'

«Аномальное» расплывание импульса и «сверхнаправленность» излучения дипольных антенн в плазме

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

«Аномальное» расплывание импульса и «сверхнаправленность» излучения дипольных антенн в плазме Юрий Чугунов Институт прикладной физики РАН


Слайд 1

Введение Излучение и прием электромагнитных волн антеннами в плазме является одной из актуальных электродинамических задач, имеющих достаточно широкое применение при анализе электромагнитных возмущений в космической и лабораторной плазме. Наибольший интерес при анализе поля излучения дипольных антенн представляют те области частот и пространственных масштабов, которым отвечают наиболее сильное влияние временной и пространственной дисперсии на поля излучения. Прежде всего, это резонансные частотные интервалы в магнитоактивной плазме и в движущейся изотропной плазме, в которых дисперсия проявляется особенно ярко. В настоящей докладе анализируются особенности электромагнитного поля антенн в этих частотных интервалах, когда влияние плазмы является существенным и приводит к качественным отличиям структуры излучаемого поля от соответствующих структур в вакууме или в ситуации, близких к нему. Акцент делается на анализе поля излучения при импульсном излучении гармонического сигнала, когда эффекты временной и пространственной дисперсии оказывают существенное влияние на задержку и расплывание квазигармонического импульса.


Слайд 2

Картинки и геометрия


Слайд 3

Картинки и геометрия


Слайд 4

Картинки и геометрия


Слайд 5


Слайд 6

Картинки и геометрия


Слайд 7

Картинки и геометрия


Слайд 8

OEDIPUS-C Double Payload 7 Nov. 1995


Слайд 9

Whistler wave refractive index, experimental conditions OEDIPUS-C two point experiment in the polar ionosphere


Слайд 10

Experiment parameters Parameter Value Wave frequency, f 0.025 MHz Plasma frequency, fpe 0.300 MHz Gyrofrequency, fce 1.200 MHz Temperature, Te 5000 K Debye length, 14.4 cm Driving point current, Io 5 mA Monopole length, L 9.5 and 6.5 m Separation distance, r 1190 m Separation angle, 5.0° Payload altitude 650 km


Слайд 11

Импульс на приемной антенне (TAL= 882s)


Слайд 12

Импульс на приемной антенне (TAL= 898s)


Слайд 13

Импульс на приемной антенне (TAL= 928s)


Слайд 14

Спектрограмма принимаемого сигнала


Слайд 15


Слайд 16


Слайд 17

Структура поля волнового пучка - Энергия излучения переносится вдоль резонансной поверхности; - Групповая и фазовая скорость волн ортогональны друг другу; - Волновое поле слабо спадает с ростом расстояния от источника; - Волновой пакет является суперпозицией плоских волн, бегущих, преимущественно, в одном направлении (вдоль координаты , ортогональной к резонансной поверхности).


Слайд 18

Выводы из формул Из приведенных формул следует, что формирование импульса излучения зависит от величины безразмерного времени . Например, установление гармонического (стационарного) сигнала, если , происходит на временах после включения передатчика. Процесс формирования поля излучения вблизи резонансного конуса при его возбуждении прямоугольным импульсом достаточно сложен. Он зависит, конечно, от распределения заряда на антенне и ее геометрии. Это обусловлено тем, что в фиксированную точку вблизи резонансной поверхности приходит множество пространственных гармоник с различными значениями волнового числа и групповой скоростью . Интерференция этих гармоник приводит к картине поля, описываемой приведенными формулами. Импульс резонансного поля не является прямоугольным, несмотря на то, что здесь учитывается только линейный член разложения дисперсионного соотношения по частоте, т.е. дисперсионное расплывание не учитывается. Структура поля в фиксированной точке пространства ( ),в момент времени t определяется суперпозицией пространственных гармоник с волновыми числами, лежащими в интервале от нуля ( в квазистатическом приближении при ) до и в интервале от до , . Так как максимум в пространственном спектре источника приходится на гармоники с характерным волновым числом , характерное время формирования импульса резонансного поля в точке равно времени группового запаздывания этих гармоник Разумеется, формулы для электрического поля справедливы лишь при достаточно больших временах, соответствующих приходу в точку наблюдения коротких (электростатических) волн, которые и определяют структуру поля.


Слайд 19

Численные графики амплитуды огибающей импульса в условиях ракетного эксперимента OEDIPUS-C. Левый рисунок соответствует TAL= 855s, длительность импульса T=0.3мсек равна 10 единиц безразмерного времени; Правый рисунок соответствует TAL= 930s, длительность импульса T=0.3мсек равна 30 единиц безразмерного времени.


Слайд 20

Spectrogram of the 25 kHz signal received near the resonance cone, the strong signal with clearly modulated amplitude between 700-750 s is of interest here


Слайд 21

In case of a quasi-continuous wave incident on the antenna in a narrow solid angle around its group velocity direction it is necessary to transform from the wave vector space to the coordinate space with the aid of the relation Wk(?,k)????? = ?gr???(??grcosk^?gr)-1 The angle between phase and group velocity is obtained from wave number surfaces defined by the dispersion equations for lower oblique resonance waves, and by for Langmuir waves in a streaming plasma


Слайд 22

Electric field excited around the resonance cone by the transmitter, at the receiving point


Слайд 23

Observed (solid line) and theoretical (broken and dot-dash lines) open circuit voltage V on the receiving antenna versus time at 25 kHz, ‘dot-dash’ (close to the bottom) from conventional theory, ‘broken’ from the novel approach


Слайд 24

This result confirms what was inferred from the OC experiment, namely that the effective length of an antenna can exceed substantially its geometrical length, in this particular case observed at 25 kHz, Leff ~ 30 L. The open circuit voltage reflects the multiplication of radiation patterns of both the transmitting and the receiving antennas. In our case of V-dipoles each pattern shows five resonance cones emanating from the four antenna tips and the gap. This means that due to spinning of payloads the recorded voltage changes rapidly between maxima and minima on time scales of about 1 s, which results in remarkably good agreement of experiment and theory both in amplitude and spin phase, taking into account that we are looking at one minute of space measurement.


Слайд 25

Wave number surfaces of Langmuir waves in a streaming solar wind


Слайд 26

Spectrogram showing a narrow band emission at 31 kHz with an amplitude well above the quasi-thermal noise with cutoff at 30 kHz (upper panel), and its waveform (lower panel), on the two CLUSTER spacecraft, SC1 is at a distance of 608 km downstream and to the north of SC3


Слайд 27

REFERENCES [1] H.G. James, “Dipole measurement of waves in the ionosphere,” Lecture Notes in Physics, vol. 687, pp. 191-210, 2006. [2] Y.V. Chugunov, E.A .Mareev, V. Fiala and H.G. James, “The transmission of waves near the lower oblique resonance using dipoles in the ionosphere,“ Radio Sci., 38(2), 1022, doi:10.1029/2001RS002531, 2003. [3] Yu.V. Chugunov and V. Fiala, “Effective length of a receiving antenna in a streaming plasma, “ IEEE Trans. Antennas Propag. 54, no 10, pp. 2750-2756, 2006. [4] Yu.V. Chugunov, “Receiving antenna in a magnetoplasma in the resonance frequency band,“ Radiophys. Quantum Electronics, 44, pp.151-160, 2003.


×

HTML:





Ссылка: