'

Медицинская и биологическая физика

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

Медицинская и биологическая физика под общей редакцией члена-кореспондента АПН Украины, профессора Чалого О.В. Том I


Слайд 1

Раздел 4 страницы 259-356 ЭЛЕКТРОДИНАМИКА МЕДИКО-БИОЛОГИЧЕСКИХ СИСТЕМ


Слайд 2

Автор презентации Ученица 11-Б классу III группы УМЛ НМУ им. О. О. Богомольца Овчаренко Елена Анатолиевна Руководитель Лялько Вера Ивановна


Слайд 3

Содержание: Электростатика Постоянный ток. Электропроводимость биологических тканей Магнитное поле Электромагнитные колебания Электромагнитные волны Семинар «Методика получения, регистрации и передачи медико-биологических информации» Лабораторный практикум Контрольные вопросы


Слайд 4

Электростатика


Слайд 5

Электрическое поле - это поле, которое образуется электрическими зарядами и взаимодействует между ними Количественными характеристиками электрического: напряженности электрического поля. вектор электрической индукции. D


Слайд 6

Электрическое поле потенциально Потенциал – это скалярная физическая единица, которая характеризируется возможностью поля осуществлять роботу. И определяется формулой:


Слайд 7

Связь между напряжением и потенциалом dl - точечный заряд 1,2 - расстояние - угол между векторами силы и перемещения


Слайд 8

Вектор напряженности электрического поля в любой точке равен градиенту потенциала взятого со знаком минус Таким образом, вектор напряженности электрического поля совпадает с направлением изменения самого большого потенциала


Слайд 9

Электрический диполь Диполем называют совокупность двух равных по величине точечных зарядов (q) противоположного знака, находящиеся друг от друга на малом расстоянии (l), которое называют плечом диполя: Дипольный момент:


Слайд 10

Поле, созданное диполем. Диполь. в целом электрически нейтрален, образует вокруг себя электрическое поле. Найдем выражение для потенциала поля, созданного диполем в некоторой отдаленной точке пространства А (рис. 4.5). Поскольку для точечного заряда: То согласно принципу суперпозиции имеем:


Слайд 11

Поле, созданное диполем Рис. 4,5 Рис.4,6 + - А В С О Р ф1 а1 аф2 a2 l P A


Слайд 12

Учитывая, что расстояния до точки А от зарядов r1 i r2 гораздо большие за плечо диполя l, можно записать r2 - r1 = lcos, где - угол между векторами р i r2. Подставив эти выражения, получим:


Слайд 13

Диполь в электрическом поле Рис. 4,7 +q -q F- F+ E r + - Z +F +F -F l q q Рис. 4,8


Слайд 14

В неоднородном поле, где напряженность меняется от точки к точке, диполь не только ориентируется вдоль линий напряженности, но и втягивается в область большей напряженности


Слайд 15

Диэлектрики - вещества, которые в обычных условиях плохо проводят электрический ток. Термин "диэлектрик" был введен М. Фарадеем. К диэлектрик принадлежат все газы, некоторые жидкости (вода, керосин) i некоторые твердые тела. Электропроводимость диэлектриков очень мала, их удельное электрическое сопротивление:


Слайд 16

Относительная диэлектрическая проницаемость среды + + + + + - - - - - - + + + + - - - - E0 E0 E` +qсв -qсв


Слайд 17

Поляризация среды i диэлектриков, в частности, является процесс образования объемного дипольного электрического момента среды. Поляризация может осуществляться не только под действием электрического поля, но и некоторых других факторов, например, механического напряжения.


Слайд 18

Мерой поляризация диэлектрика является вектор диэлектрической поляризации. Р диэлектрическая восприимчивость-безразмерная величина, которая для вакуума равен нулю, а для диэлектриков является положительным числом.


Слайд 19

Электрическая индукция в диэлектрике определяется суммой двух слагаемых: Сравнивая результаты получим, где - относительная диэлектрическая проницаемость или с учетом


Слайд 20

Таблица диэлектрическая проницаемость веществ:


Слайд 21

Ориентация поляризации При отсутствии внешнего поля в жидкость и газах с полярными молекулами вектор поляризация Р = 0. Внешнее поле пытается сориентировать полярные молекулы вдоль силовых линий. Вследствие совместной действия двух факторов (внешнего поля i хаотического теплового движения) в диэлектрике появляется преобладающая ориентация молекулярных диполей в направлении поля


Слайд 22

Деформационная (электронный) поляризация обусловлена смещением электрических зарядов в атомах i молекулах под действием внешнего электрического поля, что приводит к появлению дипольного момента р у этих частиц (рис. 4.11).


Слайд 23

Рис 4,11 + - + P + -


Слайд 24

Ионная поляризация В ионных кристаллах (например, NаСI) можно условно выделить подуровни которые образованы положительными и негативными ионами. Действием внешнего поля она уровня содвигаются в противоположные стороны и на поверхности диэлектрика появляется связанный заряд.


Слайд 25

Спонтанная поляризация В кристаллах сегнетоэлектриков при отсутствии внешнего электрического поля существуют области, внутри которых дипольные моменты молекул одинаково направлены. Такие области самопроизвольно (спонтанной) поляризации называют доменами. Поляризация сегнетоэлектриков сводится к ориентации доменов во внешнем поле Е E0


Слайд 26

Диэлектрическая проницаемость возрастает при увеличении Е0 и достигает значений сегнетоэлектрик сохраняют некоторую остаточную поляризацию даже после прекращения действия внешнего электрического поля. На сегнетоэлектрических свойства вещества значительно влияет изменение температуры. Температура, при которой вследствие роста интенсивности теплового движения молекул домены разрушаются, называется температурой Кюрi.


Слайд 27

Для биологических тканей характерны все типы поляризации существенную роль играет объемная поляризация (эффект Максвелла-Вагнера), которая имеет место в электрически изолируемых от окружающей среды объемах (например, клетках) (рис. 4,13). + + + + + + + - - - - - - - - Рис. 4,13


Слайд 28

Диэлектрические свойства биологических тканей Теория Поляризация, которую мы рассмотрели, принадлежит в основном Дебая и Ланжевена. Согласно этой теорию по экспериментальной установленной температурной зависимость диэлектрической проницаемости можно определить, какой тип поляризации имеет место в данном диэлектрике.


Слайд 29

Диэлектрические свойства тканей определяются биоструктурами, которые по значениям дипольных моментов можно разделить на три группы: внутриклеточные органоиды, значение их дипольных моментов являются максимальными биологически активные полярные макромолекулы, содержащихся как в цитоплазме, так i в мембранах. молекулы воды и растворенных в ней различных неорганических веществ. Дипольный моменты таких веществ имеют значение 1-2 Дебая.


Слайд 30

В переменном поле диэлектрическая проницаемость при увеличении частоты внешнего поля (табл.4.2) Инерционность процессов поляризации является причиной их отставания в отношении изменений поля, которым они обусловлены:


Слайд 31

Таблица 4,2


Слайд 32

Пьезоэлектрический эффект В некоторых веществ при механических деформация в определенных направлениях возникает электрическая Поляризация даже при отсутствии электрического поля (прямой Пьезоэлектрический). Следствием прямого Пьезоэлектрический есть обратная пьезоэффект- появление механических деформаций под действием электрического поля.


Слайд 33

Пироэлектрики - кристаллы, в которых изменение спонтанной Поляризация происходит при изменении температуры. Типичный пироэлектрик - турмалин. В нем при изменении температуры на один градус возникает электрическое поле пироэлектрикы - приемник и индикаторы излучений. Турмалин


Слайд 34

Электрет - вещества, которые способны длительное время сохранять отличный от нуля вектор Поляризация, создавая в окружающем пространстве собственное электрическое поле. С этой точки зрения Электрет подобные в постоянных магнитов, которые создают собственное магнитных поле.


Слайд 35

Постоянный ток. Электропроводимость биологических тканей


Слайд 36

Характеристики электрического тока. Электрический ток - это упорядоченный (направленный) движение электрических зарядов. Свойства: Тепловое действие Химическая действие Магнитная действие


Слайд 37

Формулы Сила тока Густота Тока Закон Ома Удельная теплопроводность [I]=A [j]=A/ [R]=Ом


Слайд 38

Электропроводность биологических тканей и жидкостей Биологические среды - электролиты: кровь спинномозговая жидкость, лимфа и другие. Носители тока в электролитах - положительные и отрицательные ионы, которые возникают в результате электрической диссоциации.


Слайд 39

Скорость упорядоченного движения ионов Скорость упорядоченного движения ионов прямопропорциональна к напряженности поля v = b E b - коэффициент пропорциональности, который называется подвижностью носителей. Подвижность b численно равна скорости упорядоченного движения в поле с напряженностью Е = 1В / м


Слайд 40

Значение подвижности для некоторых ионов


Слайд 41

Воздействие электрического тока на живой организм Первичная действие постоянного тока на организм связано с двумя процессами: Поляризацией - возникновения дипольного момента; движением заряженных частиц - появление и изменение концентрации носителей тока.


Слайд 42

Использование электрического тока в лечебных целях Постоянного тока с напряжением U = 60 - 80В используются: при физиологических исследованиях; с лечебной целью. Важное значение для адекватности к определенным физиологических раздражителей имеет - форма импульса, конфигурация его переднего и заднего фронтов.


Слайд 43

Формы импульсов t=0.1- 1 мс l T t t прямоугольная экспоненциальная треугольная l l t t t T=7 – 200 мс Т


Слайд 44

Закон Джоуля-Ленца Пропускание электрического тока через биологические ткани сопровождается нагреванием. Количество теплоты, которое при этом выделяется, может быть найдена по закону Джоуля-Ленца Q = I2 R t


Слайд 45

Магнитное поле


Слайд 46

Магнитное поле в вакууме Источники макроскопического магнитного поля: намагниченные тела; проводники с током; движущиеся электрические заряды.


Слайд 47

Магнитное поле определяют: по действию на движущиеся электрические заряды (Проводник или рамка с током) по воздействию на постоянные магниты (Магнитная стрелка) S I B M n


Слайд 48

Магнитная индукция Отношение в определенной точке максимального крутящего момента, действующего на пробную (бесконечно малых размеров) рамку с током до магнитного момента рамки: ммах р m = ммах І S B =


Слайд 49

Закон Био - Савара - Лапласа - Лапласа Открытый экспериментально французскими физиками Ж. Б. Био и Ф. Савар в 1820 г. и сформулоьваний в общем виде П. С. Лаплас. По закону напряженность магнитного поля Н, созданного постоянным током: k-коэффициент, в системе Сl равно ? p dH=k Idl sina r2 a I ldl A dH r


Слайд 50

Действие магнитного поля на движущийся электрический заряд На проводник с током в магнитном поле действуют сила Ампера и сила Лоренца, которые являются результатом действия магнитного поля на движущиеся электрические заряды, которые создают данный электрический ток.


Слайд 51

Сила Ампера Результат действия магнитного поля на движущиеся электрические заряды FA = I B dl sin a a - угол, образованный векторами dl и В


Слайд 52

Сила Лоренса Действует на отдельный электрический заряд и может быть определена из соотношения: N = n V = n dl S - общее количество свободных носителей заряда в проводнике FА N I B dl sina N Fл = =


Слайд 53

Магнитные свойства веществ Способность вещества намагничиваться, т.е. создавать собственное магнитное поле, обусловлена наличием у атомов и молекул собственных магнитных моментов: орбитальных, спиновых и ядерных.


Слайд 54

Орбитальный магнитный момент Обусловленный движением электронов вокруг ядра, который аналогичен круговой токовые. Магнитный момент такого тока: рmo = I S = I pr2 = ev r / 2 v -e r pm Lорб +


Слайд 55

Спиновый магнитный момент (наименьший магнитный момент частицы) возможна ориентация во внешнем магнитном поле с проекцией на направление напряженности магнитного поля лишь в двух значениях: Атомный магнит Бора: h e 2 me + _ h e 2 me = mв = 0,927*10-23 A м2 Pms = + _ + _


Слайд 56

Ядерный магнитный момент Размер зависит от структуры ядра, незначительный, мало влияет на общий магнитный момент атома. Единица измерения – ядерный Магнетон: h e 2 mp mяд=


Слайд 57

Относительная магнитная проницаемость вещества Показывает, во сколько раз индукция магнитного поля в веществе больше (или меньше) за индукцию магнитного поля в вакууме. По магнитными свойствами вещества подразделяются: парамагнетики, диамагнетики, ферромагнетики.


Слайд 58

Парамагнетики В отсутствие магнитного поля имеют отличный от нуля магнитный момент Содержат не спаренных число электронов. Cr, Mn, Sn, Al, Pt, Na, K, O, воздух, окись азота, луга и щелочно-земельные элементы.


Слайд 59

Диамагнетики Магнитная восприимчивость x <0, магнитный момент атома равен нулю, содержат лишь не спаренные электроны. Bi, Ag, P, Se, C, H2O, Au, Cu, Zn, инертные газы, белки, углеводы


Слайд 60

Феромагнетики Внутреннее (собственное) магнитное поле может быть многократно (сотни, тысячи) сильнее, чем внешнее поле, вызвавшее намагничивания. Железо, кобальт, никель и некоторые другие материалы


Слайд 61

Магнитные свойства тканей организма Биологические ткани характеризуются низкой величиной магнитной проницаемости, поскольку основные химические компоненты биосереды (белки, углеводы, липиды, вода) относятся к диамагнетиков. Биотоки, возникающие в организме, является источником слабых магнитных полей.


Слайд 62

Действие магнитного поля на биологические объекты В основе действия лежат первичные физические процессы: изменение концентрации молекул в неоднородном поле, действие силы Лоренца на ионы, эффект Холла, различные кинетические процессы.


Слайд 63

Электромагнитные колебания -периодические изменения напряженности и индукции Электромагнитными колебаниями являются радиоволны, микроволны, инфракрасное излучение, видимый свет, ультрафиолетовое излучение, рентгеновские лучи, гамма-лучи.


Слайд 64

Уравнение электрических колебаний R L C UR UL UC Дифференциальное уравнение электрических колебаний


Слайд 65

Электромагнитные волны Ток смещения Ток смещения - в гипотезе Максвелла - гипотетический источник магнитного поля, обусловленный изменением напряженности электрического поля со временем. , здесь, ток проводим -ток смещения. -заряд на обкладках плоского конденсатора.


Слайд 66

Ток смещение в электрическом круге с конденсатором jcм jпр + E jпр


Слайд 67

Формулы - Сила тока смещения в конденсаторе -плотность тока смещения - исходя из этой формулы, плотность тока смещения равна скорости изменения со временем индукции электрического поля. -соотношение между вектором напряженности E и поляризации P -плотность тока смещения в диэлектрике Самое главное свойство тока смещения заключается в том, что он, как и ток проводимости, создает вихревое поле: Вихрова магнитное поле - это поле с замкнутыми силовыми линиями


Слайд 68

Уравнения Максвелла Дж. К. Максвелл записал свои гениальные уравнения в 1865г. Уравнения Максвелла - это фундаментальные уравнения электродинамики, описывающие электромагнитные явления в любой среде. Они обобщают экспериментальные и теоретические труды физиков первой половины XIX в. и прежде всего исследования М. Фарадея. Основные законы электродинамики Максвелл сформулировал в виде четырех уравнений.


Слайд 69

Первое уравнение Максвелла: - Где проекция вектора напряженности магнитного поля на направление касательной к контуру l в данной точке, jn - нормальная к выбранной площадки составляющая плотности тока проводимости, - нормальная к площадке составляющая вектора электрической индукции.


Слайд 70

Второе уравнение отражает закон электромагнитной индукции Фарадея: Второе уравнение отражает закон электромагнитной индукции Фарадея: Электродвижущая сила ЭПС, как известно, равна работе сторонних сил по перемещению единичного заряда, то есть, поэтому будем иметь , Где - проекция вектора напряженности электрического поля на направление касательной контуру в данной точке, Вп - нормальная к поверхности составляющая вектора магнитной индукции.


Слайд 71

Третье уравнения Максвелла показывает, что источником электрического поля являются электрические заряды: Левая часть этого уравнения - поток вектора индукции электрического поля через замкнутую поверхность площадью S. Четвертое уравнение отражает факт отсутствия магнитных зарядов.


Слайд 72

Приведены уравнения Максвелла не учитывают строение вещества и взаимодействие электромагнитного поля с частицами вещества. Влияние среды на электромагнитное поле задается через его электропроводность, а также диэлектрическую ? и магнитной ? проницаемости. Поэтому к уравнениям Максвелла следует добавить еще три уравнения, называемых материальными: Поэтому к уравнениям Максвелла следует добавить еще три уравнения, называемых материальными: j=?E


Слайд 73

Плоские электромагнитные волны. Вектор условие- Пойнтинга Периодические изменения электрического или магнитного поля в некоторой области пространства дают начало совокупности последовательных взаимосвязанных преобразований этих полей, которые охватывают все новые области пространства. Оба эти поля являются вихревыми, причем векторы Е и Н находятся во взаимно перпендикулярных плоскостях. Электромагнитное поле, которое периодически меняется, распространяясь в пространстве, образует электромагнитную волну. Электромагнитная волна - волна, порожденная колебанием параметра электромагнитного поля.


Слайд 74

Уравнение для изотропного диэлектрика, в котором нет свободных электрических зарядов: Уравнение для напряженности магнитного поля Н: , Где Ф / м – электрическая постоянная. Магнитная постоянная, ? и ? - относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды.


Слайд 75

Магнитная постоянная, ? и ? - относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды. В вакууме скорость распространения электромагнитных волн равна - Тогда как в среде


Слайд 76

Абсолютный показатель преломления среды. Абсолютный показатель преломления среды - это отношение скорости света в вакууме к фазовой скорости света в заданном среде.


Слайд 77

Шкала электромагнитных волн Как известно, в зависимости от частоты или длины волны ? = c / v электромагнитные волны делят на: радиоволны, инфракрасное излучение, видимый свет, ультрафиолетового злучения, рентгеновские волны, ?-излучения.


Слайд 78

Частота спектра


Слайд 79

Табл. 4.8


Слайд 80

Электромагнитных волны - все они имеют одинаковую природу, но отличаются лишь частотой. Радиоволны, которые излучаются антенной, полностью аналогичны по природе к ?-излучения, которое зарождается в атомном ядре. Согласно Международным регламентом радиосвязи радиоволны делят на двенадцать диапазонов.


Слайд 81

С лечебной целью в основном используются такие проявления взаимодействия электромагнитного поля с биологическими системами: Возбуждение (электростимуляция); Лечебное прогревание высокочастотными полями; его механизм наиболее досконально изучен Специфическое действие; характерной особенностью ее является реакция биологических систем на чрезвычайно низкие интенсивности, которые недостаточны для возбуждения и прогревание.


Слайд 82

Типы задач: № 1 Найти плотность тока в электролите, если концентрация ионов в нем, их подвижности, . Напряженность электрического поля. Считая плотность тока одинаковой, найти силу тока, если площадь каждого электрода. Ионы одновалентных. № 2 Найти потенциал поля, созданного диполем, заряды которого Кл и плечо см, в точке, находящейся на расстоянии r = 20 см от оси диполя, если вектор r и ось диполя образуют угол . Диполь находится в воде. № 3 Линейный бесконечно длинный проводник с током силой и радиусом R. Найти напряженность магнитного поля в центре петли.


Слайд 83

Семинар «Методика получения, регистрации и передачи медико-биологических информации»


Слайд 84

Задача № 1 Найти плотность тока в электролите, если концентрация ионов в нем n = 10 10 см -3, их подвижности b = 4,65 .10 -4 см 2 / В. С, b = 6,55 .10 -4 см 2 / В , с. Напряженность электрического поля Е = 10 3 В / см. Считая плотность тока одинаковой, найти силу тока, если площадь каждого электрода S = 4 см 2. Ионы одновалентных. Решение По закону Ома в дифференциальной форме плотность тока равна j = ?Е, где ? - удельная электропроводность. В случае электролитов с (4.37) имеем: ? = n. z. e (b + + b-). По условию задачи валентность z = 1. Окончательно получим: j = n e (b + + b-) Е. По определению j = I / S, то есть сила тока I = jS. Выполним вычисления: j = 1010 см -3 .1.6 .10 -19 Кл. (4.65 + 6.55) .10 -4 см 2/Вс .10 3 В / см = 1.78. 10 -9 А / см 2. I = 7.1. 10 -9 А.


Слайд 85

Задача №2 Найти потенциал поля, созданного диполем, ради которого Кл и плечо см, в точке, находящейся на расстоянии r = 20 см от оси диполя, если вектор r и ось диполя образуют угол. Диполь находится в воде. Решение Потенциал поля, созданного в достаточно отдаленной точке, определяется по формуле: где - относительная диэлектрическая проницаемость среды, ее значение для воды можно найти в таблице ( = 81), - Электрический момент диполя. Выполним вычисления:


Слайд 86

Линейный бесконечно длинный проводник с током силой и радиусом R. Найти напряженность магнитного поля в центре петли. Решение Напряженность магнитного поля в точке О равна геометрической сумме напряженностей полей, созданных бесконечно длинным проводником и круговыми током. Согласно где R - расстояние от точки О к проводнику. А напряженность поля, созданного круговыми током соответственно равна: Воспользовавшись правилом сверла, видим, что направления векторов, , совпадают, так геометрическую сумму можно заменить арифметической: . I R O


Слайд 87

Приборы для измерения электрических параметров и их классификация Приборы для измерения электрических параметров и их классификация Электроизмерительные приборы - это устройства, с помощью которых осуществляют сравнение физической величины с эталоном, принятым за единицу измерения. В современной технике все более широко используются электроизмерительные приборы с цифровой индикацией.


Слайд 88

Приборы магнитоэлектрические системы Используется действие момента сил на рамку с током, которая находится в поле постоянного магнита. Приборы этой системы высокочувствительные, достаточно точны, имеют равномерную шкалу. Используются для измерения только постоянных электрических величин.


Слайд 89

Приборы электромагнитной системы Они основаны на явлении втягивания железного сердечника в магнитное поле соленоида. Приборы этой системы простые, надежные, дешевые, но малочувствительны, имеют неравномерную шкалу и невысокую точность. Они пригодны для измерения как постоянных, так и переменных электрических величин.


Слайд 90

По назначению электроизмерительные приборы делят на: Приборы для измерения силы тока Приборы для измерения напряжения Приборы для измерения мощности


Слайд 91

Измерение сопротивлений Сопротивление любого проводника наиболее просто определить с помощью амперметра и вольтметра: R = U / I. Для точных измерений сопротивлений используют метод сравнений неизвестного сопротивления с известным, это осуществляют с помощью мистковои схемы. Вместительные схемы используются в многих приборах: в болометри, в реографы и других. G r1 r4 r3 r2


Слайд 92

Измерение неизвестной ЭДС компенсационным методом. Схема, используемая для измерения ЭДС компенсационным методом, изображенная на рисунке Тогда: I1 I i1 R1 G R2 a б б


Слайд 93

Осциллографы, генераторы, усилители, датчики Электронный осциллограф - прибор, используемый для исследования периодических и Апериодические процессов. С его помощью можно наблюдать кривые периодического процесса, измерять напряжение, фазу, глубину модуляции. Генераторы - это устройства, преобразующие энергию источников постоянной ЭДС в энергию электромагнитных волн различной частоты и формы.


Слайд 94

Блок-схема наипростейшего осциллографа представлена на рисунке и имеет электронно-лучевую трубку (ЭЛТ), блок питания (БП), генератор горизонтальной раскладки (ГР), усилитель вертикального одкланения (ПидсY), блок синхронизации (БС) и делители напряжения. ПидсX БЖ БС ГР ПидсY ЕПТ входX входY


Слайд 95

В состав електронно-лучевой трубки, которая представляет собой вакуумную колбу входит ряд електродов, который фокусирует пучок на екране трубки и дает електронам необходимую скорость. Для устранения нестойкости осцилограмы генератор горизонтальной розкладки согласовуют с иследывальным сигналом, заставляют их работать синхронно. Эту функцию блок синхронизации. Блок питания – обеспечивает необходимое постоянное напряжение на электродах электронно-лучевой трубки. X Y R e O


Слайд 96

Генератор меток времени. Современные осцилографы имееют генератор меток времени или калибратор длительности. Точность определения длительности процессов возростает с увелечением количества отметок времени на осцилографе.


Слайд 97

Генератор калибриального сигнала. Чтобы измерять напряжение, необходимо сравнить иследовательный сигнал с сигналом калиброваного напряжения. Для ее получения в осцилографе существует специальний генератор, который работает от стабилизатора напряжения. С помощью калибриального сигнала определяют цену отметки


Слайд 98

Уселение и генерация електрических сигналов Основной характеристикой усилителя есть коэфициент усиления, который равняется отношению смены исходного сигнала к смене исходного, которым она обусловлена: При усиление синусов синусоидальных сигналов пользуются отношением амплитуд сигналов


Слайд 99

Основной характеристикой усилителя есть коэфициент усиления, который равняется отношению смены исходного сигнала к смене исходного, которым она обусловлена. При усиление синусов синусоидальных сигналов пользуются отношением амплитуд сигналов


Слайд 100

Електроди и датчики медико-биологической информации Датчиком називають устроиство, которое превращает величину, что измеряется или наблюдается, в сигнал, в удобный для передачи как правило електромагнитных сигналов. Датчики разделяются на генераторные и параметричные. Генераторные – это датчики, которые под действием електроизмеряемой величини бесподсредственно генерируют сигнал електромагнитной природы. Параметричные – это датчики, в которых под действием измеряемой величины изменяется некоторый параметр.


Слайд 101

Датчик характеризируется: функцией превращения Y=f (X), чуствительностью, в которой мера исходная величина реагирует на смены входящей: Електроды– это проводники, что соединяют биологическую систему с измеряющим кругом, при помощи которого подается електромагнитный сигнал на биообъєкт.


Слайд 102

Структурная схема круга для получения, передачи и регистрации медико-биологицеской информации Предположим, что X – предпологаемый параметр биологической системы, который нужно опредилить; Y- величина, которая получается на регистрирующим приборе. Для этого должна быть известна зависимость Y = f (X) Електрод или датчик Усилитель Регистрирующее устройство X


Слайд 103

Лабораторный практикум ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 1 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 4


Слайд 104

Лабораторная работа №1 Определение величины артериального давления с помощью емкостного датчика


Слайд 105

Цель работы: Овладеть методом измерения и регистрации давления крови с помощью емкостного датчика (сфигмоманометра).


Слайд 106

Приборы и материалы: Сфигмоприбор с приемником пульса; Манжетка с манометром; Регистрирующий прибор (осциллограф, самописец или векторкариоскоп).


Слайд 107

Контрольные вопросы для подготовки к лабораторной работе Датчики, их основные виды и типы. Свободные электрические колебания. Колебальный контур. Собственная частота колебаний. Емкость. Конденсаторы, их виды и способы соединения. Вынужденные электрические колебания. Кинематика течения жидкости. Пульсовые волны. Сфигмография.


Слайд 108

Дополнительная литература Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика. – М.: Высшая школа, 1992. Ремизов А. Н. Медицинская и биологическая физика. – М.: Высшая школа, 1987. – С. 370-373; 204-210; 171-174; 323-326. Ливенцев Н.М. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1978. – Ч.1, с.242-249.


Слайд 109

Краткие теоритические ведомости Устройство сфигмографическое используется для регистрации пульсовых волн. С его помощью можно фиксировать малые изменения объемов запертых пустот, получать кривые колебаний стенок артерий и вен. Он дает возможность следить за изменениями артериального давления на протяжении кардиоцикла. При наличии двух сфигмопространств можно определить распространение пульсовой волны по сосуду.


Слайд 110

Принцип измерения давления с помощью сфигмоманометра базируется на преобразовании малых изменений объема в изменении частоты электрических колебаний ?? колебательного контура. Изменение давления в сосуде ?? сопровождается смещением поверхности кожи, которое вызывает изменение объема ?V приемника пульса (ЧП).


Слайд 111

По соединительной трубке Т эти изменения передаются в пустоту датчика Д, одна из стенок которого есть одновременно и пластиной конденсатора, что и приводит к смещению этой пластины. Емкость конденсатора изменяется, а значит и изменяется собственная частота колебательного контура:


Слайд 112

Детектор выделяет изменение напряжения ?U, величина которой зависит от ?C, а значит и от ??. Т.е. имеет место такая цепочка преобразований: ??>?V>?C>??>?U. Эти изменения напряжения подаются на Y-пластины осциллографа и регистрируются. За их величиной и находят изменения давления ??.


Слайд 113

Технические характеристики: Максимальная разность давлений в камерах I и II датчика – 5 мм рт. ст. Верхняя граница компресивного давления в камерах (при одновременной его подаче) – 200 мм рт. ст. Чувствительность – не меньше 5 мв/гг рт. ст. Нелинейность амплитудной характеристики - 10-15%.


Слайд 114

Режимы работы: Исх. І , ІІІ - (камеры І и ІІ соединены между собой и патрубком 1) - исходная позиция. П І, П ІІ – камеры І, ІІ и патрубок 1 разъединенные (если приемник пульса ПП присоедененный к патрубку 2, то изменение давления в ПП поступает в камеру ІІ) – рабочий режим. Исх. ІІ - камеры І и ІІ соединены между собой, патрубок 1 - отсоединенный (режим выравнивания давления в камерах, применяется при регистрации пульсовых волн в венах). П ІІІ – камера І разъединена с камерой ІІ, и камера ІІ соединена с патрубком 1 (применяется для определения синхронной разности пульсовых давлений в разных участках сосуда).


Слайд 115

Ход работы Подключить сфигмоприбор к осциллографу. Проверить наличие приемника и манжетки с манометром.


Слайд 116

Задание 1. Регистрация артериальных пульсаций. Зафиксируйте приемник пульса на плечевой артерии. Поставьте переключатель ПР у положение И. Подсоедините к штуцеру ІІ резиновый трубопровод приемника пульса. Переведите кран у положение П І, П ІІ. Наладьте осциллограф на необходимую чувствительность для визуального наблюдения сфигмоколибаний. Зарисуйте колебание, которые наблюдаете. Кран возвратите в начальное положение Исх. І, ІІІ.


Слайд 117

Задание 2. Определение систолического артериального давления. Оденьте манжетку на предплечье руки, на которой закреплено приемник пульса. Получите стойкое изображение пульсовой волны в лучевой артерии на экране осциллографа. Выполните медленное нагнетание воздуха в манжетку, наблюдая за амплитудой пульсаций. Определите величину давления в манжетке, когда пульсации исчезнут. Величина давления в манжетке равняется систолическому артериальному давлению (?сис = ?м) Возвратите кран в начальное положение Исх. И, ІІІ


Слайд 118

Задание 3. Регистрация объемного пульса предплечья. Поставьте переключатель ПР в Исх. И, ІІІ. Подсоедините к штуцеру ІІ трубку манжетки. Подсоедините к штуцеру І ручной насос с манометром. Осуществите медленное нагнетание воздуха в систему к давлению 30 мм рт.ст. Переведите переключатель ПР у положение П І і П ІІ. Подберите необходимую чувствительность осциллографа для наблюдений изменений объемного пульса предплечья. Зарисуйте кривую, которая наблюдается в тетрадь. Зменшіть давление к нулю, открыв вентиль манометра. Кран переведите у положение Исх. И, ІІІ .


Слайд 119

Задача 4. Регистрация зависимости амплитуды объемного пульса от давления в манжетке. Схема коммутации устройства, манжетки и манометра аналогичная, как и при выполнении задачи 3. Осуществите медленное нагнетание воздуха в манжетку к давлению, которое превышает систолический на 10 мм рт.ст Переведите кран ПР в П І, П ІІ. Убедитесь в отсутствии пульсовых колебаний на экране (должны наблюдаться пульсации давления, которые вызваны изменениями объема манжетки в проксимальном участке). Измерьте величину пульсаций. Поставьте ПР в Исх. И, ІІІ.


Слайд 120

Запрещается резко уменьшать давление, если кран не переведено у положение “Исх. І, ІІІ” - 0. Медленно уменьшить давление на 10 мм рт. ст. и переведите кран у положение П І, П ІІ. Измерьте ??. Повторите процедуру 2 и 3, уменьшая давление каждый раз на 10 мм рт. ст., пока ?г не станет равнять нулю. Измерьте значение амплитуды пульсовых колебаний ?? для всех значений давления в манжетке ?г и занесите к таблице. Постройте график (рис. 4.53). Отметьте систолическое давление. Максимальное пульсовое давление имеет величину, близкую к диастолическому давлению


Слайд 121

Величина ?? = ?сис - ?диас равняется ??у. Таким образом мы можем проградуировать шкалу пульсовых колебаний. Заполните таблицу полностью, выполнив переход от гг рт. ст. к Па (1 мм рт. ст. = 133 Па). Рис. 4,53


Слайд 122

Таблица. Зависимость амплитуды пульсовых колебаний от давления в манжетке


Слайд 123

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №2 Полупроводниковый диод


Слайд 124

Приборы и материалы: германиевый диод; милиамперметр; микроамперметр; два вольтметра; источник ЕРС; переключатель; Соеденительные проводники.


Слайд 125

Контрольные вопросы для подготовки к лабораторной работе Виды проводимости в полупроводниках (электронная и дырочная, собственная и примесевая). Полупроводники n-и р-типа. Контактные явления в полупроводниках.


Слайд 126

Дополнительная литература Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика. - М.: Высшая школа, 1992. Ливинцев Н.М. Курс физики. - М.: Высшая школа, 1974. - С. 279-283. Ливенцев Н.Н. Курс физики. - М.: Высшая школа, 1978. - Ч.1, с. 242-249.


Слайд 127

Краткие теоритичекие ведомости Тонкий пласт полупроводника, в котором имеет место пространственное изменение типа проводимости от электронной до дырочной, называется електронно-дырочным или р-n-переходом. Электропроводность р-n-перехода зависит от направления тока: в одном направлении (прямому) она большая, в другом (обратному) – имела. Рассмотрим р-n-переход при отсутствии внешнего поля. Свободные электроны диффундируют из n-области в р-область, где их концентрация намного меньшая и там рекомбинуют с дырками. В результате этого в р-области остаются отрицательно заряженные акцепторные атомы, в n-области – положительно заряженные донорные атомы. Поскольку акцепторные и донорные атомы недвижимые, на границе р-n-переходу возникает двойной пласт пространственного электрического заряда (рис. 4.54.),который называют запираючим пластом.


Слайд 128

Рис. 4,54 - - - + + + + + + - - -


Слайд 129

Он создает контактное электрическое поле Ек , которое противодействует дальнейшей диффузии основных носителей. Разность потенциалов, которой характеризуется контактное поле, имеет величину несколько десятков милливольт, ее называют контактной разностью потенциалов или высотой потенциального барьера. В условиях теплового равновесия и при отсутствии внешнего электрического поля ток через р-n-перехід равняется нулю: существует динамическое равновесие между током неосновных и основных носителей.


Слайд 130

Внешнее электрическое поле изменяет высоту барьера и поднимает равновесие потоков основных и неосновных носителей. Если внешнее электрическое поле имеет направление, противоположное к контактному Ек, то высота потенциального барьера уменьшается (рис. 4.55.). Через контакт будет идти ток, величина которого зависит от величины внешнего поля Ео. Это направление называется прямым или пропускным. - - - + + + - - - - + + + + + - P n + + + - - - + + + + - - - - + - P n a) б)


Слайд 131

Если направление внешнего электрического поля Ео совпадает с направлением Ек, то модули их напруженостей прибавляются, что и приводит к увеличению контактной разности потенциалов. За этого условия ток основных носителей через контакт будет равнять нулю. Такое направление поля и соответствующий способ подключения называют обратным


Слайд 132

На рис. 4.56 показана зависимость силы тока от напряжения. Кривой ОА соответствует прямой ток, а кривой ОВ - незначительный обратный ток, обусловленный движением неосновных носителей электрического заряда.? Как видно из графика, сила прямого тока зависит от напряжения - она увеличивается с увеличением напряжения. 0 +U -U I A B Рис. 4.56


Слайд 133

Сила обратного тока от напряжения практически не зависит. Она определяется количеством неосновных носителей, возникающих за единицу времени. А это количество неизменна при фиксированных внешних условиях (температура, освещенность и т.д.). Условное изображение напивнапивпровидникового диода показан на рис. 4.57


Слайд 134

Качество полупроводникового диода оценивается коэффициентом выпрямления k, который равняется отношению силы прямого тока к обратному, вымеренных при одинаковом напряжении (|Uпр| = |Uзв|) k = Iпр/Iзв При работе с диодом необходимо учитывать значение наибольшего обратного напряжения, которое может быть приложена к диоду без нарушения его нормальной работы.


Слайд 135

Порядок выполнения работы Собрать электрический круг по схеме, показанной на рис. 4.58. Соединить с помощью проводников собранный круг с источником питания. Поставить повзунок реостата в крайнее положение (как изображено на схеме). Подать напругу на реостат (потенциометр) замкнутого ключа К. Перемещая повзунок вдоль реостата, наблюдать за показателями вольтметра и міліамперметра. Записать 5-6 показателей вольтметра и соответствующих им показателей міліамперметра. Данные занести в таблицу 1. Изменить полярность напряжения, которое подается на диод (вытянуть вилку с диодом из гнезда, возвратить ее на 1800 и снова включить).


Слайд 136

Действия п. 5 повторить. За снятыми показателями вольтметра и міліамперметра построить вольт-амперную характеристику. Вычислить коэффициент выпрямления для максимального значения напряжения, которое используется в работе V mA R K Рис. 4,58


Слайд 137

ЛАБОРАТОРНАЯ РОБОТА №3 Изучение работы транзистора


Слайд 138

Цель работы: ознакомиться с принципом работы транзистора, научиться получать входные и исходные характеристики и за ними определять основные параметры транзистора.


Слайд 139

Приборы и оборудования: транзистор;  миллиамперметр;  микроамперметр;  два вольтметра;  два потенциометр; соединительные проводники.


Слайд 140

Контрольные вопросы для подготовки к лабораторной работе Полупроводники. Температурная зависимость удельного сопротивления. Электронно-дырочный переход. Контактная разность потенциалов. Зависимость величины контактной разности потенциалов от направления внешнего поля. Усилители. Коэффициент усиления.


Слайд 141

Дополнительная литература Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика. – М.: Высшая школа, 1992. Ливенцев Н.М. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1974. – С. 277-279. Ливенцев Н.М. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1978. – Ч. 1, с. 110-113; 172-178.


Слайд 142

Краткие теоритические ведомости Транзистор – полупроводниковый прибор, который состоит из двух, около размещенных р-n-переходов. Т.е. - это полупроводниковый монокристал, в котором созданные три области с разными типами проводимости. В зависимости от выполняемых функций их называют: эмитер (от лат. emittio - выпускаю) – область, которая является источником свободных носителей электрического заряда; коллектор (от лат. colligo – собираю, соединяю) – область транзистора, в которую попадаются свободные носители электрического заряда, выпущенные емітером. Между емітером и коллектором, котрімають один и тот самый тип проводимости, находится база - довольно тонкая область, концентрация свободных носителей в какой намного меньшая, чем в емітері и коллекторе.


Слайд 143

Если транзистор изготовлен так, что база имеет электронную проводимость, то его называют транзистором р-n-p типа (рис. 4.59а), если же база имеет діркову проводимость, то - n-р-n типа (рис. 4.59б). а б Б Б К К e e Б Б e e К К n n n p p p Рис. 4,59


Слайд 144

Рассмотрим физические процессы, происходящие в p-n-p-транзисторе, включеном по схеме с общим эмитером (мал. 4.61).


Слайд 145

Приложим к эмитерному переходу небольшое напряжение в прямом направлении, а к коллекторному переходу намного большее напряжение в обратном направлении. Такой способ включения уменьшает контактную разность потенциалов перехода емитер – база и возникает ток, обусловленный движением дырок Іе. Свободные носители, которые при этом попадаются в базу, частично рекомбинируют, но, благодаря малой толщине базы и низкой концентрации электронов в ней, большинство дырок достигает коллекторного перехода вследствие диффузии. Обратное напряжение, которое приложено к коллектору, создает сильное электрическое поле E = Ux / d , d – толщина р-n-переходу, она имеет довольно малые значения (типично 50-60 мкм).


Слайд 146

Это поле втягивает дырки, которые есть в базе, в коллектор, увеличивая их скорость. Таким образом, все дырки, которые достигли коллекторного перехода, будут братья участие в образовании тока коллектора Iк, их концентрацию можно выразить как : где ne - концентрация дырок, выпущенных емітером, nб - концентрация тех дырок, которые рекомбінували в базе, nк - концентрация свободных носителей собственное в коллекторе.


Слайд 147

Различие потенциалов между эмитером и коллектором у десятки раз большая за разность потенциалов между эмитеров и базой. А это означает, что изменениями тока базы можно руководить исходным током Ік, изменения которого будут соответствующими по форме Іе, но значительно большими за величиной.


Слайд 148

Транзисторы характеризуются совокупностью входных и исходных статистических характеристик: Входные характеристики отображают зависимость входного тока от входного напряжения: Іб = f (Uбе) при Uке = const (рис. 4.62).


Слайд 149

Исходные характеристики отображают зависимость исходного тока от исходного напряжения при постоянном входном току (рис. 4.63): Ік = f (Uке) при Іб = const


Слайд 150

За этими характеристиками определяют основные параметры транзистора: Входное сопротивление Rвх = ?Uбе| ?Іб при Uке =const Исходное сопротивление Rвих = ?Uке| ?Ік при Іб =const Коэффициент усиления тока ?= ?Ік| ?Іб при Uке =const


Слайд 151

Ход работи Схема прибора прведена на передней панеле прибора


Слайд 152

Напряжение питания 6 В. На входной участок напряжение подается на делитель из сопротивлений R1 и R2. С помощью потенциометра R2 можно плавно укреплять напряжение, которое подается на емітерний переход (Uбе). Это напряжение измеряется милливольтметром, а ток Іб – микроамперметром. С помощью R3 можно плавно изменять напряжение исходного круга, которая измеряется милливольтметром, если переключатель на панели находится в положении “Uке”. Для измерения тока Ік необходимо переключатель микрометра переместить у положение “Ік”.


Слайд 153

Задание 1. Получение входных и исходных статических характеристик транзистора и определение его параметров. Возвратить ручки регуляторов напряжения на базе и коллекторе в крайнее левое положение. Включить вилку питания в сеть так, чтобы “+” вилы совпадал с “+” розетки. Регулятором напряжения на коллекторе установить 2 В. Поддерживая напругу на коллекторе постоянной, изменять напругу на емітерному переходе потенциометром R2 и измерить ток через переход. Значение напряжения изменять соответственно таблице 1.


Слайд 154

Регулятором напряжения R2 установить ток базы Іб = 20мка. Переключателем напряжения на панели установить положение “Uке”. Регулятором напряжения R3 установить значение напряжения соответственно таблице 2, при этом поддерживать с помощью регулятора R2 ток Іб = 20 мка. Перемикач на панели – у положение “Ік”. Занести значение силы тока Ік в таблицу 2. Повторить пункты 4 и 5 с той разностью, что ток базы Іб = 40 мка. Таблица 2.


Слайд 155

Задание 1. Обработка результатов. По полученным данным построить одну входную и две исходные характеристики. Вычислить входное сопротивление транзистора R=?Uбе | ?Іб при Uк= 2 В. Вычислить исходное сопротивление транзистора Rвих=?Uке | ?Ік при Іб = 40 мка. Вычислить коэффициент усиления тока ?= ?Ік| ?Іб при ?Uпр = ?Uзв.


Слайд 156

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №4 Электрофоретический метод определения подвижности ионов


Слайд 157

Цель работы: овладеть методом электрофореза для определения подвижности ионов.


Слайд 158

Оборудование: Электрофоретическая установка; буферный раствор-электролит для ванн ; электролит для определения подвижности ионов; Секундомер; Линейка.


Слайд 159

Контрольные вопросы для подготовки к лабораторной работе Электрический ток и его основные характеристики. Удельная электропроводность. Закон Ома в дифференциальной форме. Электропроводность веществ. Подвижность и концентрация свободных носителей. Электрофорез и его использование


Слайд 160

Дополнительная литература Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика. – М.: Высшая школа, 1996. Ливенцев Н.М. Курс физики. – М.: Высшая школа. – С. 227-232. Ремизов А.Н. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1976. – Ч. 2, с. 64-67. Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика. – М.: Высшая школа, 1987. – С. 268-290; 342-343.


Слайд 161

Краткие теоретические сведения В грубом (но достаточному для наших целей) приближении можно считать, что на ион в электролите действуют две силы: сила электрического поля F = q, где q – заряд иона, Е – напряженность электрического поля, и сила сопротивления Fm електроліта. Сила Fm обусловлена действием молекул, которые окружают ион; это действие приводит к тому, что ион, подобно к шарику в вяжущей среде, при своем движении одолевает сопротивление, величина которого пропорциональная скорости v:


Слайд 162

Только в начальный момент времени ион двигается ускоренно, потом F = Fm, а движение иона между электродами можно рассматривать как равномерный и прямолинейный, поэтому


Слайд 163

Припоминая определение подвижности b = v/E, видим, что подвижность в нашем случае равняется:


Слайд 164

Установка для определения подвижности ионов (рис. 4.65) представляет собой электролитическую ванну (на схеме это сосуда 5 и 6), заполненную электролитом. В ванные находятся электроды 1 и 4. на стеклянную пластину 3 накладывается специальная бумага 2 размерами 2.5*40 см, смоченный тем самым электролитом. От источника постоянного тока к электродам привстает напряжение, которое измеряется вольтметром. Незначительное количество (0.005-0.01 мл) электролита, подвижность ионов которого определяется, наносят на середину бумажной полоски (если електроліт бесцветный, то крашения проводят после перемещения ионов в электрическом поле).


Слайд 165

1 2 3 4 5 6 і V Рис. 4,65


Слайд 166

Для того чтобы определить подвижность ионов исследуемого электролита, необходимо знать скорость этих ионов v и напряженность поля Е, в котором они перемещались. При замыкании электрического круга ионы начинают перемещаться по полоске фильтровальной бумаги и за время t, который фиксируется секундомером, перемещаются на некоторое расстояние x .


Слайд 167

Измерив соответственные позиции xi , найдем скорость: Если известно, Е= grad U, или в случае однородноо поля где U – спад напряжения, который измеряется вольтметром, а l – отрезок, на коором происходит спад напряжения, в данном случае – это длинна фильтровальной бумаги, которая лежит на стеклянной подкладке 3.


Слайд 168

Результаты исследований подставим в формулу: Чтобы предотвратить высыхание фильтровальной бумаги на протяжении опыта, устройство размещают под колпаком, где создается насыщенная пара. Подвижность ионов - величина, характерная для данного типа ионов. Поэтому за подвижностью можно определить вид иона или, если есть смесь ионов, разделить их в электрическом поле.


Слайд 169

В медицине электрофорез используют для анализа белкового состава сыворотки крови. Фракции белков (альбумины, (-, (-, (-глобулины) имеют разные подвижности, поэтому могут быть разделенные электрическим полем. После получения электрофореграмм их подсушивают и красят специальными красителями. Если использовать фотометрические методы для исследования электрофореграммы, то можно найти количественные соотношения между этими фракциями. Электрофорез используют также для анализа белкового состава желудочного сока, разделение нуклеиновых кислот, аминокислот и других биологически важных веществ.


Слайд 170

Ход работи Выучить строение електрофоретичної установки ПВЕФ-1. Регулировочными винтами установить камеру горизонтально. Залить буферным раствором. Подготовить полоски хромографической бумаги (нарезать вдоль волокон полосы 25*400 мм, смочить буферным раствором и закрепить так, чтобы концы полос были опущены в буфер). Ванную плотно закрыть!


Слайд 171

Через отверстия в кришке нанести пипеткой исследуемый препарат. Таблиця.


Слайд 172

Подключить ванную к блоку питания (придерживаться полярности), включить в сеть. Зафиксировать время, за которое состоится заметное смещение окрашенной полоски вдоль бумаги. Измерить их данные и занести в таблицу.


Слайд 173

Обработка результатов вычеслений Рассчитайте подвижность. Определите погрешность измерений.


Слайд 174

Контрольные вопросы Что такое электрическое поле? Назовите свойства электрического тока. Электрический ток и его основные характеристики. Удельная электропроводность. Закон Ома. Для чего нужно изучение электронной медицинской аппаратуры? Как классифицируется электронная медицинская аппаратура?


Слайд 175

Майкл Фа?радей (22 сентября 1791 — 25 августа 1867) — английский физик, химик и физико-химик, основоположник учения об электромагнитном поле, член Лондонского королевского общества


Слайд 176

Пьер Кюри? 15 мая 1859 -19 апреля 1906 французский учёный-физик, один из первых исследователей радиоактивности, член Французской АН, лауреат Нобелевской премии по физике за 1903 год.


Слайд 177

Максвелл, Джеймс Клерк 13 июня 1831 — 5 ноября 1879 британский физик.


Слайд 178

Никола?й Петро?вич Ва?гнер 18 июля 1829,— 21 марта 1907 русский зоолог и писатель.


Слайд 179

Дебай Петер Йозеф Вильгельм 24 марта 1884 — 2 ноября 1966 физик, лауреат Нобелевской премии по химии за 1936 год.


Слайд 180

Поль Ланжевен 23 января 1872— 19 декабря 1946 французский физик и общественный деятель. Создатель теории диамагнетизма и парамагнетизма.


Слайд 181

Георг Симон Ом 16 марта 1787— 7 июля 1854 знаменитый немецкий физик


Слайд 182

Эмилий Христианович Ленц 12 февраля 1804— 10 февраля 1865 знаменитый русский физик.


Слайд 183

Джеймс Прескотт Джоуль 24 декабря 1818 — 11 октября 1889 английский физик, пивовар.


Слайд 184

Жан-Батист Био? 21 апреля 1774, Париж — 3 февраля 1862, знаменитый французский учёный, физик, геодезист и астроном, член Парижской Академии наук.


Слайд 185

Феликс Савар 1791—1841 Был сперва врачом в Страсбурге, затем преподавателем физики в одном частном учебном заведении в Париже и, наконец, консерватором физического кабинета в Коллеж де Франс.


Слайд 186

Пьер-Симо?н Лапла?с 23 марта 1749 — 5 марта 1827 французский математик и астроном; известен работами в области небесной механики, дифференциальных уравнений, один из создателей теории вероятностей. Заслуги Лапласа в области чистой и прикладной математики и особенно в астрономии громадны: он усовершенствовал почти все отделы этих наук.


Слайд 187

Андре-Мари Ампер 22 января 1775 — 10 июня 1836 Знаменитый французский физик, математик и естествоиспытатель, член Парижской Академии наук. Член многих академий наук, в частности Петербургской Академии наук


Слайд 188

Хе?ндрик Анто?н Ло?ренц 8 июля 1853— 4 февраля 1928 Выдающийся голландский физик.


Слайд 189

Нильс Хе?нрик Дави?д Бор 7 октября 1885 — 18 ноября 1962 Датский физик-теоретик и общественный деятель, один из создателей современной физики


Слайд 190

Эффе?кт Хо?лла — явление возникновения поперечной разности потенциалов (называемой также холловским напряжением) при помещении проводника с постоянным током в магнитное поле. Открыт Э. Холлом в 1879 году в тонких пластинках золота.


Слайд 191


×

HTML:





Ссылка: