:


Слайд 84

Параметра спектра ПМР Для получения информации об исследуемых молекулах используют четыре : Интегральная интенсивность линии. Положение линии, или химический сдвиг. Ширина полосы. Спин - спиновое расщепление


Слайд 85

Интегральная интенсивность линии Определяется площадью под кривой поглощения и пропорциональная количеству протонов, которые находятся в данном химическом окружении.


Слайд 86

Положение линии Определяется смещением линии поглощения протонов относительно линии поглощения протонов эталонного соединения- тетраметилсилану Миллионные частицы – безразмерные единицы, в которых измеряется величина химического смещения:


Слайд 87

Ширина полосы Определяет, как и в методе ЭПР, характер молекулярного движения.


Слайд 88

Спин - спиновое расщепление Возникает в следствие возмущения системы ядерных спинов, для которых возникает линия поглощения, другой спиной системой.


Слайд 89

9.6. Практикум квантовой механики 9.6.1 Практическое занятие “Основные представления квантовой механики Волновые свойства частиц. Формула де Бройля. Электронный микроскоп, его граница различения. Соотношение неопределенностей Гейзенберга.


Слайд 90

Волновые свойства частиц. Формула де Бройля. Задача 1 Сравнить длины волн де Бройля для электрона и шарика с массой m= 1 г, если они имеют одинаковые скорости, что равны u= 100 м/с. Как определить экспериментально длину волны де Бройля для шарика и электрона, что двигаются?


Слайд 91

Эталон решения Согласно гипотезе де Бройля любые частицы или предметы, что двигаются, обладают волновыми свойствами. Они могут быть охарактеризованны длиной волны, которая связана со скоростью движения формулой: Вычислим длину волны де Бpойля для шарика: Вычислим длину волны де Бpойля для электрона: Ответ:


Слайд 92

Замечание: Для шарика, который двигается, длина волны настолько мала, что не может быть измеряна никакими экспериментальными методами, тогда как для электрона измерение ? можна осуществить по дифракционной картине, что получается на пространственных структурах- кристаллических решетках.


Слайд 93

Электронный микроскоп,его разрешающая способность Задача 2 Найти разрешающую способность электронного микроскопа, если ускоряющее напряжение ??= 100 кВ, а угловая апертура Q=10-2рад.


Слайд 94

Эталон решения Разрешающая способность микроскопа определяется длиной волны ? излучения, которое используется, числовой апертурой и может быть вычислена по формуле: "Освещение" объекта в электронном микроскопе осуществляют электронным пучком. Длина волны, что характеризует электроны пучка, определяется скоростью их движения. Ответ: Z =0.094 нм


Слайд 95

Соотношенние неопределенностей Гейзенберга Задача 3 Пучок электронов движется вдоль электронно-лучевой трубки со скоростью v=108 см/с. Скорость определена с точностью до 0,01 %. Имеет ли смысл понятие траектории движения электронов в трубке?


Слайд 96

Эталон решения Соотношение Гейзенберга дает возможность установить точность в определении координаты электрона: За условием задачи Отсюда имеем: Ответ: Полученное значение свидетельствует о том, что координата электрона может быть определена с достаточно высокой степенью точности. Таким образом, понятие траектории движения электронов в трубке имеет смысл.


Слайд 97

9.6.2 Лабораторная работа “Применение фотоэлемента для измерения освещенности и определение его чувствительности” Цель работы: Ознакомиться с принципом действия вентильного фотоэлемента. Определить интегральную чувствительность фотоэлемента. Научиться использовать фотоэлемент для измерения освещенности


Слайд 98

Приборы и оборудование : Лабораторная установка, что вмещает:


Слайд 99

Краткие теоретические сведения Вентильный фотоэлемент составляет основу люксметра –прибора для измерения освещенности. Принцип его действия. Как известно, в месте контакта полупроводников р- и n-типов возникает область р - n перехода толщиной 0.1 мкм. Для этой области характерными есть малая концентрация носителей заряда и наличие контактной разности потенциалов. При освещении р – n перехода и прилегающих к нему областей в полупроводниках происходит явление внутреннего фотоэффекта, то есть возникают пары дырка-электрон.


Слайд 100

1) Если рождение такой пары происходит рядом с областью р – n перехода, то и электрон, и дырка могут избежать рекомбинации на пути к р-n переходу..


Слайд 101

2) Под действием электрического поля р-n перехода заряды, что возникли, разделяются.


Слайд 102

4) Таким образом, разделение зарядов, что возникли, происходит вследствии односторонней проводимости р-п перехода для неосновных носителей.


Слайд 103

5) В результате разделения зарядов между полупроводниками р - и n типов возникает електродвижущая сила, ее величина достигает 0.1-15 В и определяется количеством электронно-дырковых пар, что возникли в результате внутреннего фотоэффекта.


Слайд 104

6) Количество этих пар, в свою очередь, пропорционально количеству фотонов, что падают на фотоэлемент, то есть освещенности фотоэлемента.


Слайд 105


Слайд 106

Вентильные фотоэлементы Вентильные фотоэлементы изготавливают на основе селена, германия, кремния, серчатого серебра. В этой лабораторной работе мы имеем дело из селеновым фотоэлементом На полированную железную пластинку, которая есть одним из электродов фотоэлемента, наносят шар селена из проводимостью р -типа (основные носители - дырки). Сверху на шар селена напыляют тонкий, прозрачный для световых лучей шар серебра, который исполняет роль другого электрода. За счет диффузии атомов серебра в шар селена последний приобретает проводимость n-типа (основные носители - электроны).


Слайд 107

Между чистым селеном и селеном с примесями серебра возникает область р-n перехода. Свет легко проходит сквозь прозрачную пленку и вызывает явление внутреннего фотоэффекта в шаре селена (в основном в шаре селена n-типа). В результате разделения зарядов – электронов и дырок – электрическим полем р-n перехода возникает електродвижущая сила, при этом железная пластинка имеет положительный заряд.


Слайд 108

Если пленку серебра соединить с железной пластинкой проводником, подключив в цепь гальванометр, то последний покажет присутствие электрического тока, что течет во внешней цепи от железа Fе (+) к верхнему электроду М (-).


Слайд 109

Таким образом: 1) Вентильный фотоэлемент ведет себя при освещении как генератор ЭДС, при чем величина фототока іф является пропорциональной к величине светового потока Ф, который падает на активную поверхность фотоэлемента: iф = кф. План


Слайд 110

2) Коэффициент пропорциональности называется интегральной чувствительностью. Он чисельно равен силе тока в цепи фотоэлемента, который возникает при условии освещения активной поверхности световым потоком в 1 люмен:


Слайд 111

3) Чувствительность селеновых фотоэлементов очень значительна и может достигать 500 мкА/лм.


Слайд 112

4) Если активная поверхность фотоэлемента освещается потоком света Ф, то: где: ? - освещенность поверхности фотоэлемента. Итак, имеем


Слайд 113

5) Поскольку интегральная чувствительность фотоэлемента к и его активная поверхность 5 - величины постоянные, то величина фототока является пропорцональной к освещенности Е.


Слайд 114

Освещенность фотоэлемента Освещенность фотоэлемента в случае Точечного источника света (когда расстояние между лампой и фотоэлементом значительно больше, чем размеры нитки накаливания лампы) рассчитывается по формуле:


Слайд 115

Задание 1 Сделать градуирование вентильного фотоэлемента Ознакомиться с лабораторной установкой для градуирования фотоэлемента Подключить источник света к источнику тока. Для 5-6 расстояний R между фотоэлементом и дисточником света определить силу фототока.


Слайд 116

Для каждого из этих расстояний рассчитать освещенность Е за формулой Результаты внести в таблицу. За данными таблицы построить график


Слайд 117

Рис. 9.37. Установка для градуирования фотоэлемента. 1) Результат внести в таблицу. 2) По данным таблицы построить график


Слайд 118

Полученный график может быть использован для измерения освещенности любой поверхности. Для этого достаточно разместить фотоэлемент на этой поверхности и определить . Значение освещенности поверхности, что соответствует полученному значению , определяется с помощью графика


Слайд 119

Задание 2 Определить интегральную чувствительность фотоэлемента. На участке графика, где наблюдается линейная зависимость между и освещенностью Е (для очень больших расстояний R взять точку и определить для нее и Е).


Слайд 120

Вычислить площадь активной поверхности фотоэлемента за такой формулой: где d - диаметр поверхности фотоэлемента (указан на приборе).


Слайд 121

Вычислить величину чувствительности фотоэлемента по такой формуле: где значения , Е и S получены в пп. 1, 2.


Слайд 122

9.6.3 Лабораторная работа “Изучение работы оптического квантового генератора”. Цель работы: Изучить строение и принцип действия газового лазера, Определить основные технические характеристики лазера – длину волны его излучения и энергию кванта.


Слайд 123

Приборы и оборудование:


Слайд 124

Рассмотрим строение и принцип действия газового гелий-неонового лазера Прибор состоит из: трубки , наполненной смесью газов: гелия (под парциальным давлением 1 ммрт. ст.) и неона (под парциальные давлением 0.1 мм).


Слайд 125

2) Атомы неона являются излучающими (рабочими), атомы гелия - вспомогательными, которые необходимы для создания инверсной населенности энергетических уровней атомов неона.


Слайд 126

3) Возбуждение атомов гелия достигают с помощью тлеющего электрического разряда. Для создания тлеющего разряда в трубку вмонтированы электроды, которые соединены с источником электрического тока.


Слайд 127

Рис. 9.38. Строение газового гелий-неонового лазера. На рис. 9.38 изображена система энергетических уровней атомов гелия и неона.


Слайд 128

Под воздействием электрического разряда атомы гелия переходят на возбужденный уровень 2. Вследствии неупругого столкновения атомы гелия передают энергию атомам неона, которые, возбуждаясь, накапливаются на двух близко размещенных метастабильных уровнях 3. Таким образом, в трубке создается среда с инверсной заселенностью энергетических уровней.


Слайд 129

Спoнтанный переход отдельных атомов Ие из двух метастабильных уровней 3 на промежуточный уровень 2 вызывает появление фотонов, которые вызывают индуцированное (принудительное) когерентное излучение с длинами волн нм (красный диапазон) и нм (инфракрасный диапазон).


Слайд 130

Для увеличения мощности излучения трубку 1 размещают в зеркальном резонаторе (рис. 9.38).


Слайд 131

Отражаясь от зеркал и проходя много раз вдоль всей трубки, поток фотонов привлекает к индуцированным переходам все большее количество атомов Nе, вследствии чего интенсивность излучения увеличивается.


Слайд 132

Трубка 1 с торцов закрыта плоскопараллельными пластинками 4, которые размещены под углом Брюстера к оси трубки.


Слайд 133

Такое положение пластинок приводит к плоской поляризации лазерного излучения.


Слайд 134

Для определения длины волны излучения лазера в этой лабораторной работе предлагается использовать дифракционную решетку. Она представляет собой стеклянную пластинку, на которую через равные промежутки а нанесены параллельные непрозрачные штрихи шириной Ь. Величина а + Ь = d называется периодом (или постоянной) дифракционной решетки. При освещении решетки монохроматическим светом происходит явление дифракции, вследствии которой на экране, размещенному за решеткой, наблюдается дифракционная картина.


Слайд 135

При нормальном падении света на решетку главные дифракционные максимумы характеризуются условием Если нам известны значения d, fk и к, то длину волны излучения, что проходит сквозь дифракционную решетку, определяют по такой формуле:


Слайд 136

Поскольку, как правило, углы дифракции fk есть малыми, можна считать, что Где: lk - расстояние на экране между максимумами нулевого и k-того порядков; L - расстояние между решеткой и экраном.


Слайд 137

Задание І. Определить длину волны излучения лазера. Перемещая экран, получить на нем четкое изображение дифракционной картины. При этом нужно добиться, чтобы на экране наблюдались максимумы не меньше трех порядков.


Слайд 138

Измерить с помощью миллиметровой линейки расстояние l между решеткой и экраном.


Слайд 139

Измерить расстояние b между максимумами нулевого(центральное пятно) и первого порядков.


Слайд 140

Определить значения для максимума первого порядка. Определить длину волны излучения лазера по формуле


Слайд 141

Сделать аналогичные измерения и рассчеты для максимумов второго и третьего порядков. Результаты измерений и рассчетов внести в таблицу.


Слайд 142

Вычислить среднее значение длины волны ? излучения лазера


Слайд 143

Задание 2 Определить энергию кванта излучения по такой формуле:


Слайд 144

Контрольные вопросы: Назовите основные свойства индуктивного излучения? Опишите строение и принцип действия гелий-неонового лазера? Как образуется инверсная заселенность энергетических уровней атомов в гелий-неоновом лазере?


Слайд 145

4. Какое предназначение имеет резонатор в газовом лазере? 5. Как экспериментально можно установить длину волны лазерного излучения? 6. Как определить энергия фотона, что излучается лазером?


Слайд 146

7. Назовите области применения лазера в медицине?


×

HTML:





Ссылка: