'

Научное направление “Оптика мутных сред” на кафедре светотехники

Понравилась презентация – покажи это...





Слайд 0

Будак Владимир Павлович, Московский энергетический институт (ТУ) кафедра светотехники Научное направление “Оптика мутных сред” на кафедре светотехники


Слайд 1

УПИ – единственное уравнение классической матфизики сформулированное российской научной школой Уравнение переноса излучения


Слайд 2

В теории переноса возникает возможность усиления света Теория переноса и лазеры Outside of thermodynamic equilibrium, the condition may conceivably arise when the value of the integral turns out to be negative. The physical significance of such a result is that energy is emitted rather than absorbed. This energy must be distinguished, however, from that arising in random emissions. The process merely puts energy back into the original beam, as if the atmosphere had a negative opacity. This extreme will probably never occur in practice. Menzel D. Physical processes in gaseous nebulae. I. Absorption and emission radiation // Ap. J. , 1937, 85, p.330


Слайд 3

Теория переноса – важное направление исследований на ЭТФ Теория переноса в МЭИ


Слайд 4

Заслуга Савенкова В.И., Мельникова Г.А., что они определили задачи светового поля, как краевые задачи УПИ Теория переноса в светотехнике Савенков В.И., Мельников Г.А. О решении интегрального уравнения переноса применительно к световым полям в водных средах, создаваемых искусственными источниками /В кн.: Световые поля в океане. - М.: ИО АН СССР, 1979. С.98-109. С 1981 года на кафедре действует еженедельный научный семинар «Фотометрическая теория диффузного светового поля»


Слайд 5

Центральной проблемой теории оставалось сильно анизотропное рассеяние Состояние теории переноса в мире Амбарцумян В.А. К задаче о диффузном отражении света //ЖЭТФ, 1943. Т.13, №9-10. С.323-334. Wick G.C. Uber ebene Diffussionsprobleme //Zeit. f. Phys., 1943. B.121, H.11-12. S.702-718. Jeans J.H. The equations of radiative transfer of energy //Mon. Not. R. Astr. Soc., 1917. V.78. P.28-36. Bothe W. Die Streuabsorption der Elektronenstrahlen //Zeit.f. Physik, 1929. B.54, H.3. -S.161-178. Goudsmit S., Saunderson J.L. Multiple Scattering of Electrons //Phys.Rev., 1940. Part I. V.57. -P.24-29; -Part II. V.58. -P.36-42. Компанеец А.С. Многократное рассеяние тонких пучков быстрых электронов //ЖЭТФ, 1947. Т.17, N12. -С.1059-1062. Dave J.V. A direct solution of the spherical harmonics approximation to the radiative transfer equation for arbitrary solar elevation. Part I: Theory // J. Atm. Sci., 1975. V.32. PP.790-798.


Слайд 6

Астрофизика, частицы, оптика атмосфера, оптика океана Особенности развития в нашей стране Метод Монте-Карло в атмосферной оптике / Под общ. ред. Марчука Г.И. - Новосибирск: Наука, 1976. - 284С. Зеге Э.П, Иванов А.П, Кацев И.Л. Перенос изображения в рассеивающих средах. - Минск: Наука и техника, 1985. - 240С. Гермогенова Т.А., Басс Л.П., Волощенко А.М. Методы дискретных ординат в задачах о переносе излучения. - М.: ИПМ им. М.В.Келдыша АН СССР, 1986, С.231


Слайд 7

МСГ сводит систему дифференциальных уравнений к одному уравнению в частных производных Этапы развития теории переноса на кафедре светотехники Будак В.П., Мельников Г.А., Савенков В.И., Федосов В.П. (1978 – 1989) Формулировка задач теории светового поля, как краевых задач УПИ МСГ для точечного изотропного источника (ТИМИС) Численные методы решения УПИ Астахов И.Е., Барцев А.А., Будак В.П., Лисицин Д.В., Сармин С.Э., Церетели Г.Г. Поляризация – векторное УПИ (1989 – 1995) Теория переноса изображения Энергетический расчет, как краевая задача УПИ Будак В.П., Векленко Б.Б., Петровичев В.А., Козельский А.В., Савицкий Е.Н. Точечный мононаправленный источник поляризованного света (1996-02) Метод выделения анизотропной части решения Глобальное освещение, как краевая задача УПИ Будак В.П., Желтов В.С., Клюйков Д.А., Коркин С.Э., Макаров Д.Н., Меламед О.П., Муханов П.В., Смирнов П.А. (2002 - …) Математическая модель отражения поляризованного света 3М объемом вещества Глобальное освещение и энергетический расчет


Слайд 8

МСГ точно описывает анизотропную часть решения УПИ, открывая путь к описанию сильно анизотропного рассеяния Малоугловая модификация метода сферических гармоник (МСГ) Будак В.П., Савенков В.И. Расчет светового поля точечного изотропного монохроматического источника света методом сферических гармоник // Тp.Моск.энеpг.ин-т, 1980. N488.-C.42-50. Будак В.П., Савенков В.И. О новом решении уравнения переноса излучения в рамках малоуглового приближения //Тp.Моск. энеpг. ин-т, 1982. N591. - С.141-144. Будак В.П., Мельников Г.А, Савенков В.И. Использование метода сферических гармоник для расчета световых полей в мутных средах с анизотропным рассеянием //Межвед. тем. сб. МЭИ, 1983. N12. - С.9-16. Будак В.П., Сармин С.Э. Решение уравнения переноса излучения методом сферических гармоник в малоугловой модификации //Оптика атмосферы, 1990. Т.3, N9. - С.981-987.


Слайд 9

Выделение анизотропии позволяет заменить интеграл рассеяния конечной суммой – дискретизация УПИ Устранение анизотропии в решении Eddington, Milne (1926) d(l-l0)e-t/m0 Wiscombe (1977) d-M method Nakajima-Tanaka (1988) single- double-scattering


Слайд 10

В окрестности особенности углового распределения яркости ее спектр убывает медленно и монотонно Малоугловая модификация метода сферических гармоник От дискретных коэффициентов Cmk(?) к непрерывной зависимости Cm(k,?); При сильной анизотропии рассеяния введенная зависимость Cm(k) есть медленно монотонно убывающая функция индеса k Основной вклад в решение дают члены с k>> 1 и анизотропия тела яркости существенно больше ее асимметрии k>>m


Слайд 11

В отличие от Goudsmit-Sounderson, где система уравнений разваливается на независимые, здесь уравнения зацепляются Решение полученного уравнения допускает аналитическое решение Введем функцию такую, что ее азимутальный спектр равен искомой функции Умножим на eim? и просуммируем по m от -Ґ до +Ґ


Слайд 12

Дискретизация приводит к матричному решению, сложность вычислений определяется размером матриц Регулярная часть решение


Слайд 13

L = 0.8, g = 0.97, t = 15 Тело яркости


Слайд 14

L = 0.8, g = 0.97, q0 = 50? Поворот тела яркости с глубиной


Слайд 15

L = 0.8, g = 0.97 Ослабление облученности с глубиной


Слайд 16

L = 0.8, g = 0.97, q0 = 50?, t = 10 Амплитуды гармоник


Слайд 17

Абсолютно идентичная форма решения, но матрицы 4N ? 4N Векторное обобщение


Слайд 18

Абсолютно идентичная форма решения, но матрицы 4N ? 4N Векторное обобщение Взаимосвязь граничных условий Граница раздела также представима в MOM:


Слайд 19

The simple is the seal of the true Beauty is the splendour of truth Основные выводы: Область применимости МУП - вся передняя полусфера визирования, название "малоугловое" отражает не область применимости, а сущность основного допущения Применимо для всей области углов визирования в переднюю полусферу – “any angle approximation” Областью справедливости МСГ является требование анизотропии тела яркости, а не анизотропии рассеяния МСГ носит не асимптотический, а промежуточно - асимптотический характер: решение аппроксимирует точное на всей области Диффузионное приближение абсолютно непригодно для описания яркости, но достаточно точно описывает интегральные характеристики поля: метрика в среднем и равномерная метрика


×

HTML:





Ссылка: